Voir la source de Simultanéité

{{voir homonymes|Simultané}}

En [[physique]], la '''simultanéité''' de deux événements est le fait qu'ils se produisent au même moment.

Dans la physique d'[[Isaac Newton]], le temps est absolu et les informations peuvent se transmettre à vitesse infinie : la force gravitationnelle, par exemple, est supposée se propager instantanément. Et la notion de simultanéité rejoint l'évidence de l'expérience quotidienne : si deux événements se sont produits à la même heure pour un observateur, il en est de même pour tout autre observateur.

[[Fichier:Relativity of Simultaneity Animation.gif|droite|vignette|Dans un [[diagramme de Minkowski]] : les plans de simultanéité suivant la vitesse relative de référentiels divers par rapport à un référentiel où les événements A, B et C sont simultanés.]]

Dans l'univers de la [[relativité restreinte]] proposée en [[1905]] par [[Albert Einstein]], l'existence d'une vitesse limite (la [[vitesse de la lumière]]) et identique dans tous les [[référentiel galiléen|référentiels galiléens]] unifie l'[[Espace (notion)|espace]] et le [[temps]] en une entité unique, appelée [[espace-temps]], et leur fait perdre leur caractère absolu. La simultanéité entre deux événements perd son aspect d'évidence et devient aussi relative à l'observateur et son référentiel : deux événements se produisant au même moment pour un observateur donné pourront se produire à des instants différents pour un autre observateur.

== Perception immédiate de la simultanéité ==
Un « [[Événement (espace-temps)|événement]] » est un fait se produisant à un endroit donné et à un instant donné.

De façon immédiate deux événements sont considérés comme simultanés s'ils sont perçus au même instant. Mais une analyse correcte demande que l'on fasse la distinction entre l'émission d'un signal et sa réception par un observateur. Il s'agit en fait de deux événements et non d'un seul.

=== En physique newtonienne ===
Certaines interactions (par exemple : la [[gravitation]]) sont supposées se transmettre instantanément, autrement dit à [[vitesse]] infinie. Ainsi, dès qu'un événement a lieu, l'ensemble de l'univers est susceptible d'en être immédiatement influencé<ref>§1 ''Vitesse de propagation des interactions'', dans {{Landau|tome 2}}.</ref>. Donc, si une personne observe deux événements comme étant simultanés, toute personne les observera aussi comme simultanés. Il en est de même dans le cas de deux événements observés comme non-simultanés.

=== En théorie de la relativité ===
En [[relativité restreinte]], toute interaction (et toute information) est transmise au maximum à la [[vitesse de la lumière]] qui est ''la même dans tous les [[référentiel inertiel|référentiels inertiels]]'', ou encore ''indépendante de la vitesse de sa source''<ref>{{Ouvrage |langue=fr |langue originale=en |prénom1=James H. |nom1=Smith |titre=Introduction à la relativité |lieu=Paris |éditeur=InterEditions |année=1979 |numéro d'édition=2 |pages totales=317 |isbn=2-7296-0088-4}}. {{commentaire biblio|Édition avec exercices corrigés}}

L'ouvrage a été réédité : {{Ouvrage |prénom1=James H. |nom1=Smith |titre=Introduction à la relativité |éditeur=Masson |année=1997 |numéro d'édition=3 |isbn=2-225-82985-3}}.</ref>. Voici une situation inspirée d'un exemple donné par [[Albert Einstein|Einstein]]<ref name=AE>{{Ouvrage |langue=fr |langue originale=de |prénom1=Albert |nom1=Einstein |titre=La Théorie de la relativité restreinte et générale |lieu=Paris |éditeur=[[Éditions Dunod|Dunod]] |année=2005 |pages totales=177 |isbn=2-10-048716-7}} {{commentaire biblio|1=La version anglaise est publiée par le [http://www.gutenberg.org/catalog/world/authrec?fk_authors=1630 projet Gutenberg].}}.</ref>, relatif à un train :

Supposons qu'au moment précis où le milieu O' d'un train passe devant le point O situé sur la voie, les deux observateurs situés en O' (dans le train) et O (sur le quai) voient deux signaux [[lumière|lumineux]] qui ont été émis depuis O (et O') vers les deux extrémités du train. Les arrivées de ces signaux aux extrémités du train seront-elles simultanées pour les deux observateurs en O' (dans le train) et O (sur le quai) ?

[[Image:Traincar Relativity1.svg|gauche|vignette|L'émission des signaux lumineux par rapport au train, vue par l'observateur dans le train.]]

'''Pour l'observateur dans le train''', la lumière est émise depuis un point de l'espace situé au milieu du train, et la [[vitesse de la lumière]] étant la même dans toutes les directions de son référentiel (inertiel), les deux signaux arriveront simultanément aux deux extrémités et seront renvoyés simultanément vers lui, au milieu du train.

[[Image:Traincar Relativity2.svg|droite|vignette|L'émission des rayons lumineux par rapport au train, vue par l'observateur sur le quai.]]

'''Pour l'observateur sur le quai''', qui voit passer le train, la lumière a été émise depuis un point de l'espace et se diffuse à partir de ce point à la vitesse de la lumière, dans toutes les directions. Cet observateur, comprenant que l'arrière du train va à la rencontre de la lumière cependant que l'avant s'en éloigne, n'est pas surpris que l'arrière du train lui renvoie la lumière avant l'avant du train. Pour cet observateur, les deux signaux n'arrivent pas simultanément aux extrémités du train. C'est ici que l'invariance de la vitesse de la lumière dans tout référentiel diverge de celle d'un objet non relativiste, pour lequel le même observateur à quai perçoit une arrivée simultanée aux deux extrémités du train.

'''Conclusion''' : la simultanéité des deux événements, que constituent les arrivées des signaux lumineux aux extrémités du train, est relative à chaque observateur.

{{Voir aussi|paradoxe du train}}
{{clr}}

== Simultanéité et relativité restreinte ==
=== Synchronisation des horloges ===
{{loupe|Synchronisation d'Einstein}}
En [[relativité restreinte]] un '''événement''' est un fait se produisant à tel endroit, à tel instant. Un événement est identifiable par lui-même (par exemple le départ de la mission [[Apollo 12]]), par sa description ou par un nom, et acquiert de ce fait une sorte de caractère universel.

Cependant, la description de l’événement ne prend un sens opérationnel qu'à travers la détermination de sa position spatiale et temporelle dans un repère que la mécanique classique ou la relativité restreinte prend comme [[Référentiel galiléen|galiléen]]. L'événement est alors décrit en pratique dans ce référentiel par quatre composantes (''x,y,z,t'') : trois d'espace et une de temps.

La détermination des [[coordonnées cartésiennes]] spatiales (''x,y,z'') se fait par mesure des distances entre un point origine et le point où se produit l'événement. Comme elle est identique dans tous les référentiels galiléens, la vitesse de la lumière peut être utilisée dans ce but<ref group=note>On peut encore plus simplement mesurer directement les distances en secondes, ou d'ailleurs les temps en mètres.</ref> : on mesure le temps pour faire un aller-retour entre le point choisi et l'origine et on en déduit la distance qui les sépare. En pratique, il suffira d'effectuer cet étalonnage une fois pour toutes et d'attacher à chaque point du référentiel (« à chaque observateur ») l'indication de ses propres coordonnées.

Pour déterminer la coordonnée temporelle ''t'' d'un événement dans un repère donné, on place une horloge auprès de chaque observateur de ce repère. La [[Synchronisation d'horloges|synchronisation]] des horloges repose sur l'invariance de la [[vitesse de la lumière]], sur la mesure des distances entre les horloges et sur l'[[isotropie]] de l'espace-temps. Elle est assurée de la façon suivante. Un administrateur central, gardien du temps, émet un top horaire de référence, disons à midi. Alors lorsqu'un observateur situé à la distance ''r'' de l'administrateur central reçoit ce top, il tient compte du temps ''r /c'' mis par le signal pour lui parvenir et met son horloge à l'heure (midi + ''r /c'').

À l'issue de cette synchronisation on peut dire que toutes les horloges du référentiel indiquent la même heure. Cette façon de parler n'est peut-être pas tout à fait correcte, puisque personne ne peut voir simultanément toutes les horloges du référentiel considéré, mais elle résume bien le fait que, comme peut le constater n'importe quel observateur recevant les signaux horaires de n'importe quel autre observateur du même repère, une horloge recevra toujours avec le même retard (''r / c'') le signal en provenance d'une autre horloge située à la distance ''r'' et que toutes les horloges battent au même rythme,.

Au bout du compte, un référentiel galiléen est un ensemble d'horloges synchronisées fixes les unes par rapport aux autres et situées en des points portant l'indication de leur position spatiale dans le groupe.

La synchronisation décrite est réservée à un référentiel donné. Le processus indiqué ne permet pas de relier les marches des horloges (même de construction identique) d'un référentiel à l'autre. <!--La comparaison des rythmes des horloges de deux référentiels en mouvement relatif nécessite l'appel aux [[Relativité restreinte#Les transformations de Lorentz|formules de Lorentz]] de la relativité restreinte.-->

=== Notion de simultanéité en relativité ===
Deux événements <math>E_1</math> et <math>E_2</math> décrits par leurs [[Coordonnées d'espace-temps|coordonnées spatio-temporelles]] respectives <math>(x_1,\, y_1,\, z_1,\, t_1)</math> et <math>(x_2,\, y_2,\, z_2,\, t_2)</math> dans un même référentiel galiléen dont les horloges ont été synchronisées sont dits '''simultanés''' si les instants <math>t_1</math> et <math>t_2</math> sont les mêmes. On dit qu'ils ''sont'' simultanés, mais en définitive leur simultanéité ne peut être vérifiée par un observateur qu'après coup, quand les informations des horloges lui sont parvenues : l'observateur peut alors dire que les événements ''étaient'' simultanés.

Si de plus les positions de ces événements diffèrent par la valeur d'au moins une de leurs coordonnées spatiales, ils ne peuvent pas être liés par une [[causalité (physique)|relation de ''cause à effet'']] par suite de l'existence d'une vitesse limite pour toutes les interactions. Ils sont dits '''ailleurs''' l'un de l'autre. <!--"cette pensée semble toute personnelle à son auteur" Cette absence de lien de cause à effet entre les deux événements pourrait mener à penser que la notion de simultanéité est superflue en relativité restreinte. Pourtant cette notion est implicitement contenue dans l'opération de synchronisation des horloges puisque ces dernières marquent en quelque sorte simultanément la même heure. Cette synchronisation permet de définir une chronologie dans ce référentiel et donc la description de l'histoire d'une vie, de l'évolution d'une étoile ou d'une particule.-->

=== Coïncidence ===
Deux événements sont dits coïncidants si leurs coordonnées spatio-temporelles exprimées dans le même référentiel sont identiques. Deux événements coïncidants dans un référentiel sont aussi coïncidants dans tout autre référentiel<!-- : un changement de référentiel n'étant qu'une transformation linéaire bijective des coordonnées, elle ne sépare pas des points confondus-->.

On peut ainsi dire qu'un choc entre deux particules examiné dans un référentiel donné est aussi un choc dans tout autre référentiel galiléen. C'est aussi ce qui permet de préciser les quatre coordonnées d'espace-temps d'un événement dans un référentiel : il y a coïncidence entre l'événement et la borne-horloge dont on lira les indications.

=== Relativité de la simultanéité ===
[[Image:Relativité de la simultanéité en relativité restreinte.svg|droite|vignette|Le parcours des deux rayons lumineux vu depuis le référentiel où leurs émissions sont simultanées.]]
Voici une explication donnée par [[Albert Einstein|Einstein]]<ref name=AE/> :

Supposons que dans un référentiel deux éclairs soient déclenchés simultanément, l'un au point A et l'autre au point B. Puisque leurs déclenchements sont simultanés dans ce référentiel, les lumières émises par chacun arriveront simultanément au point O milieu de [AB], ce que l'on voit dans le {{3e|dessin}}.

Supposons qu'un observateur O' soit en mouvement vers B à la vitesse constante V et qu'à l'instant du déclenchement (instant observé dans le référentiel de la simultanéité) cet observateur est au point O. Le problème est de savoir si pour cet observateur O' les deux déclenchements sont aussi simultanés.

S'ils le sont aussi dans le référentiel où cet observateur O' est immobile : comme au déclenchement l'observateur est au milieu de [AB] et que dans son référentiel la vitesse de la lumière ne dépend pas de celle de la source, il recevra simultanément les deux rayons lumineux.

S'il ne les reçoit pas simultanément, c'est que leurs émissions ne sont pas simultanées dans son référentiel.

On ne peut pas dessiner ce qui se passe dans le référentiel de O' car on ne sait pas si initialement les deux déclenchements y sont simultanés ou non. Par contre on peut dessiner ce que voit l'observateur en O placé dans le référentiel où l'on est sûr que les déclenchements sont simultanés. Dans les dessins ci-contre, on comprend que cet observateur voit le rayon lumineux rouge atteindre O' avant le rayon lumineux bleu : dans le référentiel de O, il n'y a pas coïncidence entre les rencontres de O' et les rayons rouge et bleu. Donc il n'y a pas coïncidence dans le référentiel de O' non plus !

Conclusion : comme O' ne reçoit pas simultanément les rayons rouge et bleu, leurs émissions ne sont pas simultanées dans son référentiel, alors qu'elles le sont dans celui de O.

=== Simultanéité et diagramme d'espace-temps ===
[[Image:SimultaneiteRR.png|380px|vignette|[[Diagramme de Minkowski|Diagramme]] d'espace-temps de la relativité de la simultanéité. <br />
Deux événements, simultanés dans le repère (Ox,ct), ne le sont plus dans le référentiel (O'x',ct') se déplaçant avec une vitesse <math>v</math>, selon Ox. Les unités de temps des repères Terre et fusée sont respectivement en jaune et marron.]]

Le [[diagramme de Minkowski]] ci-contre éclaire la relativité de la simultanéité en relativité restreinte. Les repères galiléens (Ox,ct) et (O'x',ct') sont reliés par une transformation spéciale de Lorentz, le second repère se déplaçant à la vitesse <math>v</math>.

[[Diagramme de Minkowski|Géométriquement]], choisissant (Ox,ct) comme repère de référence, (O'x',ct') se présente de telle sorte que les axes O'x' et O'ct' sont symétriques par rapport au [[cône de lumière]], chacun s'étant rapproché de l'angle <math>\zeta</math> par rapport aux directions correspondantes Ox et Oct donné par :
:<math>\tan \zeta=\;v/c\;.</math>

Les deux événements <math>E_1</math> et <math>E_2</math> sont simultanés dans le repère (Ox,ct). Les axes de temps égaux dans chacun des repères sont les lignes parallèles aux axes Ox et O'x', respectivement. Manifestement dans le cas du schéma, l'événement <math>E_2</math> a lieu avant <math>E_1</math>, vus du repère (O'x',ct').

[[Diagramme de Minkowski|Un tracé géométrique adéquat des unités]] permet de vérifier graphiquement l'écart temporel, donné par les [[transformations de Lorentz]] :
:<math>t'_2-t'_1=-\;\gamma_v\;\frac{v}{c^2}\;(x_2-x_1)\;.</math>

Cet exemple prend un relief particulièrement saisissant si un des deux événements ci-dessus, <math>E_1</math>, consiste en une mesure de la polarisation d'un [[photon]] appartenant à une paire corrélée d'une expérience menée pour mettre en évidence le [[Paradoxe EPR|paradoxe d'Einstein, Podolski et Rosen]].

Dans le référentiel (Ox,ct), si on considère que l'opération de mesure effectuée au point <math>x_1</math> sur le photon 1 modifie instantanément la caractéristique correspondante du photon 2 en <math>x_2</math>, alors, dans le référentiel (O'x',ct'), pour que cette interprétation reste valable, il faut admettre que l'influence venue du photon 1 a rebroussé le temps vers le photon 2 (car dans ce référentiel, <math>E_1</math> est plus tardif que <math>E_2</math>). Et réciproquement, si on considère que c'est la mesure sur le photon 2 qui influence le photon 1, un autre changement de référentiel inverserait la situation entre les deux événements et amènerait la remarque symétrique entre <math>E_1</math> et <math>E_2</math>.

Cette description dans différents référentiels galiléens, contradictoire avec la [[causalité (physique)|causalité]], suggère que l'[[intrication quantique]] est un phénomène ''acausal'' par rapport à l'acte de mesure (et ne peut être, à ce titre, utilisée pour propager de l'information), et est non locale, aussi bien spatialement que temporellement. Elle souligne, de manière générale, la difficile cohabitation des principes de la [[physique quantique]] et de ceux de la physique relativiste, au moins tels qu'ils sont compris habituellement.

=== Paradoxe des vaisseaux de Bell ===
Le paradoxe proposé par E. Dewan et M. Beran en 1959 <ref name=dewanberan>{{article|nom=Dewan |prénom=Edmond M. |auteur2=Beran, Michael J. |titre=Note on stress effects due to relativistic contraction |journal=American Journal of Physics |volume=27 |numéro=7 |pages=517–518 |date=March 20, 1959 |doi=10.1119/1.1996214 |bibcode = 1959AmJPh..27..517D }}</ref> est celui d'une corde se rompant entre deux vaisseaux accélérant simultanément à très grande vitesse. Dans le référentiel des vaisseaux, la corde n'est pas censée se rompre. Or il semblerait qu'effectivement elle ne se rompt pas étant donné la désynchronisation des avants et arrières des vaisseaux{{secsou}}.

== Notes et références ==
=== Notes ===
{{Références|groupe=note}}

=== Références ===
{{Références}}

== Voir aussi ==
=== Bibliographie ===
* V. Ougarov, ''Théorie de la relativité restreinte'', deuxième édition, [[Éditions Mir]], Moscou, traduction française Éditions Mir, 1979.
* Ch. Grossetête, ''Relativité restreinte et structure atomique de la matière'', Ellipses, 1985. {{ISBN|2-7298-8554-4}}

=== Articles connexes ===
* [[Relativité restreinte]]
* [[Intervalle d'espace-temps]]
* [[Paradoxe du train]]

{{Palette|Relativité}}
{{Portail|physique|temps}}

[[Catégorie:Temps]]
[[Catégorie:Relativité]]