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La '''spectroscopie de diffusion d'ions''' ({{lang|en|Ion Scattering Spectroscopy}} (ISS), en anglais) est une technique d'analyse élémentaire par [[spectroscopie]], se rapprochant de la [[spectrométrie de masse des ions secondaires]] ('''SIMS''').

Elle sert à caractériser la composition chimique et la structure des matériaux en surface.

Par la conservation des moments cinétiques, il est possible de déduire la [[masse atomique]] relative (M{{ind|2}}) de l'atome affecté par l'ion, à partir des caractéristiques connues (masse atomique relative de l'ion M{{ind|1}}, [[énergie cinétique]] de "départ" de l'ion E{{ind|0}}) et obtenues par l'expérience (énergie cinétique E{{ind|S}} de l'ion dans le faisceau dispersé).

Elle est également nommée '''spectroscopie de diffusion d'ions à faible énergie''' (Low-Energy Ion Scattering (LEIS), en anglais) l'énergie du faisceau d'ions étant très faible. Les techniques spectroscopie de diffusion d'ions à énergie moyenne (Medium-Energy Ion Scattering (MEIS), en anglais) et [[spectroscopie de diffusion d'ions à haute énergie]] (High-Energy Ion Scattering (HEIS) ou Rutherford Backscattering Spectroscopy (RBS) en anglais) fonctionnent sur le même principe, mais avec des énergies plus élevées (entre 20 et 200 keV pour le MEIS, de l'ordre du MeV pour le HEIS/RBS)<ref>{{Lien web|langue=anglais|auteur1=Dr. Christian Linsmeier|titre=Ion Scattering Spectroscopy|url=http://www.fhi-berlin.mpg.de/acnew/department/pages/teaching/pages/teaching__wintersemester__2006_2007/linsmeier_ion_scattering_spectroscopy_120107.pdf|site=fhi-berlin.mpg.de|périodique=|date=2006|consulté le=14 janvier 2020}}.</ref>.

== Histoire ==
En 1967, un article de David P. Smith dans le Journal of Applied Physics, ''Scattering of Low-Energy Noble Gas Ions from Surfaces'', fait mention pour la première fois d'une technique d'analyse surfacique avec des ions de [[gaz rares]]. Il remarqua que les ions [[Hélium|He]]{{exp|+}}, [[Néon|Ne]]{{exp|+}} et [[Argon|Ar]]{{exp|+}} et l'atome de l'échantillon cible avaient une interaction équivalant à une collision binaire et élastique, les ions multi-chargés quant à eux ne sont pas détectés. <br />Par la suite, la technique s'est développée, notamment à travers les articles d'Edmund Taglauer et W. Heiland, de l'Institut [[Max Planck]], et de H. H. Brongersma.

== Principes ==
La technique ISS consiste à mesurer l'énergie cinétique des ions dispersés, après avoir envoyé un faisceau monoénergétique de ces ions sur une surface dont nous voulons connaître la nature.

Une source d'ions envoie un faisceau, avec une énergie située entre 200 eV et 2/3 keV, sur l'échantillon à analyser sous un certain angle

=== Calculs ===
Soient les valeurs suivantes :
* <math>m_1</math> : Masse atomique relative de l'ion du faisceau
* <math>m_2</math> : Masse atomique relative de l'atome de surface de l'échantillon
*<math>E_0 = \frac{1}{2}m_1v_0^2</math> : Énergie cinétique de l'ion incident du faisceau monoénergétique (ion primaire){{Note|groupe=||texte=E{{ind|0}} peut être une inconnue au début de l'expérience, d'où une calibration nécessaire avec un matériau métallique pur comme l'or (M{{ind|2}} est connu dans ce cas). Le pic d'énergie obtenu donnera alors E{{ind|0}}.}}
*<math>E_1 = \frac{1}{2}m_1v_1^2</math> : Énergie cinétique finale de l'ion diffusé (ion secondaire)
*<math>E_2 = \frac{1}{2}m_2v_2^2</math> : Énergie cinétique pour l'atome percuté dl'échantillon en surface
*<math>\theta_1</math> : Angle de diffusion de l'ion après l'impact sur l'échantillon
*<math>\theta_2</math> : Angle formé par le déplacement de l'atome percuté

En utilisant le principe de la [[conservation de l'énergie]] et du moment<ref name=":0">{{Lien web|langue=anglais|auteur1=|titre=Ion Scattering Spectroscopy|url=https://xpssimplified.com/ion_scattering_spectroscopy.php|site=xpssimplified.com|périodique=|date=|consulté le=14 janvier 2020}}.</ref>, qui régie les collisions élastiques de deux particules, nous avons comme égalités :

<math>E_0 = E_1 + E_2</math>, soit <math>\frac{1}{2}m_1v_0^2 = \frac{1}{2}m_1v_1^2 + \frac{1}{2}m_2v_2^2</math>

et <math>m_1v_0 = m_1v_1\cos\theta_1 + m_2v_2\cos\theta_2</math>

Le rapport <math>\frac{E_1}{E_0}</math> se calcule ainsi, par trigonométrie :

<math display="block">\frac{E_1}{E_0} = \Biggl[\frac{m_1\cos\theta_1\pm[m_2^2-m_1^2\sin^2\theta_1]^\frac12}{m_1+m_2}\Biggr]^2</math><br />Il en va de même pour le rapport <math>\frac{E_2}{E_0}</math> :

<math display="block">\frac{E_2}{E_0} = \frac{4m_1m_2\cos^2\theta_1}{(m_1+m_2)^2}</math>Le rapport <math>\frac{E_1}{E_0}</math> est presque exclusivement utilisé dans les études et est calculé ainsi :

<math display="block">\frac{E_1}{E_0}=\Biggl[\frac{\cos\theta+\sqrt{\mu^2-\sin^2\theta}}{1+\mu}\Biggr]^2

</math> avec <math>\theta=\theta_1
</math> et lorsque <math>\mu=\frac{m_2}{m_1}\geq1
</math><ref>{{Article |langue= |auteur1=J.B Theeten |auteur2=H.H. Brongersma |titre=Rétrodiffusion d’ions de gaz rares de faible énergie par la surface d’un solide : mécanismes fondamentaux et application a la détermination des structures cristallines de surface |périodique=Revue de Physique Appliquée |volume=11 |date=Janvier 1976 |issn= |lire en ligne=https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00244043/document |pages=p. 57-63 }}</ref>.

Nous connaissons les données <math>E_0</math> et <math>m_1</math>(énergie et masse des ions du faisceau incident), comme l'angle d'incidence <math>\theta</math>. Il est alors possible de corréler <math>E_1</math> avec <math>m_2</math>, par l'intermédiaire de <math>\mu</math> et permet de déduire la composition de la surface de l'échantillon.

=== Avantages ===
L'utilisation d'ions hélium He{{exp|+}} est privilégié pour éviter la contamination de la surface. Le néon, l'argon et les autres gaz inertes peuvent être néanmoins être utilisés pour des analyses particulières, en tant que gaz source.

Du fait de la faible énergie des ions du faisceau (entre {{nb|200 et 3000 eV}}), afin d'éviter une modification importante de la surface ciblée, la technique d'analyse est également appelée spectroscopie de diffusion d'ions à faible énergie (LEIS). Cela évite les effets des oscillations de phonons par exemple.

À ces [[Niveau d'énergie|niveaux d'énergie]], les ions primaires ont des longueurs d'onde très faibles par rapport aux distances interatomiques : pour {{nb|1000 eV}}, <math>\lambda_{He+}</math>= {{nb|0,4 e-3 nm}} ({{nb|0,4 e-2 Å}}) et <math>\lambda_{Ne+}</math> = {{nb|0,2 e-3 nm}} ({{nb|0,2 e-2 Å}}). Ces données montrent qu'il n'y a pas d'effet de diffraction, et donc descriptible par les équations de la mécanique classique.

L'intérêt de cette technique est le temps d'interaction. Les temps des phonons du solide analysés sont de l'ordre de la [[picoseconde]] ({{nb|e-12 s}}) ou du dixième de picoseconde ; quant aux temps d'interaction des ions primaires avec les atomes de l'échantillon, ils sont de l'ordre de la [[femtoseconde]] ({{nb|e-15 s}}), soit de {{nb|100 à 1000 fois}} plus rapide que ceux des phonons. Ce qui signifie qu'un {{Souligner|seul}} atome sera percuté par les ions incidents,

Les pics obtenus après analyse correspondent pour les plus énergétiques aux atomes les plus lourds, les moins énergétiques aux plus légers. Cette simplicité permet d'effectuer une analyse qualitative intéressante pour les études avec cette technique.

En utilisant des ions plus lourds que He{{exp|+}}, il est possible de distinguer les [[Isotope|isotopes]] d'un élément<ref name=":0" />.

=== Limites ===
L'ISS est une technique qui récupère les informations de la surface de l'échantillon, les signaux de diffusion les plus forts proviennent de la toute première couche d'atomes, ce qui la rend très sensible.

L'analyseur en énergie, partie qui récupère les ions après diffusion, doit avoir une résolution de l'ordre de quelques eV. Les analyseurs cylindriques et hémisphériques sont obligatoires ici

De plus, la spectroscopie de diffusion d'ions reste une méthode dite destructive, car elle peut provoquer l'arrachement de l'atome de surface.

== Applications ==
{{...}}

== Notes et références ==
{{Références}}

{{Portail|physique}}

[[Catégorie:Spectroscopie]]