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{{En-tête label|BA|année=2017}}
À l’interface entre la [[physique nucléaire]] et la [[physique des particules]], la '''désintégration du neutron libre''' est un processus faisant intervenir l’[[interaction faible]], au cours duquel un [[neutron]] libre ([[Liaison nucléaire|non lié]] à d’autres [[nucléon]]s) se désintègre spontanément en un [[proton]], un [[électron]] et un [[antineutrino électronique]].

La mesure précise de cette désintégration est fondamentale pour les théories décrivant la [[nucléosynthèse primordiale]], qui s’est déroulée juste après le [[Big Bang]]. Selon les mesures, la [[durée de vie moyenne]] du neutron libre est d’environ 880 [[Seconde (temps)|secondes]] (un peu moins de 15 [[Minute (temps)|minutes]]).

== Modes de décroissance ==
[[Fichier:Beta_Negative_Decay.svg|vignette|[[Diagramme de Feynman]] pour la désintégration bêta d’un neutron en un proton, un électron et un antineutrino électronique via un boson lourd intermédiaire [[boson W|W{{exp|−}}]].|alt=Schéma représentant la désintégration d’un neutron.]]
La [[Radioactivité β|désintégration β]] est le mode de décroissance du neutron libre ayant le [[rapport de branchement]] le plus important : il est proche de {{unité/2|100|%}}. Parmi les autres canaux de décroissance prévus par la théorie, seule la désintégration radiative a déjà été observée expérimentalement.

La conservation du [[nombre baryonique]] implique que la désintégration du neutron crée un proton, seul nucléon plus léger que lui.

De plus, la faible différence de masse entre le neutron et le proton ({{unité/2 |1.293 |MeV}}) interdit l’émission d’un antineutrino et d’un [[Pion (particule)|pion]] π{{exp|−}} ou d’un [[muon]], en lieu et place de l’électron<ref>{{Harvsp|Nico|2009|p=3}}.</ref>.

=== Désintégration β{{exp|−}} ===
{{article principal|Radioactivité β#Désintégration β−}}
La désintégration du neutron libre (n) en un [[proton]] (p), un électron (e{{exp|−}}) et un antineutrino électronique (ν̅{{ind|e}}) est un processus qui conserve à la fois la [[Conservation de la charge électrique|charge électrique]] et la projection de son [[spin]] sur un axe quelconque<ref name="PLS_201610">{{Article |prénom1=Geoffrey |nom1=Greene |prénom2=Peter |nom2=Geltenbort |titre=L’énigme de la durée de vie du neutron |périodique=Pour la science |lien périodique=Pour la science |numéro=468 |mois=10 |année=2016 |pages=65-71 |url=https://www.pourlascience.fr/sd/physique/l-enigme-de-la-duree-de-vie-du-neutron-9275.php}}.</ref>. La conservation de la charge et du [[nombre leptonique]], requise par l’interaction faible, explique la présence de l’électron et de l’antineutrino électronique<ref name="Wietfeldt_p1176">{{Harvsp|Wietfeldt|Greene|2011|p=1176}}.</ref>. Elle s’écrit<ref name="Workman p1837">{{Harvsp|Workman|2022|p=1837}}.</ref> :
:n → p + e{{exp|−}} + ν̅{{ind|e}}

Cette désintégration est rendue possible par le fait que l’[[énergie de masse]] du neutron est supérieure à la somme de celle du proton, de l’électron et de l’antineutrino électronique d’environ {{unité/2 |0.782 |MeV}}. Il décroit donc et l’[[excès de masse]] est converti en [[énergie cinétique]] qui se répartit entre les particules issues de la désintégration<ref name="Wietfeldt_p1176"/>. Ce processus peut également avoir lieu lorsque le neutron est lié à l’intérieur d’un [[noyau atomique]] : elle se produit lorsque le noyau est instable vis-à-vis d’une décroissance β{{exp|−}} ce qui le conduit à regagner davantage de [[vallée de stabilité|stabilité]]<ref name="Wietfeldt_p1176"/>.

[[Fichier:Ns710139.f1.jpg|vignette|Distribution en énergie de l’électron issu de la désintégration du neutron mesurée expérimentalement (points bleus) et le calcul théorique (ligne rouge).]]
L’[[énergie de désintégration]] (basée sur les masses du neutron, du proton et de l’électron fournies par le [[Comité de données pour la science et la technologie|CODATA]] 2014<ref name="CODATA2014">{{Article |langue=en |prénom1=Peter J. |nom1=Mohr |prénom2=David B. |nom2=Newell |prénom3=Barry N. |nom3=Taylor |titre=CODATA recommended values of the fundamental physical constants: 2014 |périodique=Reviews of Modern Physics |lien périodique=Reviews of Modern Physics |numéro=88 |jour=26 |mois=9 |année=2016 |page=035009 |doi=10.1103/RevModPhys.88.035009}}.</ref>) est égale à {{unité/2|0.78233305|MeV}}. Cette valeur est en accord avec l’énergie maximale de l’électron produit lors de la désintégration qui a été mesurée à {{unité/2 |0.782 |±=0.013 |MeV}}<ref>{{Chapitre |langue=en |auteur1=K. Heyde |titre chapitre=Beta-decay: The weak interaction at work |titre=Basic Ideas and Concepts in Nuclear Physics: An Introductory Approach |éditeur=Taylor & Francis |lien éditeur=Taylor & Francis |numéro d'édition=3 |année=2004 |isbn=978-0-7503-0980-6 |doi=10.1201/9781420054941.ch5}}.</ref>. Cette dernière valeur n’est pas assez précise pour déterminer la [[masse au repos]] de l’antineutrino (qui doit en théorie être soustraite de l’énergie cinétique maximale de l’électron) ; celle-ci est contrainte par d’autres méthodes<ref>{{Ouvrage |langue=en |prénom1=Kenneth S. |nom1=Krane |titre=Introductory Nuclear Physics |éditeur=[[John Wiley & Sons|Wiley]] |année=1987 |pages totales=864 |page=275 |isbn=978-0-471-80553-3 |lire en ligne=//archive.org/stream/IntroductoryNuclearPhysicsNewKrane/Introductory-Nuclear-Physics-new-Krane#page/n199/mode/2up}}.</ref>. Par ailleurs, l’[[énergie cinétique]] maximale du proton est {{unité/2|751|eV}}<ref>{{Article |lang=en |prénom1=Dirk |nom1=Dubbers |prénom2=Bastian |nom2=Märkisch |titre=Precise Measurements of the Decay of Free Neutrons |périodique=Annual Review of Nuclear and Particle Science |volume=71 |pages=139-163 |jour=4 |mois=5 |année=2021 |doi=10.1146/annurev-nucl-102419-043156}}</ref>.

Fondamentalement, le proton et le neutron sont tous deux composés de trois quarks de valence. Le neutron porte deux [[Quark down|quarks d]] (chacun de charge -⅓ [[Charge élémentaire|e]]) et un [[Quark up|quark u]] (de charge +⅔ [[Charge élémentaire|e]]), tandis que le proton est composé de deux quarks u et d’un quark d. L’un des quarks d du neutron se transforme en un quark u, conduisant à la formation d’un proton, avec l’émission d’un [[Boson W|boson vectoriel massif W{{exp|−}}]], qui se désintègre ensuite en un [[électron]] et un antineutrino électronique<ref>{{Harvsp|Grivot|1988|page=4}}.</ref>, ce qui s’écrit :
:d → u + e{{exp|−}} + ν̅{{ind|e}}

=== Désintégration radiative ===
Une petite fraction des neutrons libres (de l’ordre de 9,2 ± 0,7 pour 1000 pour des photons émis ayant une énergie comprise entre 0,4 et {{unité/2|782|keV}}<ref name="Workman p1837"/>) se désintègre en les mêmes produits que la désintégration β, mais avec une particule supplémentaire qui prend la forme d’un [[photon gamma]] (γ)<ref name="Workman p1837"/> :
: n → p + e{{exp|−}} + ν̅{{ind|e}} + γ

Ce photon gamma peut être compris comme une sorte de « [[Rayonnement continu de freinage|''{{lang|de|bremsstrahlung}}'']] interne » qui a lieu lorsque la particule bêta émise interagit électromagnétiquement avec la charge du proton<ref name=dr>{{Article |prénom1=Jeffrey S. |nom1=Nico |prénom2=Maynard S. |nom2=Dewey |prénom3=Thomas R. |nom3=Gentile |prénom4=H. Pieter |nom4=Mumm |prénom5=Alan K. |nom5=Thompson |prénom6=Brian M. |nom6=Fisher |prénom7=Isaac |nom7=Kremsky |prénom8=Fred E. |nom8=Wietfeldt |prénom9=Timothy E. |nom9=Chupp |prénom10=Robert L. |nom10=Cooper |prénom11=Elizabeth J. |nom11=Beise |prénom12=Kristin G. |nom12=Kiriluk |prénom13=James |nom13=Byrne |prénom14=Kevin J. |nom14=Coakley |titre=Observation of the radiative decay mode of the free neutron |périodique=Nature |lien périodique=Nature (revue) |volume=444 |numéro=7122 |doi=10.1038/nature05390 |langue=en |pages=1059–1062 |jour=21 |mois=12 |année=2006}}.</ref>.

=== Désintégration à deux corps ===
Une portion encore plus faible de décroissance (environ quatre par million d’après des calculs théoriques<ref>{{Ouvrage |langue=en |prénom1=J. |nom1=Byrne |titre=An Overview Of Neutron Decay |éditeur= |année= |page=15 |isbn= |lire en ligne=http://www.physi.uni-heidelberg.de/Publications/ckm_byrne.pdf}}.</ref>{{,}}<ref name="McAndrewa2014">{{Article |langue=en |prénom1=J. |nom1=McAndrewa |et al.=oui |url=http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/S1875389213006974 |titre=Bound Beta-decay of the Free Neutron: BoB |périodique=Physics Procedia |volume=51 |année=2014 |pages=37–40 |doi=10.1016/j.phpro.2013.12.009}}.</ref>) est appelée « désintégration à deux corps » ou « désintégration β liée ». Prédite en 1947 par [[Raymond Daudel]], Maurice Jean et Marcel Lecoin<ref>{{Article |prénom1=Raymond |nom1=Daudel |prénom2=Maurice |nom2=Jean |prénom3=Marcel |nom3=Lecoin |url=https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00234057/document |titre=Sur la possibilité d’existence d’un type particulier de radioactivité phénomène de création ''e'' |périodique=Journal de Physique et le Radium |année=1947 |volume=8 |numéro=8 |pages=238-243 |doi=10.1051/jphysrad:0194700808023800}}.</ref>, cette désintégration n’avait encore jamais été observée en 2022. Expérimentalement, la probabilité d’une telle décroissance est inférieure à {{nb|2,7 e-3}}<ref name="Workman p1837"/>.

Un proton, un électron et un antineutrino électronique sont produits comme dans la désintégration β mais l’électron a une énergie cinétique inférieure à {{unité/2|13.6|eV}} ce qui l’empêche de s’échapper du proton et ainsi lui reste-t-il lié, formant un atome neutre d’hydrogène (l’un des « deux corps »). La théorie prévoit que l’atome d’hydrogène soit créé dans un état atomique sans moment angulaire, avec les probabilités de population de chaque état « s » suivantes : {{unité/2|83.2|%}} pour l’état « 1s », {{unité/2|10.4|%}} pour l’état « 2s », et le reste pour les niveaux supérieurs<ref name="McAndrewa2014"/>. L’antineutrino électronique (l’un des « deux corps ») emporte la quasi-totalité de l’énergie de décroissance du neutron ; l’[[atome d’hydrogène]] (l’autre « corps ») n'est créé qu’avec une [[énergie cinétique]] de {{unité/2|325.7|eV}}<ref name="McAndrewa2014"/>. Ce qui donne<ref name="Workman p1837"/> :
: n → [[Protium|{{exp|1}}H]] + ν̅{{ind|e}}

Des expériences sont envisagées afin de mesurer cette désintégration en vue de tester la structure vecteur axiale de l’interaction faible<ref name="McAndrewa2014"/>.

=== Désintégration violant la conservation de la charge électrique ===
Un autre type de désintégration du neutron est envisagé et étudié. Il s’agit d’une désintégration violant la [[conservation de la charge électrique]]<ref name="Workman p1837"/> :
: n → p + [[Neutrino-électron|ν{{ind|e}}]] + ν̅{{ind|e}}

En 2022, aucune désintégration de ce type n’a jamais été observée. Si ce phénomène existe, il a une probabilité de se produire inférieure à {{nb|8 e-27}} ([[Intervalle de confiance|niveau de confiance]] de 68 %) sur l’ensemble des désintégrations du neutron libre<ref name="Workman p1837"/>.

=== Désintégration violant la conservation du nombre baryonique ===
Afin de pouvoir expliquer les durées de vie moyennes  contradictoires (voir la section [[#Contradiction_entre_les_mesures_par_la_technique_de_la_bouteille_et_par_temps_de_vol|Contradiction entre les mesures par la technique de la bouteille et par temps de vol]]) mesurés par la technique du temps de vol et par la technique du stockage, les physiciens théoriciens Bartosz Fornal et Benjamín Grinstein ont calculé que la décroissance d’un neutron en une particule de [[matière noire]], <math>\chi</math>, accompagnée d’un électron et d’un [[Positon|positron]] avec un rapport d’embranchement de l’ordre de {{unité/2|1|%}} permettrait d’expliquer la contradiction des résultats expérimentaux<ref>{{Article |langue=en |prénom1=Bartosz |nom1=Fornal |prénom2=Benjamín |nom2=Grinstein |titre=Dark Matter Interpretation of the Neutron Decay Anomaly |périodique=Physical Review Letters |volume=120 |page=191801 |doi=10.1103/PhysRevLett.120.191801 |jour=9 |mois=5 |année=2018}}</ref>.

:<math>n \rightarrow \chi + e^- + e^+</math>

Xuan Sun et son équipe ont tenté d’identifier les traces d’une telle décroissance dans leurs données expérimentales. L’étude a exclu que ce canal de décroissance soit responsable de l’écart observé entre les deux techniques expérimentales (pour la somme des énergies cinétiques de l’électron et du positron comprise entre 100 et {{unité/2|644|keV}}). Les auteurs ont également calculé que s’il existe d’autres canaux de décroissance mettant en jeu des particules de matière noire, la probabilité d’une telle décroissance est inférieure à {{unité|e-4}} avec un niveau de confiance supérieur à 90 % (pour la même gamme en énergie cinétique)<ref>{{Article |langue=en |prénom1=X. |nom1=Sun |et al.=oui |titre=Search for dark matter decay of the free neutron from the UCNA experiment: n→χ+e<sup>+</sup>e<sup>−</sup> |périodique=Physical Review C |volume=97 |page=052501(R) |doi=10.1103/PhysRevC.97.052501 |jour=21 |mois=5 |année=2018}}</ref>. Michael Klopf et son équipe ont trouvé des résultats similaires en réétudiant les données d’une autre expérience<ref>{{Article |langue=en |prénom1=M. |nom1=Klopf |prénom2=E. |nom2=Jericha |prénom3=B. |nom3=Märkisch |prénom4=H. |nom4=Saul |prénom5=T. |nom5=Soldner |prénom6=H. |nom6=Abele |titre=Constraints on the Dark Matter Interpretation n→χ+e<sup>+</sup>e<sup>−</sup> of the Neutron Decay Anomaly with the PERKEO II Experiment |périodique=Physical Review Letters |volume=122 |page=222503 |doi=10.1103/PhysRevLett.122.222503 |jour=7 |mois=6 |année=2019}}</ref>.

== Durée de vie du neutron libre ==
La première mesure de la durée de vie du neutron a été effectuée par [[John Michael Robson]] et ses collaborateurs en 1951 conduisant à une valeur de {{unité/2 |1110 |±=220 |s}}<ref name="Robson1951">{{Article |langue=en |prénom=John Michael |nom=Robson |lien auteur=John Michael Robson |titre=The Radioactive Decay of the Neutron |périodique=Physical Review |lien périodique=Physical Review |volume=83 |page=349 |jour=15 |mois=7 |année=1951 |doi=10.1103/PhysRev.83.349}}.</ref>. Depuis, une vingtaine d’expériences ayant pour objectif la mesure de la durée de vie le plus précisément possible ont eu lieu<ref>{{Harvsp|Wietfeldt|Greene|2011|p=1188}}.</ref>. La valeur de la [[Décroissance exponentielle#Dur.C3.A9e de vie moyenne|durée de vie moyenne]] retenue par le [[Particle Data Group]] en [[2022 en science|2022]] est τ{{ind|n}} = {{unité/2 |878.4 |±=0.5 |s}}<ref name="Workman p1835">{{Harvsp|Workman|2022|p=1835}}.</ref>.

=== Historique ===
Après la découverte du neutron par [[James Chadwick]] en 1932, son instabilité lorsqu'il n'est pas lié à un noyau atomique est supposée par James Chadwick et son étudiant en thèse [[Maurice Goldhaber]] en 1935<ref>{{Article |langue=en |prénom1=James |nom1=Chadwick |lien auteur1=James Chadwick |prénom2=Maurice |nom2=Goldhaber |lien auteur2=Maurice Goldhaber |titre=The Nuclear Photoelectric Effect |périodique=Proceedings of the Royal Society A |volume=151 |numéro=873 |pages=479–493 <!--l'information est donnée page 492--> |doi=10.1098/rspa.1935.0162 |jour=2 |mois=9 |année=1935 |consulté le=10 mai 2022}}</ref> en partant de la constatation que le neutron est plus massif que le proton.

La mesure de la demi-vie du neutron n'a pas été possible avant la [[Seconde Guerre mondiale]] du fait du manque de sources intenses de neutrons<ref>{{Lien web |langue=en |url=https://www.ornl.gov/blog/ornl-review/short-life-neutron |titre=The short life of a neutron |jour=12 |mois=9 |année=2016}}</ref>. Le besoin de [[plutonium]] dans le cadre du [[projet Manhattan]] a nécessité la construction du [[réacteur graphite X-10]] au [[laboratoire national d'Oak Ridge]] en 1943. Après la guerre, le réacteur a été reconverti à des fins de recherche uniquement.

L'utilisation de la [[source de neutrons]] produits par ce réacteur a permis la première observation de la désintégration du neutron, rapportée en 1948 par Arthur H. Snell et Leonard C. Miller (décédé 4 mois avant la publication du rapport)<ref name="Snell_Miller_1948">{{Google Livres|EgzBP2Lg-psC|On the Radioactive Decay of the Neutron}}</ref>. Dans leur rapport, les auteurs ont uniquement observé la désintégration du neutron mais n'ont pas mesuré sa durée de vie. Ils se risquent néanmoins à une estimation de celle-ci et arrivent à une valeur comprise entre 15 et 27 minutes<ref name="Snell_Miller_1948"/>.

[[File:Oak Ridge National Laboratory news Vol4No8.jpg|vignette|Article sur l'observation de la décroissance du neutron par Arthur Sneel et Frances Pleasonton dans le journal interne du laboratoire national d'Oak Ridge.]]
Les premières mesures de la demi-vie du neutron sont publiées en 1950 par Arthur H. Snell, [[Frances Pleasonton]] et R. V. McCord<ref>{{Article |langue=en |titre=Radioactive Decay of the Neutron |auteur1=Arthur H. Snell |auteur2=Frances Pleasonton |auteur3=R. V. McCord |périodique=Physical Review |numéro=78 |pages=310 |jour=1 |mois=5 |année=1950 |doi=10.1103/PhysRev.78.310}}</ref> d'un côté et [[John Michael Robson (physicien)|John Michael Robson]] d'un autre côté<ref>{{Article |langue=en |titre=Radioactive Decay of the Neutron |auteur1=J. M. Robson |périodique=Physical Review |numéro=78 |pages=311 |jour=1 |mois=5 |année=1950 |doi=10.1103/PhysRev.78.311}}</ref>. Les deux expériences se basent sur la détection d'un des [[Produit de désintégration|produits de désintégration]] du neutron ; les électrons pour l'équipe de Snell et les protons pour Robson. Arthur Snell et son équipe ont continué à utiliser le réacteur d'Oak Ridge tandis que John Robson a réalisé son expérience sur le réacteur des [[laboratoires nucléaires de Chalk River]] au Canada. La première équipe mesure une durée de vie comprise entre 10 et 30 minutes tandis que Robson mesure une demi-vie comprise entre 9 et 25 minutes.

<!--la première mesure en coïncidence d'un proton avec un électron est publié en 1951 par Robson (https://journals.aps.org/pr/pdf/10.1103/PhysRev.83.349)-->

== Techniques de mesure ==
{|align=right 
|+ Évolution de la valeur de la durée de vie moyenne du neutron évaluée par le Particle Data Group en fonction du temps <small>([[d:Q2348#P2645|consulter les données utilisées]])</small>.
|-	 
|{{Désintégration du neutron libre/Durée de vie moyenne du neutron}} 
|}
<!--[[Fichier:Evolution of the value of the neutron lifetime evaluated by the Particle Data Group as a function of time (2020).png|vignette|300px|Évolution de la valeur de la durée de vie moyenne du neutron évaluée par le Particle Data Group en fonction du temps.]] DANS LE CAS OÙ LE GRAPHE GÉNÉRÉ AUTOMATIQUEMENT NE FONCTIONERAIT PLUS-->
Deux méthodes sont principalement utilisée pour mesurer la durée de vie du neutron : les expériences de désintégration des neutrons en vol et les expériences de stockage, les neutrons étant dans tous les cas produits au sein d’un réacteur nucléaire<ref>{{Ouvrage |langue=en |auteur1=Hidetoshi Otono |titre=New detector system for the precise neutron lifetime measurement using pulsed cold neutron beams |éditeur= |année=2011 |mois=12 |page=8-18 |isbn= |lire en ligne=https://www.icepp.s.u-tokyo.ac.jp/download/doctor/phD2011_otono.pdf}}.</ref>. Une troisième méthode se basant sur la détection de neutrons depuis l'espace a été proposée en 2020, mais sa précision était largement inférieure à celle des autres techniques<ref name = "wilson">{{Article|langue = anglais|titre = Space-based measurement of the neutron lifetime using data from the neutron spectrometer on NASA's MESSENGER mission|date = 11 juin 2020|périodique = Physical Review Research|numéro = 2|lire en ligne = https://doi.org/10.1103/PhysRevResearch.2.023316| auteur1 = Jack T. Wilson|auteur2 = David J. Lawrence|auteur3 =  Patrick N. Peplowski |auteur4 = Vincent R. Eke |auteur5 = Jacob A. Kegerreis}}, accès libre.</ref>.

La première méthode a commencé à être utilisée dans les années 1950. La seconde a dû attendre le développement de sources de [[neutrons ultra-froids]] dans les années 1970<ref>{{Ouvrage |langue=en |auteur1=Carlo Egon Heinrich Mattoni |titre=Magnetic Trapping of Ultracold Neutrons Produced Using a Monochromatic Cold Neutron Beam |éditeur= |année=2002 |mois=4 |page=16 |isbn= |lire en ligne=http://neutron.physics.ncsu.edu/Lifetime/Theses/Carlothesis.pdf}}.</ref>, et utilise deux techniques : la bouteille (milieu des années 1970<ref>{{Ouvrage |langue=en |auteur1=R. Golub |auteur2=D. Richardson |auteur3=S.K Lamoreaux |titre=Ultra-Cold Neutrons |éditeur=[[CRC Press]] |année=1991 |pages totales=316 |page=105 |isbn=978-0-7503-0115-2 |lire en ligne=https://books.google.fr/books?id=QPUjlcWNg78C&printsec=frontcover}}.</ref>) et les {{lien|fr=piège magnétique (atomes)|lang=en|trad=Magnetic trap (atoms)|texte=pièges magnétiques}}.

Entre le début des années 1980 et le début des années 1990, l’utilisation des neutrons ultra-froids a permis de réduire considérablement l’incertitude des mesures sur la durée de vie moyenne du neutron : la figure ci-contre qui donne la valeur fournie par le Particle Data Group montre que la barre d’erreur a été réduite d’environ un ordre de grandeur au cours de cette période. En particulier, la réduction des incertitudes dans l’estimation de 1990 provient de la prise en compte de la valeur mesurée par {{lien|lang=de|Walter Mampe}} et ses collaborateurs en 1989 lors d’une expérience réalisée avec des neutrons ultra-froids dans une bouteille et qui donna une valeur de {{unité/2 |887.6 |±=3 |s}} (à comparer aux incertitudes de l’ordre d’une dizaine de secondes pour les expériences précédentes)<ref>{{Article |langue=en |auteur1=Walter Mampe |auteur2=P. Ageron|auteur3= C. Bates|auteur4= J. M. Pendlebury|auteur5= A. Steyerl |titre=Neutron lifetime measured with stored ultracold neutrons |périodique=Physical Review Letters |lien périodique=Physical Review Letters |volume=63|numéro=6 |page=593 |jour=7 |mois=8 |année=1989 |doi=10.1103/PhysRevLett.63.593}}.</ref>.

=== Désintégration en vol ===
La méthode de désintégration en vol consiste à mesurer le nombre de protons ou d’électrons issus de la désintégration des neutrons présents dans un faisceau. Cette méthode est utilisée pour la première fois en 1951 par John Michael Robson<ref name="Robson1951" />. Le faisceau de neutrons est produit par un [[réacteur nucléaire]]. Afin de déterminer la densité de neutrons dans le faisceau, on utilise typiquement une feuille mince de matière avec laquelle les neutrons du faisceau interagissent<ref name="Wietfeldt_1178">{{Harvsp|Wietfeldt|Greene|2011|p=1178-1179}}.</ref>.

Dans ce genre d’expériences, le temps de vie du neutron est obtenu via la relation<ref name="Wietfeldt_1178"/> :
:<math>\tau_n = \left(\frac{L}{\rho_\text{feuille} \sigma_\text{th} v_\text{th}}\right) \left(\frac{R_n}{R_p}\right) \left(\frac{\epsilon_p}{\epsilon_n}\right)</math>
* où L est la longueur du volume dans lequel les neutrons se désintègrent,
* ρ{{ind|feuille}} est la densité de la feuille (en atomes par m{{2}}),
* σ{{ind|th}} est la [[section efficace]] d’absorption de neutron thermique à la vitesse de référence v{{ind|th}}={{unité/2|2200|m/s}},
* R{{ind|n}} est le taux de comptage des neutrons,
* R{{ind|p}} est le taux de comptage des produits de décroissance des neutrons (protons ou électrons),
* et ε{{ind|n}} et ε{{ind|p}} sont respectivement l’efficacité de détection d’un neutron et de détection des produits de décroissance du neutron (proton ou électron).

=== Expériences de stockage ===
==== Méthode de la bouteille ====
Cette méthode utilise des [[neutron ultra-froid|neutrons ultra-froids]] qui sont stockés dans une bouteille pendant toute leur durée de vie. L’énergie cinétique des neutrons est si faible qu’ils se réfléchissent sur les parois de la bouteille conçue dans un matériau approprié. Si la bouteille est suffisamment haute verticalement alors les neutrons sont piégés par la gravité terrestre. On compte les neutrons que l’on a au début de l’expérience et on compte les neutrons qui n’ont pas été désintégrés à un temps donné. En principe, les neutrons restants sont comptés au bout de deux durées données Δt{{ind|1}} et Δt{{ind|2}} (avec la durée la plus longue d’une longueur comparable à la durée de vie du neutron), N{{ind|1}} et N{{ind|2}} respectivement. En considérant que les seules pertes de neutrons sont dues à la désintégration de ceux-ci, alors la durée de vie est déterminée par la relation suivante<ref name="Wietfeldt_1181">{{Harvsp|Wietfeldt|Greene|2011|p=1181}}.</ref>
:<math>\tau_n = \frac{\Delta t_2 - \Delta t_1}{\ln(N_1/N_2)}</math>
En pratique, la mesure est rendue plus compliquée du fait que les neutrons qui disparaissent ne le sont pas tous du fait de leur désintégration. Ils peuvent en effet être absorbés par les parois de la bouteille du fait d’impuretés du matériau, certains neutrons avec une énergie cinétique trop importante peuvent s’échapper de la bouteille. On utilise alors la relation suivante pour corriger la durée de vie du neutron des effets qui conduisent à la disparition de neutrons autrement que par désintégration<ref name="Wietfeldt_1181"/> :
:<math>\frac{1}{\tau} = \frac{1}{\tau_n} + \frac{1}{\tau_\text{inelastique}} + \frac{1}{\tau_\text{capture}} + \frac{1}{\tau_\text{autre}}</math>
où
* <math>\tau</math> est la durée de vie des neutrons stockés ; celle que l’on mesure,
* <math>\tau_n</math> est la durée de vie du neutron ; celle qui correspond à la désintégration du neutron par [[radioactivité β]],
* <math>\tau_\text{inelastique}</math> correspond aux pertes dues aux [[collision inélastique|diffusions inélastiques]] sur les parois de la bouteille,
* <math>\tau_\text{capture}</math> correspond aux pertes dues aux captures neutroniques par les parois et
* <math>\tau_\text{autre}</math> correspond aux pertes attribuées à d’autres mécanismes tels que des interactions avec le gaz résiduel ou des trous de la bouteille qui permettent aux neutrons de s’échapper.

Cette méthode a été proposée pour la première fois en 1977 par Yu. Yu. Kosvintsev<ref>{{en}} Yu. Yu. Kosvintsev, Yu. A. Kushnir, V. I. Morozov et G. I. Terekhov, “Possible Use of Wall Traps and Magnetic Traps of Ultra-Cold Neutrons for Measuring the lifetime of the Free Neutron”, traduit de ''Pribory I Tekhnika Eksperimenta'' (''Instruments and Experimental Techniques''), vol. 20, no 1, pt. 1, jan.-fév. 1977, {{p.|43-45}}.</ref>. Il publie les résultats de la première expérience utilisant une bouteille en 1980<ref>{{Article |langue=en |prénom1= Y.Y. |nom1=Kosvintsev |prénom2=Y.A. |nom2=Kushnir |prénom3=V.I. |nom3=Morozov |prénom4=G.I. |nom4=Terekhov |année=1980 |url=http://www.jetpletters.ac.ru/ps/1343/article_20288.pdf |titre=The use of ultracold neutrons for measurement of the neutron lifetime |périodique=Journal of Experimental and Theoretical Physics Letters |lien périodique=Journal of Experimental and Theoretical Physics |volume=31 |page=236}}.</ref>. Comparée à la méthode de désintégration en vol, cette méthode présente plusieurs avantages. D’une part, la mesure des taux de neutrons N{{ind|1}} et N{{ind|2}} sont des mesures relatives contrairement à la méthode de désintégration en vol qui nécessite une mesure absolue des taux de neutrons et des produits de décroissance. D’autre part, le bruit de fond de radiations est beaucoup plus faible dans une expérience utilisant une bouteille, car elle ne nécessite pas la présence d’un flux important de neutrons<ref>{{Harvsp|Wietfeldt|Greene|2011|p=1182}}.</ref>.

En 2022, la valeur de la durée de vie du neutron avec le minimum d’incertitude a été obtenue en utilisant cette technique<ref name="Workman p1835" /> ce qui correspond à une incertitude totale (statistique et systématique) de {{unité/2|0.36|s}}<ref>{{Article |langue=en |prénom1=F. M. |nom1= Gonzalez |et al.=oui |titre=Improved Neutron Lifetime Measurement with UCN τ |périodique=Physical Review Letters |lien périodique=Physical Review Letters |volume=127 |page=162501 |jour=13 |mois=10 |année=2021 |doi=10.1103/PhysRevLett.127.162501}}.</ref>.

==== Piège magnétique ====
Tout comme la méthode de la bouteille, la méthode du piégeage magnétique utilise des neutrons ultra-froids. Dans cette méthode, les neutrons sont confinés à l’intérieur d’un piège magnétique afin d’éviter les interactions des neutrons avec la matière responsable de la disparition de certains d’entre eux dans la méthode de la bouteille : capture, diffusion inélastique{{etc.}} Ils sont piégés puis libérés au bout d’un certain temps pour être comptés. Les résultats de la première expérience utilisant un piège magnétique ont été publiés en 1978 par Klaus-Jürgen Kügler, [[Wolfgang Paul]] et Uwe Trinks<ref>{{article |langue=en |auteur1=K.-J. Kügler |auteur2=[[Wolfgang Paul]] |auteur3=U. Trinks |url=http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/0370269378901545 |titre=A magnetic storage ring for neutrons |périodique=Physics Letters B |lien périodique=Physics Letters B |volume=72 |numéro=3 |page=422 |jour=2 |mois=1 |année=1978 |doi=10.1016/0370-2693(78)90154-5}}.</ref>.

Dans ce genre d’expérience, certains neutrons peuvent également être perdus du fait de leur dépolarisation, ce qui se traduit par un échappement du neutron du piège, ou si leur [[énergie mécanique]] est supérieure au potentiel maximum du piège mais dont la trajectoire est telle que le temps nécessaire pour s’échapper du piège est de l’ordre du temps de vie du neutron<ref>{{Harvsp|Wietfeldt|Greene|2011|p=1186}}.</ref>.

=== Méthode des neutrons spatiaux ===
Connaissant la composition de l’atmosphère d’une planète et de sa surface, il est possible de modéliser le nombre de neutrons qui devraient être créés après [[spallation]] des atomes de l’atmosphère ou de la surface après collision avec des [[Rayon cosmique|rayons cosmiques]] pour une gamme de durée de vie. Ces neutrons sont détectés par un [[spectromètre]] à neutrons installé sur une [[sonde spatiale]] en orbite<ref name = "wilson"/>. Au niveau de la philosophie, cette méthode est une méthode de stockage. Jack Wilson, premier auteur de cette étude, indique ainsi : {{citation|c’est comme une expérience sur une grande bouteille, mais au lieu d’utiliser des murs et des champs magnétiques, nous utilisons la gravité de Vénus pour confiner les neutrons pendant des périodes comparables à leur durée de vie}}{{trad|1=en|2=It’s like a large bottle experiment, but instead of using walls and magnetic fields, we use Venus’ gravity to confine neutrons for times comparable to their lifetime.}}{{,}}<ref>{{Lien web |langue=en |titre=MESSENGER Shows How a Spacecraft Could End Neutron Lifetime Stalemate |url=https://www.jhuapl.edu/PressRelease/200611 |jour=11 |mois=6 |année=2020}}</ref>.

Cette méthode a été testée pour la première fois en 2020 à partir des données récupérées plusieurs années plus tôt par la sonde [[MESSENGER]] lors de ses orbites autour de [[Mercure (planète)|Mercure]] ainsi que de son survol de [[Vénus (planète)|Vénus]]<ref name = "wilson"/>. Le résultat obtenu {{Unité|780±60<sub>stat</sub>±70<sub>syst</sub>|s}} est cohérent avec les autres valeurs proposées jusque-là<ref name = "wilson"/>. En revanche, il n’est a priori pas possible d’égaler la précision des autres méthodes sans mission spatiale dédiée<ref name = "wilson"/>. En 2021, ce type d’expérience a été réalisé avec les instruments de la mission ''{{Langue|en|texte=[[Lunar Prospector]]}}'' ce qui a donné la valeur plus précise de {{Unité|887±14(stat)<sup>+7</sup><sub>−3</sub>(syst)|s}}<ref>{{Lien web |url=https://www.insidescience.org/news/space-based-research-may-help-settle-scientific-puzzle-about-lifetime-neutron |langue=en |titre=Space-Based Research May Help Settle Scientific Puzzle About the Lifetime of a Neutron |auteur1=Will Sullivan |auteur2=Staff Writer}}</ref>{{,}}<ref>{{Article |langue=en |titre=Measurement of the free neutron lifetime using the neutron spectrometer on NASA's Lunar Prospector mission |auteur=Jack T. Wilson |auteur2=David J. Lawrence |auteur3=Patrick N. Peplowski |auteur4=Vincent R. Eke |auteur5=Jacob A. Kegerreis |doi=10.1103/PhysRevC.104.045501 |périodique=Physical Review C |volume=104 |jour=13 |mois=10 |année=2021}}</ref>.

=== Contradiction entre les mesures par la technique de la bouteille et par temps de vol ===
[[Fichier:Comparison beam and storage experiments for neutron lifetime measurement 2020.png|vignette|400px|Mesures expérimentales utilisées par le Particle Data Group en 2018 et mesures plus récentes depuis pour l’évaluation du temps de vie moyen du neutron. Les données en rouge correspondent à des mesures utilisant la technique de la désintégration en vol tandis que les données en bleu désignent des expériences utilisant la technique du stockage. Les zones rouge et bleue sont centrées sur la valeur moyenne de la durée de vie moyenne du neutron pour les deux types d’expérience. La largeur de chaque zone correspond à un écart-type.|alt=Graphique représentant le temps de vie moyen du neutron en fonction de l’année de l’expérience. Deux temps de vie moyen sont obtenus en tenant compte de l’incertitude, suivant la technique de mesure utilisée.]]

Une mesure est toujours accompagnée d’une [[Incertitude de mesure|incertitude]]. Cette incertitude a deux origines : statistique et systématique. L’incertitude statistique dépend uniquement de la taille de l’échantillon utilisé pour réaliser la mesure. Plus la taille de cet échantillon est grand, plus l’incertitude statistique est faible. L’incertitude systématique concerne toutes les sources qui pourraient conduire à une [[erreur de mesure]]. Elle est propre à la technique expérimentale et est, par nature, difficile à évaluer. L’utilisation de techniques expérimentales différentes – la désintégration en vol et le stockage – permet de s’assurer que l’ensemble des sources d’incertitudes systématiques ont correctement été prises en compte : les mesures effectuées avec une méthode ou l’autre doivent donner le même résultat.

Or, les mesures effectuées depuis les années 1990 par les deux types de mesures donnent des résultats divergents comme le montre la figure ci-contre. Les mesures utilisant la technique de la désintégration en vol donnent une valeur moyenne de la durée de vie moyenne du neutron de {{unité/2 |888.0 |±=2.0 |s}} tandis que les expériences utilisant la technique du stockage donnent en moyenne {{unité/2 |879.6 |±=0.6 |s}}<ref name="PLS_201610" />. Les résultats des mesures réalisées suivant les deux méthodes diffèrent donc d’environ {{unité/2|8|secondes}}, ce qui est bien supérieur aux incertitudes associées aux résultats de chacun des deux types de mesure. La probabilité d’obtenir une telle différence, du seul fait du hasard, est très faible{{note|groupe=alpha|Les auteurs de l’étude la chiffrent à une valeur inférieure à 1 pour dix mille.}}{{,}}<ref name="PLS_201610" />.

Un tel écart peut traduire la non prise en compte d’un effet systématique dans l’une des deux méthodes, voire les deux. Par exemple, si le neutron peut se désintégrer en d’autres produits qu’un proton et un électron, la méthode de la désintégration en vol surestimera sa durée de vie, alors que les expériences de stockage ne seront pas impactées : la désintégration en vol ne se base que sur la détection du proton produit.

Ainsi deux théoriciens de l’[[université de Californie à San Diego]] ont-ils proposé en mai 2018 que le neutron puisse se désintégrer en une particule inconnue de [[matière noire]] et un [[photon gamma]]<ref>{{Article |langue=en |prénom1=Bartosz |nom1=Fornal |prénom2=Benjamín |nom2=Grinstein |titre=Dark Matter Interpretation of the Neutron Decay Anomaly |périodique=Physical Review Letters |lien périodique=Physical Review Letters |jour=9 |mois=5 |année=2018 |lire en ligne=https://commons.wikimedia.org/wiki/File:PhysRevLett.120.191801.pdf |doi=10.1103/PhysRevLett.120.191801}}</ref>. Cependant aucune trace expérimentale d’une telle désintégration n’a pu être observée<ref>{{Article |langue=en |auteur1=Z. Tang |et al.=oui |titre=Search for the Neutron Decay n→X+γ, Where X is a Dark Matter Particle |périodique=Physical Review Letters |lien périodique=Physical Review Letters |jour=11 |mois=7 |année=2018 |doi=10.1103/PhysRevLett.121.022505 |arxiv=1802.01595}}</ref>. D’autres modes de désintégrations sont possibles et n’ont pas été exclus par les observations expérimentales<ref>{{Article |langue=en |prénom1=Michael |nom1=Schirber |titre=Synopsis: Neutron Decay May Hint at Dark Matter |jour=9 |mois=5 |année=2018 |périodique=Physics |lire en ligne=https://physics.aps.org/synopsis-for/10.1103/PhysRevLett.120.191801}}</ref>.

Il est également possible qu’un [[phénomène physique]] inconnu soit à l’origine de cet écart. Une explication faisant intervenir de la [[physique au-delà du modèle standard]] a été proposée par des théoriciens, tel que Zurab Berezhiani. Il a proposé avec ses collègues l’existence d’un hypothétique « [[Matière miroir|neutron miroir]] » qui n’interagirait pas ou peu avec la matière ordinaire<ref>{{Article |langue=en |prénom1=Zurab |nom1=Berezhiani |prénom2=Luís |nom2=Bento |périodique=Physical Review Letters |lien périodique=Physical Review Letters |titre=Neutron–Mirror-Neutron Oscillations: How Fast Might They Be? |volume=96 |page=081801 |jour=27 |mois=2 |année=2006 |doi=10.1103/PhysRevLett.96.081801}}.</ref>. Une désintégration en ce neutron miroir se traduirait alors par une absence de détection dans les expériences de désintégration en vol<ref name="PLS_201610" />.

Des théoriciens essaient de calculer la valeur de la durée de vie moyenne du neutron à partir de la [[chromodynamique quantique]]. En 2018, ces calculs donnent une valeur de {{unité/2 |880 |±=14 |s}}. L’importance de l’incertitude ne permet pas de départager les deux types de mesure<ref>{{Lien web |langue=en |prénom1=Karen |nom1=McNulty Walsh |prénom2=Peter |nom2=Genzer |titre=Nuclear Scientists Calculate Value of Key Property that Drives Neutron Decay |url=https://www.bnl.gov/newsroom/news.php?a=112787 |site=bnl.gov |jour=30 |mois=5 |année=2018}}</ref>.

[[Fichier:PhysRevC.104.045501 Figure9.png|vignette|Mesures expérimentales utilisées par le Particle Data Group comparées aux mesures de neutrons depuis l’espace (en gris).]]
En 2020, la méthode basée sur le décompte depuis l’espace de neutrons émis par la surface ou l’atmosphère sous l’effet de [[spallation]] par les rayons cosmiques a donné des résultats encourageants, quoiqu’entâchés d’une incertitude élevée<ref name = "wilson"/>. Avec une mission dédiée spécialement à cet objectif, il pourrait être possible de départager les résultats fournis par les deux autres classes de méthode<ref name = "wilson"/>.

== Conséquences ==
La durée de vie du neutron libre entre en jeu dans les premiers instants qui suivent le [[Big Bang]]. La validité des théories qui décrivent cette [[Histoire de l'Univers|histoire]] dépend donc de la précision des mesures.

=== Test du [[Modèle standard (physique des particules)|modèle standard]] ===
Bien que la valeur la plus précise de l’élément de la [[matrice CKM]] |V{{ind|ud}}| soit obtenue à partir des transitions super-permises<ref>{{Harvsp|Workman|2022|page=261}}.</ref>, de nombreuses expériences tentent d’apporter des contraintes sur cette valeur à partir de la mesure du temps de vie du neutron. La durée de vie moyenne du neutron, <math>\tau_n</math>, est reliée à la valeur de cet élément de matrice via la relation<ref>{{Harvsp|Workman|2022|p=781}}.</ref> :
:<math>|V_{ud}|^2 = \frac{5024,7 \ \text{s}}{\tau_n(1+3g_A^2) (1+\Delta_R^V)}</math>
où <math>g_A \equiv \frac{G_A}{G_V}</math>, soit le rapport de la constante de couplage vecteur axiale G{{ind|A}} sur la constante de couplage vectorielle G{{ind|V}} et <math>\Delta_R^V</math> représente les corrections radiatives électrofaibles internes.

La seule mesure de la durée de vie moyenne du neutron ne permet pas de déterminer la valeur de l’élément de matrice puisqu’il faut également connaître la valeur de g{{ind|A}}. Cette dernière est déterminée à partir d’une autre [[observable]] mesurée lors de la désintégration du neutron comme l’asymétrie A.

Cette asymétrie correspond au fait que lors de la désintégration de neutrons polarisés, l’émission des électrons est asymétrique par rapport au plan perpendiculaire à la direction du spin des neutrons. Le coefficient d’asymétrie A suit la relation (si on suppose une interaction vecteur axiale)<ref>{{harvsp|Grivot|1988|page=21}}.</ref> :
:<math>W(\theta) = 1 + A \cos(\theta) \frac{v_e}{c}</math>,
où ''W'' représente l’asymétrie, ''v{{ind|e}}'' la vitesse de l’électron, ''c'' la [[vitesse de la lumière]] dans le vide et ''θ'' l’angle entre la direction d’émission de l’électron et la direction du spin du neutron.

Par ailleurs, le coefficient A est relié à g{{ind|A}} par la relation suivante<ref>{{harvsp|Grivot|1988|page=22}}.</ref> :
:<math>A = -2g_A\frac{g_A - 1}{1 + 3g_A^2}</math>

=== Nucléosynthèse primordiale ===
[[Fichier:Main nuclear reaction chains for Big Bang nucleosynthesis.svg|vignette|redresse=2.0|Principales réactions nucléaires se produisant lors de la nucléosynthèse primordiale.|alt=Schéma représentant les principales réactions lors de la nucléosynthèse primordiale, impliquant neutrons, protons, {{exp|2}}H, {{exp|3}}H, {{exp|3}}He, {{exp|4}}He, {{exp|7}}Li et {{exp|7}}Be.]]
{{article détaillé|Nucléosynthèse primordiale}}
Le modèle de la [[nucléosynthèse primordiale]] permet d’expliquer la formation et l’[[abondance des éléments légers]] (de l’hydrogène jusqu’au béryllium). Elle débute environ 3 minutes après le [[Big Bang]]<ref>{{Ouvrage |langue=fr |langue originale=en |prénom1=Steven |nom1=Weinberg |lien auteur1=Steven Weinberg (physicien) |traducteur=Jean-Benoît Yelnik |titre=Les trois premières minutes de l’univers |éditeur=Éd. du Seuil |lieu=Paris |année=1988 |pages totales=225 |isbn=2-02-010485-7}} {{p.}} 131-132.</ref>. Différentes réactions nucléaires impliquant les [[proton]]s et les [[neutron]]s, jusqu’à présent libres, permettent de produire ces noyaux. La réaction {{nobr|p + n → [[Deutérium|D]] + γ}} démarre et d’autres réactions à base de [[deutérium]] conduisent principalement à la formation d’[[hélium]] mais également, en moindres proportions, de [[lithium]]<ref>{{Harvsp|Wietfeldt|Greene|2011|p=1178}}.</ref> (voir la figure ci-contre). La durée de vie du neutron joue un rôle important dans la modélisation de ces réactions étant donné qu’elle influe directement sur le nombre de neutrons disponibles pour les réactions (plus précisément elle influe sur le rapport entre le nombre de protons et le nombre de neutrons). Ainsi la précision sur la valeur de la durée de vie du neutron était-elle, en [[1999 en science|1999]]<ref>{{Article| langue=en |prénom1=Robert E. |nom1=Lopez |prénom2=Michael S. |nom2=Turner |doi=10.1103/PhysRevD.59.103502 |titre=Precision prediction for the big-bang abundance of primordial {{exp|4}}He |périodique=Physical Review D |lien périodique=Physical Review D |volume=59 |page=103502 |jour=30 |mois=3 |année=1999}}.</ref>, le principal facteur limitant une estimation plus précise de la quantité d’[[hélium 4]] produite lors de la nucléosynthèse primordiale.

En effet, une durée de vie du neutron trop courte aurait conduit à la quasi-disparition de ceux-ci avant que les réactions nucléaires conduisant à la production de noyaux n’aient pu débuter tandis qu’une durée de vie plus longue aurait conduit à une surabondance des noyaux d’hélium, ce qui aurait alors perturbé la formation d’éléments plus lourds<ref name="PLS_201610"/>. Une connaissance précise de la durée de vie du neutron permet de vérifier que le modèle de la nucléosynthèse primordiale reproduit certaines des observations astrophysiques liées à cette durée de vie et si des désaccords sont observés, une révision de ce modèle devra être envisagée<ref name="PLS_201610"/>.

== Bibliographie ==
* {{Article |langue=en |prénom1=Fred E. |nom1=Wietfeldt |prénom2=Geoffrey L. |nom2=Greene |titre=Colloquium: The neutron lifetime |périodique=Reviews of Modern Physics |lien périodique=Reviews of Modern Physics |volume=83 |numéro=4 |année=2011 |pages=1173–1192 |doi=10.1103/RevModPhys.83.1173}}
* {{Article |langue=en |prénom1=J. S. |nom1=Nico |titre=Neutron beta decay |périodique=Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics |volume=36 |numéro=10 |année=2009 |pages=104001 |doi=10.1088/0954-3899/36/10/104001}}
* {{Article |langue=ru |prénom1=Б. Г. |nom1=Ерозолимский |titre=Бета-распад нейтрона |périodique=Успехи физических наук |volume=116 |numéro=1 |mois=5 |année=1975 |pages=145–164 |doi=10.3367/UFNr.0116.197505e.0145}}
* {{Article |langue=en |prénom1=Mikhail |nom1=Gorchtein |prénom2=Chien-Yeah |nom2=Seng |titre= The Standard Model Theory of Neutron Beta Decay  |périodique=Universe |volume=9 |année=2023 |pages=422 |doi=https://doi.org/10.3390/universe9090422}}

== Voir aussi ==
* [[Désintégration du proton]]

== Notes et références ==
=== Citations originales ===
{{Références|groupe=trad}}

=== Notes ===
{{Références|groupe=alpha}}

=== Références ===
* {{Article |langue=en |prénom1=R.L. |nom1=Workman |et al.=oui |url=https://academic.oup.com/ptep/article-pdf/2020/8/083C01/33653179/ptaa104.pdf |format électronique=Pdf |titre=Review of Particle Physics |périodique=Progress of Theoretical and Experimental Physics |volume=2022 |numéro=8 |pages totales=083C01 |mois=8 |année=2022 |doi=10.1093/ptep/ptac097}}
* {{Ouvrage |prénom1=Pascal |nom1=Grivot |titre=Mesure de la durée de vie du neutron libre par la détection des électrons de désintégration au moyen d’une chambre à migration |éditeur=Université scientifique technologique et médicale de Grenoble |année=1988 |mois=1 |jour=26 |isbn= |lire en ligne=//www.iaea.org/inis/collection/NCLCollectionStore/_Public/20/014/20014442.pdf |format électronique=Pdf}} (thèse de physique nucléaire)
{{Références|taille=36}}

{{portail|physique}}
{{Bon article|vote=BA|oldid=135480972|date=18 mars 2017}}

[[Catégorie:Neutron]]