Voir la source de Analogie électro-mécanique

{{voir homonymes|analogie (homonymie)}}

L''''analogie électro-mécanique''' est une apparence de similitude entre les grandeurs électriques et mécaniques induite par l'observation des [[oscillateur (électronique)|oscillateurs]] en [[électricité]] et en [[Mécanique (science)|mécanique]] et par la grande ressemblance entre les équations décrivant l'évolution de ces deux types de systèmes. Elle incite à généraliser les observations faites sur des systèmes simples à l'ensemble des oscillateurs<ref>{{article|auteur=Hélène Gaget |titre=Évolution de la formulation de l’analogie électrique-mécanique par les ingénieurs entre 1920 et 1960 |périodique=Revue d'histoire des sciences|année =2019|volume =2 |tome=72|passage= 273-308|DOI= 10.3917/rhs.722.0273|url=https://www.cairn.info/revue-d-histoire-des-sciences-2019-2-page-273.htm}}.</ref>.

Dans ce tableau, on pose l'analogie usuelle<ref>{{Ouvrage|langue=en|nom1=Merhaut|prénom1=Josef|titre=Theory of electroacoustics|éditeur=McGraw-Hill International Book Co|date=1981|isbn=0070414785|isbn2=9780070414785|oclc=6278364|lire en ligne=https://www.worldcat.org/oclc/6278364|consulté le=2019-03-16}}.</ref> entre un oscillateur [[Circuit RLC|RLC]] série (exemple de système électrique), une [[Système masse-ressort|masse soumise à un ressort]] (exemple de système mécanique avec un mouvement en translation), et un [[Balancier_(horlogerie)#Balancier_d’une_montre|balancier rotatif]] (exemple de système mécanique avec un mouvement de rotation). Dans le cas d'un oscillateur RLC parallèle, l'analogie est [[Circuit dual|inversée]].

{| class="wikitable alternance"
! Oscillateur générique
! Oscillateur électrique RLC
! Oscillateur mécanique en translation
! Oscillateur mécanique en rotation
|-
| <math>a</math>
| <math>q</math> = [[charge électrique]] (coulombs)
| <math>x</math> = déplacement (mètres)
| <math>\theta</math> = angle (radians)
|-
| <math>\dot{a}</math>
| <math>\dot{q} = i </math> = intensité (ampères)
| <math>\dot{x}</math> = vitesse ({{nb|m/s}})
| <math>\dot{\theta}</math> = vitesse angulaire ({{nb|rad/s}})
|-
| <math>\ddot{a}</math>
| <math>\ddot{q} = \frac{\mathrm di}{\mathrm dt}</math>
| <math>\ddot{x}</math> = accélération ({{nb|m/s2}})
| <math>\ddot{\theta}</math> = acc. angulaire ({{nb|rad/s2}})
|-
| <math> \beta</math>
| <math>L</math> = inductance propre (henry)
| <math>m</math>= masse du mobile (kg)
| <math>I</math>= [[moment d'inertie]] ({{nb|kg m2}})
|-
| <math> \rho</math> : amortissement
| <math> R</math> = résistance (ohms)
| <math> \lambda </math> = coef de frottement ({{nb|N s/m}})
| <math> C_m </math> = coef de couple frein ({{nb|N m s/rad}})
|-
| <math> \gamma </math>
| <math>\frac{1}{C}</math> = inverse de la capacité (1/farad)
|<math> k</math> = constantes de raideur ({{nb|N/m}})
|<math> \kappa</math> = constantes de raideur ({{nb|N m/rad}})
|-
| <math> T = 2\pi\sqrt\frac{\beta}{\gamma} </math> = période propre
| <math> T = 2\pi\sqrt{LC} </math> = période propre (s)
| <math> T = 2\pi\sqrt\frac{m}{k} </math> = période propre (s)
| <math> T = 2\pi\sqrt\frac{I}{\kappa} </math> = période propre (s)
|-
| <math> f</math> : dissipation d'énergie
| <math> U = RI</math> : tension (V)
| <math> f = \lambda \dot{x}</math> : force de frottement (N)
| <math> T_f = C_m \dot{\theta}</math> : couple frein ({{nb|N m}})
|-
| <math> \zeta </math> : taux d'amortissement
|<math>\frac{R}{2} \sqrt\frac{C}{L}</math>
|<math>\frac{\lambda}{2} \sqrt\frac{1}{km}</math>
|<math>\frac{C_m}{2} \sqrt\frac{1}{\kappa I}</math>
|}

== Applications ==
Il est relativement simple de concevoir un circuit électrique pour lequel on peut ajuster les valeurs de L, R et C. Il est à l'inverse plus compliqué d'étudier un système mécanique en faisant varier les valeurs de ''m'', ''λ'' et ''k'' : à chaque essai, il faudrait faire varier l'objet sollicité (la masse), le couple de matériaux de l'amortisseur (coefficient de frottement) et le ressort (raideur). On peut donc concevoir un circuit RLC avec des composants à caractéristiques variables, obéissant à une équation différentielle similaire au système mécanique.

Cela permet d'étudier, par exemple, la réponse à des fréquences de sollicitations variables.

De nos jours, la simulation informatique, en particulier avec des outils comme [[Simulink]] de [[MATLAB]] ou [[Xcos]] de [[Scilab]], a rendu obsolète cette approche.

L'analogie électro-mécanique est également intéressante pour l'étude des [[Piézoélectricité|cristaux piézoélectriques]]. En effet, un cristal peut vibrer, et cette vibration mécanique peut se représenter par un [[système masse-ressort]]. Et le cristal est également un composant électrique dont le comportement peut se représenter par un circuit RLC. On peut donc représenter le comportement électro-mécanique du cristal par deux circuits RLC en parallèle : l'un représentant effectivement le comportement électrique, l'autre le comportement mécanique. Cela permet d'étudier le couplage entre les deux effets, par exemple :
* mécanique → électrique : le cristal est utilisé comme capteur de vibrations ([[microphone]]), il est sollicité mécaniquement et l'on mesure une variation de tension ;
* électrique → mécanique : le cristal est utilisé comme source de vibrations ([[haut-parleur]]), il est sollicité par une tension alternative qui crée une déformation mécanique.

== Notes et références ==
{{Références}}

== Voir aussi ==
* [[Analogie électro-hydraulique]]
* [[Analogie de Maxwell]]

{{Portail|génie mécanique|électricité}}

[[Catégorie:Mécanique]]
[[Catégorie:Électricité]]