Voir la source de Niveau de condensation par ascension

{{Voir homonymes|NCA}}
[[Fichier:Meteorology_thermodynamic_fr.svg|vignette|upright=0.75|Diagramme du parcours d'une parcelle d'air humide soulevée le long de B-C-E par rapport à la Température de l'environnement (T) et l'humidité contenue dans la masse d'air (Tw)]]
Le '''niveau de condensation par ascendance''' ('''NCA''') représente le niveau où une [[Particule fluide|parcelle d'air]] en ascendance mécanique devient saturée à la suite d'une expansion [[Processus adiabatique|adiabatique]] qui cause son refroidissement<ref name="OMM">{{Lien archive |horodatage archive=20160303172704 | url = http://www.eumetcal.org/euromet/glossary/liftingc.htm | titre= Niveau de condensation par ascension | auteur= [[Organisation météorologique mondiale]] | site = [[Eumetcal]] | série= Glossaire de la météorologie | consulté le = 24 août 2013}}</ref>. Elle se distingue du [[niveau de condensation par convection]], où le mouvement vertical menant à la condensation est dû au réchauffement de l'air au sol d'une masse d'air instable, alors que le NCA peut être également obtenu dans une masse d'air stable.

== Principe ==

[[Fichier:LCL-NCA.svg|vignette|Diagramme thermodynamique qui montre que T soulevé adiabatiquement à rapport de mélange constant nous permet de trouver le NCA]]
Alors que la particule est en ascendance à la suite du passage d'un obstacle ou de mouvement dans la masse d'air, sa température décroît à cause de la détente adiabatique sèche. La [[température potentielle]] demeure constante durant l'ascendance, alors qu'aucun échange d'énergie ne s'effectue avec l'environnement extérieur. La baisse de [[pression]] de la particule provoquée par l'ascendance permet à la particule de prendre de l'expansion et par conséquent cette dernière se refroidit (elle effectue un [[Travail d'une force|travail]] sur l'environnement). Pendant ce temps, le [[rapport de mélange]] dans le volume d'air soulevé demeure constant. Le NCA est atteint lorsque la température atteint la température de saturation et qu'il y a formation d'un nuage. 

On peut déterminer le NCA en procédant de la sorte sur [[diagramme thermodynamique]] comme le [[téphigramme]] :

* Pour une parcelle non saturée:
# à partir de la [[température]] et [[pression]] initiale de la particule, se déplacer vers le haut le long du [[Gradient thermique adiabatique#Gradient adiabatique sec|gradient thermique adiabatique sec]]; 
# à partir de la température du [[point de rosée]] et pression initiale de la particule, se déplacer vers le haut le long d'une isoligne de [[rapport de mélange]], jusqu'au niveau où cette isoligne intersecte l'adiabatique sèche précédente;
# le niveau où les deux lignes se coupent correspond au NCA<ref>{{Ouvrage
|langue=fr
|auteur1=Jean-Paul Fièque
|titre=Météo du vol à voile et du vol libre
|sous-titre=savoir comment analyser, interpréter la météo du jour et anticiper les bonnes journées de vol
|lieu=Toulouse
|éditeur=Cépaduès
|année=2007
|pages totales=189
|passage=42
|isbn=978-2-85428-769-1
}}</ref>.

*Si la parcelle d'air est saturée, elle se trouve déjà au-dessus ou au niveau du NCA.

== Calcul théorique et pratique ==
{{Article détaillé|Détermination de la base des cumulus}}
La figure ci-contre représente un diagramme thermodynamique qui utilise ''T'' la température de l'air à la hauteur où se produit le soulèvement et <math>T_d</math> le [[point de rosée]] au même niveau. On intersecte la courbe de mélange partant de <math>T_d</math> et la courbe adiabatique sèche partant de ''T''. Le point d'intersection correspond à l'altitude ''b'' de la [[Base d'un nuage|base du nuage]] lors d'un soulèvement mécanique. Le calcul théorique est complexe et présenté dans l'article [[Détermination de la base des cumulus]], mais une formule approchée est donnée par<ref>{{Ouvrage
|langue=en
|auteur1=anonyme
|titre=Pilot Handbook of Aeronautical Knowledge Chapitre 11
|éditeur=[[Federal Aviation Administration]]
|année=
|passage=11-14
|isbn=
|lire en ligne=http://www.faa.gov/regulations_policies/handbooks_manuals/aviation/pilot_handbook/media/PHAK%20-%20Chapter%2011.pdf
|consulté le=2015.03.08
}}</ref> :

:<math> b = k \times (T - T_d) </math> où ''k'' = {{Unité|400|[[Pied (unité)|pieds]]}} / ⁰C. 

Par exemple si <math>T - T_d = 15 ^0C</math>, alors ''b''= 400 pieds / K × 15 K = {{formatnum:6000}} pieds = {{unité|1.8|km}}.

== Notes et références ==
{{Références|colonnes=1}}

== Bibliographie ==

* {{Ouvrage|langue=en|prénom1=M. K.|nom1=Yau|prénom2=R. R.|nom2=Rogers|titre=Short Course in Cloud Physics|éditeur=Butterworth-Heinemann|année=1989|mois=janvier|jour=1er|numéro d'édition=3|pages totales=304|isbn=0-7506-3215-1|ean=9780750632157|passage=39}}.

== Liens externes ==

* {{Ouvrage|langue=fr|titre=Thermodynamique avancée Cours 11|sous-titre=La stabilité verticale : Stabilité latente ou convective|éditeur=[[Université du Québec à Montréal|UQAM]]|année=|format=pdf|isbn=|lire en ligne=http://people.sca.uqam.ca/~eva/phy4501/Presentations/1012-cours11-StabiliteVertical2.pdf}}.

{{Palette Données et variables météorologiques}}
{{Portail|météorologie|physique}}

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[[Catégorie:Météorologie aéronautique]]