Voir la source de Système d'unités gaussiennes

Le '''système d'unités gaussiennes''' constitue un [[système métrique]] d'[[Unité de mesure|unités physiques]]. Ce système est le plus couramment utilisé de toute une famille de systèmes d'unités électromagnétiques basés sur des [[Système CGS|unités cgs]] (centimètre-gramme-seconde). Il est aussi appelé '''unités gaussiennes, unités''' '''gaussiennes-cgs''', ou souvent simplement '''unités cgs.''' Ce dernier terme "unités cgs" est cependant ambigu, et doit donc être évité si possible : il existe plusieurs variantes d'unités cgs, avec des définitions contradictoires des quantités et unités électromagnétiques.

[[Système international d'unités|Les unités SI]] sont à présent préférentiellement utilisées dans la plupart des domaines, aux dépens des unités gaussiennes<ref name="Rowlett">[http://www.unc.edu/~rowlett/units/cgsmks.html "CGS"], in ''How Many? A Dictionary of Units of Measurement'', by Russ Rowlett and the University of North Carolina at Chapel Hill</ref>.

Les conversions entre le système d'unités gaussiennes et le système d'unités SI sont plus compliquées qu'un simple changement d'unité, parce que les [[Grandeur physique|grandeurs physiques]] elles-mêmes sont définies différemment, si bien que les équations exprimant les lois physiques de l'électromagnétisme (comme par exemple les [[équations de Maxwell]]) changent suivant le système d'unités utilisé. En particulier, des quantités sans [[Grandeur sans dimension|dimension]] dans un système peuvent avoir une dimension dans un autre.
[[Fichier:Carl_Friedrich_Gauss.jpg|droite|vignette|322x322px| [[Carl Friedrich Gauss]]]]

== Historique ==

Les unités gaussiennes existaient avant le système CGS. Le rapport de la British Association de 1873 qui a introduit le système CGS mentionne des unités gaussiennes dérivées du système pied-grain-seconde et du système mètre-gramme-seconde. Il existe également des références aux unités gaussiennes pied-livre-seconde.

== Systèmes d'unités alternatifs ==

Le système d'unités gaussiennes n'est qu'un des nombreux systèmes d'unités électromagnétiques du CGS, qui définit également les « [[Système CGS|unités électrostatiques]] », les « [[Système CGS|unités électromagnétiques]] » et les unités de Lorentz – Heaviside.

D'autres systèmes d'unités sont qualifiés d'« [[Système d'unités naturelles|unités naturelles]] », comme par exemple les [[Système d'unités atomiques|unités atomiques]] de Hartree, le système d'[[Système d'unités de Planck|unités de Planck]] et d'autres. Ces unités naturelles peuvent être utilisées dans des domaines plus théoriques et abstraits de la physique, en [[Physique des particules|particulier la physique des particules]] et [[Théorie des cordes|la théorie des cordes]].

[[Système international d'unités|Les unités SI]] sont de loin le système d'unités le plus courant aujourd'hui. Dans les domaines de l'[[ingénierie]] et au quotidien, le SI est presque universel<ref name="Rowlett" />. Dans la littérature technique et scientifique (comme [[Physique théorique|la physique théorique]] et l'[[astronomie]]), les unités gaussiennes étaient prédominantes jusqu'à ces dernières décennies, mais le deviennent de moins en moins. La {{8e}} brochure SI reconnaissait que le système d'unités CGS-gaussien présente des avantages en électrodynamique [[Électrodynamique|classique]] et relativiste mais la {{9e}} brochure SI ne fait aucune mention des systèmes CGS.

== Principales différences entre les unités gaussiennes et les unités SI ==
=== Systèmes d'unités "rationalisés" ===

Une différence entre les unités gaussiennes et SI réside dans les facteurs de 4 ''π'' dans diverses formules. Les unités électromagnétiques SI sont dites «rationalisées» car les [[équations de Maxwell]] n'ont pas de facteurs explicites de 4 ''π'' dans les formules. Inversement, les [[Loi en carré inverse|lois en carré inverse]] exprimant les forces &#x2013; la [[Loi de Coulomb (électrostatique)|loi de Coulomb]] et la loi de [[Loi de Biot et Savart|Biot-Savart]] &#x2013; ont un facteur de 4 ''π'' attaché au terme en ''r''<sup>2</sup>. Dans les unités gaussiennes non ''rationalisées'', la situation est inverse.

La quantité 4 ''π'' apparaît parce que 4 ''πr''<sup>2</sup> est la surface de la sphère de rayon ''r'', ce qui reflète la géométrie de la configuration. Pour plus de détails, voir les articles [[Théorème de Gauss (électromagnétisme)|Relation entre la loi de Gauss et la loi de Coulomb]] et [[loi en carré inverse]].

=== Unité de charge ===

Une différence majeure entre les unités gaussiennes et SI réside dans la définition de l'unité de charge. Dans le SI, une unité de base distincte (l'[[ampère]]) est associée aux phénomènes électromagnétiques, avec pour conséquence par exemple que la charge électrique (1 [[coulomb]] = 1 ampère × 1 seconde) a une dimension propre déterminée et n'est pas exprimée uniquement en termes des unités mécaniques (kilogramme, mètre, seconde). En revanche, dans le système gaussien, l'unité de charge électrique ([[Franklin (unité)|statcoulomb]], statC) ''peut'' s'écrire entièrement comme une combinaison dimensionnelle des unités mécaniques (gramme, centimètre, seconde), comme :

: {{Val|1|u=statC}} = {{Val|1|u=g<sup>1/2</sup>⋅cm<sup>3/2</sup>⋅s<sup>−1</sup>}}

Par exemple, [[Loi de Coulomb (électrostatique)|la loi de Coulomb]] en unités gaussiennes n'a pas de constante :

:<math>F = \frac{Q^\text{G}_1Q^\text{G}_2}{r^2}</math>

où ''F'' est la force de répulsion entre deux charges électriques, ''Q''{{Su2|b=1}} et ''Q''{{Su2|b=2}} sont les deux charges en question, et ''r'' est la distance qui les sépare. Si ''Q'' {{Su2|b=1}} et ''Q''{{Su2|b=2}} sont exprimés en [[Franklin (unité)|statC]] et ''r'' en [[Centimètre|cm]], ''F'' sera exprimé en [[dyne]].

La même loi en unités SI est :

:<math>F = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0} \frac{Q^\text{SI}_1 Q^\text{SI}_2}{r^2}</math>

où ''ε''<sub>0</sub> est la [[Permittivité du vide|permittivité]] du [[Permittivité du vide|vide]], une quantité dont la dimension est {{USI|kg=-1|m=-3|s=4|A=2|K=|mol=|cd=}}. Sans ''ε'' <sub>0</sub>, les deux côtés n'auraient pas de dimensions cohérentes en SI, alors que la quantité ''ε'' <sub>0</sub> n'apparaît pas dans les équations gaussiennes. Ceci est un exemple de la façon dont certaines [[Constante physique|constantes physiques]] dimensionnelles peuvent être éliminées des expressions de [[Loi scientifique|la loi physique]] simplement par le choix judicieux des unités. Dans SI, 1 / ''ε'' <sub>0</sub>, convertit ou met à l'échelle la [[Induction électrique|densité de flux]], '''D''', en [[champ électrique]], '''E''' (ce dernier a une dimension de [[Force (physique)|force]] par [[Charge électrique|charge]]), tandis que dans les unités gaussiennes ''rationalisées'', la densité de [[flux électrique]] est la même quantité que l'intensité du champ électrique dans le [[Vide (physique)|vide]].

Dans les unités gaussiennes, la [[vitesse de la lumière]] ''c'' apparaît explicitement dans les formules électromagnétiques comme les [[équations de Maxwell]] (voir ci-dessous), alors qu'en SI elle n'apparaît que via le produit <math>\mu_0 \varepsilon_0=1/c^2</math>, où <math>\mu_0</math> est la [[Perméabilité du vide|perméabilité]] (magnétique) du vide.

=== Unités de magnétisme ===

Dans les unités gaussiennes, contrairement aux unités SI, le champ électrique '''E''' {{Exp|G}} et le [[champ magnétique]] '''B''' {{Exp|G}} ont la même dimension. Cela équivaut à un facteur de ''[[Vitesse de la lumière|c]]'' entre la façon dont '''B''' est défini dans les deux systèmes unitaires, en plus des autres différences<ref name="Littlejohn">{{Lien web |auteur=Littlejohn, Robert |titre=Gaussian, SI and Other Systems of Units in Electromagnetic Theory |url=http://bohr.physics.berkeley.edu/classes/221/1112/notes/emunits.pdf |série=Physics 221A, University of California, Berkeley lecture notes |date=Fall 2017 |consulté le=2018-04-18}}</ref>. Le même facteur s'applique à d'autres grandeurs magnétiques telles que '''[[Champ magnétique|H]]''' et '''[[Aimantation|M]]'''.

=== Polarisation, aimantation ===

Il existe d'autres différences entre les unités gaussiennes et SI dans la façon dont les quantités liées à la polarisation et à la magnétisation sont définies. D'une part, en unités gaussiennes, ''toutes'' les quantités suivantes ont la même dimension: '''[[Champ électrique|E]]''' {{Exp|G}}, '''[[Induction électrique|D]]''' {{Exp|G}}, '''[[Polarisation (diélectrique)|P]]''' {{Exp|G}}, [[Champ magnétique|'''B''']] {{Exp|G}}, [[Champ magnétique|'''H''']] {{Exp|G}} et '''[[Aimantation|M]]''' {{Exp|G}}. Un autre point important est que la [[Susceptibilité magnétique|susceptibilité]] [[Susceptibilité électrique|électrique]] et [[Susceptibilité magnétique|magnétique]] d'un matériau est sans dimension à la fois en unités gaussiennes et SI, mais un matériau donné aura une susceptibilité numérique différente dans les deux systèmes. L'équation est donnée ci-dessous.

== Liste des équations ==

Cette section contient une liste des formules de base de l'électromagnétisme, données en unités gaussiennes et SI. La plupart des noms de symboles ne sont pas donnés; pour des explications et des définitions complètes, veuillez cliquer sur l'article dédié approprié pour chaque équation. Un schéma de conversion simple à utiliser lorsque les tables ne sont pas disponibles peut être trouvé dans la réf<ref name="Garg">A. Garg, "Classical Electrodynamics in a Nutshell" (Princeton University Press, 2012).</ref>. Toutes les formules sauf indication contraire proviennent de la réf<ref name="Littlejohn" />.

=== Équations de Maxwell ===

Voici les équations de Maxwell, à la fois sous des formes macroscopiques et microscopiques. Seule la "[[forme différentielle]]" des équations est donnée, pas la "forme intégrale" ; pour obtenir les formes intégrales, appliquez le [[Théorème de la divergence|théorème de divergence]] ou le [[Théorème de la divergence|théorème de]] [[Théorème de Stokes|Kelvin – Stokes]].

{| class="wikitable"
! Nom
! Quantités gaussiennes
! Quantités ISQ
|-
| [[Théorème de Gauss (électromagnétisme)|Loi de Gauss]] (macroscopique)
| <math>\nabla \cdot \mathbf{D}^{\text{G}} = 4\pi\rho_\text{f}^{\text{G}}</math>
| <math>\nabla \cdot \mathbf{D}^{\text{SI}} = \rho_\text{f}^{\text{SI}}</math>
|-
| [[Théorème de Gauss (électromagnétisme)|Loi de Gauss]] (microscopique)
| <math>\nabla \cdot \mathbf{E}^{\text{G}} = 4\pi\rho^{\text{G}}</math>
| <math>\nabla \cdot \mathbf{E}^{\text{SI}} = \rho^{\text{SI}}/\epsilon_0</math>
|-
| Loi de Gauss pour le magnétisme :
| <math>\nabla \cdot \mathbf{B}^{\text{G}} = 0</math>
| <math>\nabla \cdot \mathbf{B}^\text{SI} = 0</math>
|-
| Équation de Maxwell – Faraday ([[Loi de Lenz-Faraday|Loi d'induction de Faraday]]) :
| <math>\nabla \times \mathbf{E}^{\text{G}} = -\frac{1}{c}\frac{\partial \mathbf{B}^{\text{G}}} {\partial t}</math>
| <math>\nabla \times \mathbf{E}^{\text{SI}} = -\frac{\partial \mathbf{B}^{\text{SI}}} {\partial t}</math>
|-
| [[Théorème d'Ampère|Équation Ampère – Maxwell]] (macroscopique) :
| <math>\nabla \times \mathbf{H}^{\text{G}} = \frac{4\pi}{c}\mathbf{J}_\text{f}^{\text{G}} + \frac{1}{c}\frac{\partial \mathbf{D}^{\text{G}}} {\partial t}</math>
| <math>\nabla \times \mathbf{H}^{\text{SI}} = \mathbf{J}_\text{f}^{\text{SI}} + \frac{\partial \mathbf{D}^{\text{SI}}} {\partial t}</math>
|-
| [[Théorème d'Ampère|Équation Ampère – Maxwell]] (microscopique) :
| <math>\nabla \times \mathbf{B}^{\text{G}} = \frac{4\pi}{c}\mathbf{J}^{\text{G}} + \frac{1}{c}\frac{\partial \mathbf{E}^{\text{G}}} {\partial t}</math>
| <math>\nabla \times \mathbf{B}^{\text{SI}} = \mu_0\mathbf{J}^{\text{SI}} + \frac{1}{c^2}\frac{\partial \mathbf{E}^{\text{SI}}} {\partial t}</math>
|}

=== Autres lois fondamentales ===

{| class="wikitable"
! Nom
! Quantités gaussiennes
! Quantités ISQ
|-
| [[Force de Lorentz]]
| <math>\mathbf{F} = q^{\text{G}}\,\left(\mathbf{E}^{\text{G}}+\tfrac{1}{c}\,\mathbf{v}\times\mathbf{B}^{\text{G}}\right)</math>
| <math>\mathbf{F} = q^{\text{SI}}\,\left(\mathbf{E}^{\text{SI}}+\mathbf{v}\times\mathbf{B}^{\text{SI}}\right)</math>
|-
| [[Loi de Coulomb (électrostatique)|Loi de coulomb]]
| <math>\mathbf{F} = \frac{q^{\text{G}}_1 q^{\text{G}}_2}{r^2}\,\mathbf{\hat r}</math>
| <math>\mathbf{F} = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\,\frac{q^{\text{SI}}_1 q^{\text{SI}}_2}{r^2}\, \mathbf{\hat r}</math>
|-
| Champ électrique d'une  [[Loi de Coulomb (électrostatique)|charge ponctuelle stationnaire]]
| <math>\mathbf{E} = \frac{q^{\text{G}}}{r^2}\,\mathbf{\hat r}</math>
| <math>\mathbf{E} = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\,\frac{q^{\text{SI}}}{r^2}\,\mathbf{\hat r}</math>
|-
| [[Loi de Biot et Savart|Loi de Biot – Savart]]
| <math> \mathbf{B}^{\text{G}} = \frac{1}{c}\!\oint\frac{I^{\text{G}} \times \mathbf{\hat r}}{r^2}\,\operatorname{d}\!\mathbf{\text{ℓ}}</math><ref>[https://books.google.com/books?id=RvZFuqw6mXEC&pg=PA180 Introduction to Electrodynamics by Capri and Panat, p180]</ref>
| <math> \mathbf{B}^{\text{SI}} = \frac{\mu_0}{4\pi}\!\oint\frac{I^{\text{SI}} \times \mathbf{\hat r}}{r^2}\,\operatorname{d}\!\mathbf{\text{ℓ}}</math>
|}

=== Grandeurs énergétiques ===

{| class="wikitable"
! Nom
! Quantités gaussiennes
! Quantités ISQ
|-
| Densité d'[[Énergie électromagnétique#Densité d'énergie électromagnétique|énergie électromagnétique]]
| <math> u_{em} = \frac{1}{8\pi}\left( {\left| \mathbf{E}^\text{G} \right|}^2+{\left| \mathbf{B}^\text{G} \right|}^2  \right)</math>
| <math> u_{em} = \frac{\varepsilon_0}{2} {\left| \mathbf{E}^\text{SI} \right|}^2+\frac{1}{2\mu_0}{\left| \mathbf{B}^\text{SI} \right|}^2 </math>
|-
| [[Vecteur de Poynting|Vecteur de poynting]] (microscopique)
| <math>\mathbf{S} = \frac{c}{4\pi}\,\mathbf{E}^{\text{G}} \times \mathbf{B}^{\text{G}}</math>
| <math>\mathbf{S} = \frac{1}{\mu_0}\,\mathbf{E}^{\text{SI}} \times \mathbf{B}^{\text{SI}}</math>
|}

=== Matériaux diélectriques et magnétiques ===

Voici les expressions des différents champs dans un milieu [[diélectrique]]. On suppose ici pour simplifier que le milieu est homogène, linéaire, isotrope et non dispersif, de sorte que la [[permittivité]] est une constante simple.

{| class="wikitable"
! Quantités gaussiennes
! Quantités {{lien| trad=International System of Quantities| fr=Système international des quantités| texte=ISQ}}
|-
| <math>\mathbf{D}^\text{G} = \mathbf{E}^\text{G}+4\pi\mathbf{P}^\text{G}</math>
| <math>\mathbf{D}^\text{SI} = \varepsilon_0 \mathbf{E}^\text{SI}+\mathbf{P}^\text{SI}</math>
|-
| <math>\mathbf{P}^\text{G} = \chi^\text{G}_\text{e}\mathbf{E}^\text{G}</math>
| <math>\mathbf{P}^\text{SI} = \chi^\text{SI}_\text{e}\varepsilon_0\mathbf{E}^\text{SI}</math>
|-
| <math>\mathbf{D}^\text{G} = \varepsilon^\text{G}\mathbf{E}^\text{G}</math>
| <math>\mathbf{D}^\text{SI} = \varepsilon^\text{SI}\mathbf{E}^\text{SI}</math>
|-
| <math>\varepsilon^\text{G} = 1+4\pi\chi^\text{G}_\text{e}</math>
| <math>\varepsilon^\text{SI}/\varepsilon_0 = 1+\chi^\text{SI}_\text{e}</math>
|}

où :
* '''E''' et '''D''' sont respectivement le [[champ électrique]] et le [[Induction électrique|champ de déplacement]] ;
* '''P''' est la [[Polarisation (diélectrique)|densité de polarisation]] ;
* <math>\varepsilon</math> est la [[permittivité]] ;
* <math>\varepsilon_0</math> est la [[permittivité du vide]] (utilisée dans le système SI, mais dénuée de sens dans les unités gaussiennes) ;
* <math>\chi_\text{e}</math> est la [[susceptibilité électrique]].

Les quantités <math>\varepsilon^\text{G}</math> et <math>\varepsilon^\text{SI}/\varepsilon_0</math> sont sans dimension et ont la même valeur numérique. En revanche, la [[susceptibilité électrique]] <math>\chi_e^\text{G}</math> et <math>\chi_e^\text{SI}</math> sont sans unité, mais ont ''des valeurs numériques différentes'' pour le même matériau :

:<math>4\pi \chi_\text{e}^\text{G} = \chi_\text{e}^\text{SI}</math>

Ensuite, voici les expressions des différents champs dans un milieu magnétique. Encore une fois, on suppose que le milieu est homogène, linéaire, isotrope et non dispersif, de sorte que la [[Perméabilité magnétique|perméabilité]] est une constante simple.

{| class="wikitable"
! Quantités gaussiennes
! Quantités {{lien| trad=International System of Quantities| fr=Système international des quantités| texte=ISQ}}
|-
| <math>\mathbf{B}^\text{G} = \mathbf{H}^\text{G}+4\pi\mathbf{M}^\text{G}</math>
| <math>\mathbf{B}^\text{SI} = \mu_0 (\mathbf{H}^\text{SI}+\mathbf{M}^\text{SI})</math>
|-
| <math>\mathbf{M}^\text{G} = \chi^\text{G}_\text{m}\mathbf{H}^\text{G}</math>
| <math>\mathbf{M}^\text{SI} = \chi^\text{SI}_\text{m}\mathbf{H}^\text{SI}</math>
|-
| <math>\mathbf{B}^\text{G} = \mu^\text{G}\mathbf{H}^\text{G}</math>
| <math>\mathbf{B}^\text{SI} = \mu^\text{SI}\mathbf{H}^\text{SI}</math>
|-
| <math>\mu^\text{G} = 1+4\pi\chi^\text{G}_\text{m}</math>
| <math>\mu^\text{SI}/\mu_0 = 1+\chi^\text{SI}_\text{m}</math>
|}

où :
* '''B''' et '''H''' sont les [[Champ magnétique|champs magnétiques]] ;
* '''M''' est la [[Aimantation|magnétisation]] ;
* <math>\mu</math> est [[Perméabilité magnétique|la perméabilité magnétique]] ;
* <math>\mu_0</math> est la [[Constante magnétique|perméabilité du vide]] (utilisée dans le système SI, mais sans signification dans les unités gaussiennes) ;
* <math>\chi_\text{m}</math> est la [[susceptibilité magnétique]].

Les quantités <math>\mu^\text{G}</math> et <math>\mu^\text{SI}/\mu_0</math> sont sans dimension et ont la même valeur numérique. En revanche, la [[susceptibilité magnétique]] <math>\chi_\text{m}^\text{G}</math> et <math>\chi_\text{m}^\text{SI}</math> sont sans unité, mais ont ''des valeurs numériques différentes'' dans les deux systèmes pour le même matériau :

:<math>4\pi \chi_\text{m}^\text{G} = \chi_\text{m}^\text{SI}</math>

=== Potentiels vectoriels et scalaires ===

Les champs électriques et magnétiques peuvent s'écrire en termes de potentiel vectoriel '''A''' et de potentiel scalaire ''φ''.

{| class="wikitable"
! Nom
! Quantités gaussiennes
! Quantités {{lien| trad=International System of Quantities| fr=Système international des quantités| texte=ISQ}}
|-
| [[Champ électrique]]
| <math>\mathbf{E}^\text{G} = -\nabla\phi^\text{G}-\frac{1}{c}\frac{\partial \mathbf{A}^\text{G}}{\partial t}</math>
| <math>\mathbf{E}^\text{SI} = -\nabla\phi^\text{SI}-\frac{\partial \mathbf{A}^\text{SI}}{\partial t}</math>
|-
| [[Champ magnétique|Champ magnétique '''B''']]
| <math>\mathbf{B}^\text{G} = \nabla \times \mathbf{A}^\text{G}</math>
| <math>\mathbf{B}^\text{SI} = \nabla \times \mathbf{A}^\text{SI}</math>
|}

=== Circuit électrique ===

{|class="wikitable"
! Nom
! Quantités gaussiennes
! Quantités {{lien| trad=International System of Quantities| fr=Système international des quantités| texte=ISQ}}
|-
| [[Conservation de la charge électrique]]
| <math>I^\text{G} = \frac{dQ^\text{G}}{dt}</math>
| <math>I^\text{ISQ} = \frac{dQ^\text{ISQ}}{dt}</math>
|-
| [[Loi de Lenz-Faraday]]
| <math>V^\text{G} = -\frac{1}{c}\frac{d\varPhi^\text{G}}{dt}</math>
| <math>V^\text{ISQ} = -\frac{d\varPhi^\text{ISQ}}{dt}</math>
|-
| [[Loi d'Ohm]]
| <math>V^\text{G} = R^\text{G} I^\text{G}</math>
| <math>V^\text{ISQ} = R^\text{ISQ} I^\text{ISQ}</math>
|-
| [[Capacité électrique]]
| <math>Q^\text{G} = C^\text{G} V^\text{G}</math>
| <math>Q^\text{ISQ} = C^\text{ISQ} V^\text{ISQ}</math>
|-
| [[Inductance]]
| <math>\varPhi^\text{G} = cL^\text{G} I^\text{G}</math>
| <math>\varPhi^\text{ISQ} = L^\text{ISQ} I^\text{ISQ}</math>
|-
|}

=== Constante physique ===

{|class="wikitable"
! Nom
! Quantités gaussiennes
! Quantités {{lien| trad=International System of Quantities| fr=Système international des quantités| texte=ISQ}}
|-
| [[Impédance caractéristique du vide]]
| <math>Z_0^\text{G} = \frac{4\pi}{c}</math>
| <math>Z_0^\text{ISQ} = \sqrt{\frac{\mu_0}{\epsilon_0}}</math>
|-
| [[Constante électrique]]
| <math>1 = \frac{4\pi}{Z_0^\text{G}c}</math>
| <math>\epsilon_0 = \frac{1}{Z_0^\text{ISQ}c}</math>
|-
| [[Constante magnétique]]
| <math>1 = \frac{Z_0^\text{G}c}{4\pi}</math>
| <math>\mu_0 = \frac{Z_0^\text{ISQ}}{c}</math>
|-
| [[Constante de structure fine]]
| <math>\alpha = \frac{(e^\text{G})^2}{\hbar c}</math>
| <math>\alpha = \frac{Z_0^\text{ISQ}c}{4\pi} \frac{(e^\text{ISQ})^2}{\hbar c}</math>
|-
| [[Quantum de flux magnétique]]
| <math>\phi_0^\text{G} = \frac{hc}{2e^\text{G}}</math>
| <math>\phi_0^\text{ISQ} = \frac{h}{2e^\text{ISQ}}</math>
|-
| [[Quantum de conductance]]
| <math>G_0^\text{G} = \frac{2(e^\text{G})^2}{h}</math>
| <math>G_0^\text{ISQ} = \frac{2(e^\text{ISQ})^2}{h}</math>
|-
| [[Rayon de Bohr]]
| <math>a_\text{B} =\frac{\hbar^2}{m_\text{e}(e^\text{G})^2}</math>
| <math>a_\text{B} =\frac{4\pi\epsilon_0\hbar^2}{m_\text{e}(e^\text{ISQ})^2}</math>
|-
| [[Magnéton de Bohr]]
| <math>\mu_\text{B}^\text{G} =\frac{e^\text{G}\hbar}{2m_\text{e}c}</math>
| <math>\mu_\text{B}^\text{ISQ} =\frac{e^\text{ISQ}\hbar}{2m_\text{e}}</math>
|-
|}

== Noms des unités électromagnétiques ==

Pour les unités non électromagnétiques, voir [[Système CGS|Système d'unités Centimètre-gramme-seconde]].

{| class="wikitable"
|+Tableau 1 : Unités courantes en électromagnétisme, correspondance entre SI et unité gaussienne<br>2,998 représente ici la valeur ''exacte'' 2,99792458 (voir [[Vitesse de la lumière]])<ref name="cardsgc">{{Ouvrage|nom1=Cardarelli, F.|titre=Encyclopaedia of Scientific Units, Weights and Measures|sous-titre=Their SI Equivalences and Origins|année=2004|numéro d'édition=2|pages totales=[https://archive.org/details/encyclopaediaofs0000card/page/20 20]–25|isbn=978-1-85233-682-0|lire en ligne=https://archive.org/details/encyclopaediaofs0000card}}</ref>
!Quantité
!Symbole
!Unité SI
!Unité gaussienne<br>(en unités de base [[cgs]])
!Facteur de conversion
|-
![[Charge électrique]]
| style="text-align:center;" |''q''
|[[Coulomb|C]]
|[[Franklin (unité)|franklin]] (Fr) <br>(cm<sup>3/2</sup>⋅g<sup>1/2</sup>⋅s<sup>−1</sup>)
|<math>\frac{q^{\text{G}}}{q^{\text{SI}}} = \frac{1}{\sqrt{4\pi\epsilon_0}} = \frac{2{,}998 \times 10^9 \, \text{Fr}}{1\, \text{C}}</math>
|-
![[Courant électrique]]
| style="text-align:center;" |''I''
|[[Ampère|A]]
|[[biot (unité)|biot]] (Bi), [[abampère]] (abA), [[Franklin (unité)|Fr]]/s<br>(cm<sup>3/2</sup>⋅g<sup>1/2</sup>⋅s<sup>−2</sup>)
|<math>\frac{I^{\text{G}}}{I^{\text{SI}}} = \frac{1}{\sqrt{4\pi\epsilon_0}} = \frac{2{,}998 \times 10^9 \, \text{Fr/s}}{1\, \text{A}}</math>
|-
![[Potentiel électrique]]<br>([[Tension électrique]])
| style="text-align:center;" |''φ''<br>''V''
|[[Volt|V]]
|statV<br>(cm<sup>1/2</sup>⋅g<sup>1/2</sup>⋅s<sup>−1</sup>)
|<math>\frac{V^{\text{G}}}{V^{\text{SI}}} = \sqrt{4\pi\epsilon_0} = \frac{1\, \text{statV}}{2{,}998 \times 10^2 \, \text{V}}</math>
|-
![[Champ électrique]]
| style="text-align:center;" |'''E'''
|[[Volt|V]]/[[Mètre|m]]
|statV/[[Centimètre|cm]]<br>(cm<sup>−1/2</sup>⋅g<sup>1/2</sup>⋅s<sup>−1</sup>)
|<math>\frac{\mathbf{E}^{\text{G}}}{\mathbf{E}^{\text{SI}}} = \sqrt{4\pi\epsilon_0} = \frac{1 \, \text{statV/cm}}{2{,}998 \times 10^4 \, \text{V/m}}</math>
|-
![[Induction électrique]]
| style="text-align:center;" |'''D'''
|[[Coulomb|C]]/[[Mètre carré|m<sup>2</sup>]]
|[[Franklin (unité)|Fr]]/[[Centimètre|cm]]<sup>2</sup><br>(cm<sup>−1/2</sup>g<sup>1/2</sup>s<sup>−1</sup>)
|<math>\frac{\mathbf{D}^{\text{G}}}{\mathbf{D}^{\text{SI}}} = \sqrt{\frac{4\pi}{\epsilon_0}} = \frac{4\pi\times 2{,}998 \times 10^5 \, \text{Fr/cm}^2}{ 1 \, \text{C/m}^2}</math>
|-
![[Densité de flux magnétique]]<br>(Champ magnétique)
| style="text-align:center;" |'''B'''
|[[Tesla (unité)|T]]
|[[Gauss (unité)|Gauss]] (G)<br>(cm<sup>−1/2</sup>⋅g<sup>1/2</sup>⋅s<sup>−1</sup>)
|<math>\frac{\mathbf{B}^{\text{G}}}{\mathbf{B}^{\text{SI}}} = \sqrt{\frac{4\pi}{\mu_0}} = \frac{10^4 \, \text{G}}{1 \, \text{T}}</math>
|-
![[Champ d'aimantation]]<br>(Champ magnétique)
| style="text-align:center;" |'''H'''
|[[Ampère|A]]/[[Mètre|m]]
|[[Œrsted (unité)|Œrsted]] (Oe)<br>(cm<sup>−1/2</sup>⋅g<sup>1/2</sup>⋅s<sup>−1</sup>)
|<math>\frac{\mathbf{H}^{\text{G}}}{\mathbf{H}^{\text{SI}}} = \sqrt{4\pi\mu_0} = \frac{4\pi \times 10^{-3} \, \text{Oe}}{1 \, \text{A/m}}</math>
|-
![[Moment magnétique]]
| style="text-align:center;" |'''m'''
|[[Ampère|A]]⋅[[Mètre carré|m<sup>2</sup>]]
|[[Debye (unité)|Debye]] (D), [[Erg (unité)|erg]]/[[Gauss (unité)|G]] <br> (cm<sup>5/2</sup>⋅g<sup>1/2</sup>⋅s<sup>−1</sup>)
|<math>\frac{\mathbf{m}^{\text{G}}}{\mathbf{m}^{\text{SI}}} = \sqrt{\frac{\mu_0}{4\pi}} = \frac{10^3 \, \text{erg/G}}{1 \, \text{A}{\cdot}\text{m}^2}</math>
|-
![[Flux magnétique]]
| style="text-align:center;" |''Φ''<sub>m</sub>
|[[Weber (unité)|Wb]]
|[[Maxwell (unité)|Maxwell]] (Mx), [[Gauss (unité)|G]]⋅[[Centimètre|cm]]<sup>2</sup><br>(cm<sup>3/2</sup>⋅g<sup>1/2</sup>⋅s<sup>−1</sup>)
|<math>\frac{\Phi^{\text{G}}_{m}}{\Phi^{\text{SI}}_{m}} = \sqrt{\frac{4\pi}{\mu_0}} = \frac{10^8 \, \text{G}{\cdot}\text{cm}^2}{1 \, \text{Wb}}</math>
|-
![[Résistance (électricité)|Résistance]]
| style="text-align:center;" |''R''
|[[Ohm (unité)|Ω]]
|[[Seconde (temps)|s]]/[[Centimètre|cm]]
|<math>\frac{R^{\text{G}}}{R^{\text{SI}}} = 4\pi\epsilon_0 = \frac{1 \, \text{s/cm}}{2{,}998^2 \times 10^{11}  \, \Omega}</math>
|-
![[Conductivité électrique]]
| style="text-align:center;" |''ρ''
|[[Ohm (unité)|Ω]]⋅[[Mètre|m]]
|[[Seconde (temps)|s]]
|<math>\frac{\rho^{\text{G}}}{\rho^{\text{SI}}} = 4\pi\epsilon_0 = \frac{1 \, \text{s}}{2{,}998^2 \times 10^{9}  \, \Omega{\cdot}\text{m}}</math>
|-
![[Capacité électrique]]
| style="text-align:center;" |''C''
|[[Farad|F]]
|[[Centimètre|cm]]
|<math>\frac{C^{\text{G}}}{C^{\text{SI}}} = \frac{1}{4\pi\epsilon_0} = \frac{2{,}998^2 \times 10^{11} \, \text{cm}}{1 \, \text{F}}</math>
|-
![[Inductance]]
| style="text-align:center;" |''L''
|[[Henry (unité)|H]]
|[[Abhenry]] (abH)<br> [[Seconde (temps)|s]]<sup>2</sup>/[[Centimètre|cm]]
|<math>\frac{L^{\text{G}}}{L^{\text{SI}}} = 4\pi\epsilon_0 = \frac{1 \, \text{s}^2/\text{cm}}{2{,}998^2 \times 10^{11} \, \text{H}}</math>
|}

Remarque : les quantités SI <math>\epsilon_0</math> et <math>\mu_0</math> vérifient <math>\epsilon_0 \mu_0 = 1/c^2</math>.

Les facteurs de conversion sont écrits à la fois symboliquement et numériquement. Les facteurs de conversion numériques peuvent être dérivés des facteurs de conversion symboliques par [[analyse dimensionnelle]]. Par exemple, la ligne du haut indique <math>\frac{1}{\sqrt{4\pi\epsilon_0}} = \frac{2{,}998 \times 10^9 \, \text{Fr}}{1\, \text{C}}</math>, relation vérifiable par l'analyse dimensionnelle, en développant <math>\epsilon_0</math> et C en [[Unités de base du Système international|unités de base SI]], et Fr en expansion en unités de base gaussiennes.

Il peut paraître surprenant d'imaginer mesurer une capacité électrique en centimètres. Un exemple éclairant est qu'un centimètre de capacité est la capacité entre une sphère de rayon 1&nbsp;cm dans le vide et l'infini.

Une autre unité surprenante consiste à mesurer la [[Conductivité électrique|résistivité]] en unités de secondes. Par exemple, considérons un [[Condensateur|condensateur à plaques parallèles]] qui a un diélectrique "qui fuit" avec une permittivité 1 mais une résistivité finie. Après l'avoir chargé, le condensateur se déchargera au fil du temps, en raison de la fuite de courant à travers le diélectrique. Si la résistivité du diélectrique est de "X" secondes, la demi-vie de la décharge est de ~ 0,05 X secondes. Ce résultat est indépendant de la taille, de la forme et de la charge du condensateur. Cet exemple éclaire la connexion fondamentale entre la résistivité et les unités de temps.

=== Unités dimensionnellement équivalentes ===

Un certain nombre d'unités définies par le tableau ont des noms différents mais sont en fait dimensionnellement équivalentes - c'est-à-dire qu'elles ont la même expression en termes d'unités de base cm, g, s. Ceci est analogue à la distinction en SI entre [[becquerel]] et [[Hertz|Hz]], ou entre [[Newton mètre|newton-mètre]] et [[joule]]. Les différents noms permettent d'éviter les ambiguïtés et les malentendus quant à la quantité physique mesurée. En particulier, ''toutes'' les quantités suivantes sont dimensionnellement équivalentes en unités gaussiennes, mais elles reçoivent néanmoins des noms d'unité différents comme suit<ref>{{Ouvrage|prénom1=Douglas L.|nom1=Cohen|titre=Demystifying Electromagnetic Equations|éditeur=|année=2001|pages totales=333|passage=155|isbn=978-0-8194-4234-5|lire en ligne=https://books.google.com/books?id=CQMsK5xW1DcC&pg=PA155|consulté le=2012-12-25}}</ref> :

{| class="wikitable"
! Quantité
! En gaussien <br>< unités de base
! Unité gaussienne <br> de mesure
|-
| '''[[Champ électrique|E]]''' {{Exp|G}}
| cm <sup>−1/2</sup> ⋅g <sup>1/2</sup> ⋅s <sup>−1</sup>
| statV / cm
|-
| '''[[Induction électrique|D]]''' {{Exp|G}}
| cm <sup>−1/2</sup> ⋅g <sup>1/2</sup> ⋅s <sup>−1</sup>
| [[Franklin (unité)|statC]] / cm <sup>2</sup>
|-
| '''[[Polarisation (diélectrique)|P]]''' {{Exp|G}}
| cm <sup>−1/2</sup> ⋅g <sup>1/2</sup> ⋅s <sup>−1</sup>
| [[Franklin (unité)|statC]] / cm <sup>2</sup>
|-
| '''[[Champ magnétique|B]]''' {{Exp|G}}
| cm <sup>−1/2</sup> ⋅g <sup>1/2</sup> ⋅s <sup>−1</sup>
| [[Gauss (unité)|G]]
|-
| '''[[Champ magnétique|H]]''' {{Exp|G}}
| cm <sup>−1/2</sup> g <sup>1/2</sup> ⋅s <sup>−1</sup>
| [[Œrsted (unité)|Oe]]
|-
| '''[[Aimantation|M]]''' {{Exp|G}}
| cm <sup>−1/2</sup> ⋅g <sup>1/2</sup> ⋅s <sup>−1</sup>
| [[Dyne|dyn]] / [[Maxwell (unité)|Mx]]
|}

== Règles générales pour traduire une formule ==

Toute formule peut être convertie entre les unités gaussiennes et SI en utilisant les facteurs de conversion symboliques du tableau 1 ci-dessus.

Par exemple, le [[Loi de Coulomb (électrostatique)|champ électrique d'une charge ponctuelle stationnaire]] a la formule SI :

:<math>\mathbf{E}^{\text{SI}} = \frac{q^{\text{SI}}}{4\pi \epsilon_0 r^2} \hat{\mathbf{r}} ,</math>

où ''r'' est la distance et les exposants "SI" indiquent que le champ électrique et la charge sont définis à l'aide de définitions SI. Si nous voulons que la formule utilise à la place les définitions gaussiennes du champ électrique et de la charge, nous recherchons leurs relations à l'aide du tableau 1, qui nous dit que :

:<math>\frac{\mathbf{E}^{\text{G}}}{\mathbf{E}^{\text{SI}}} = \sqrt{4\pi\epsilon_0} \quad, \quad \frac{q^{\text{G}}}{q^\text{SI}} = \frac{1}{\sqrt{4\pi\epsilon_0}} \, .</math>

Par conséquent, après substitution et simplification, nous obtenons la formule des unités gaussiennes :

:<math>\mathbf{E}^{\text{G}} = \frac{q^{\text{G}}}{r^2}\hat{\mathbf{r}} ,</math>

qui est la bonne formule d'unités gaussiennes, comme mentionné dans une section précédente.

Pour plus de commodité, le tableau ci-dessous présente une compilation des facteurs de conversion symboliques du tableau 1. Pour convertir n'importe quelle formule des unités gaussiennes en unités SI à l'aide de ce tableau, remplacez chaque symbole dans la colonne gaussienne par l'expression correspondante dans la colonne SI (vice versa pour convertir dans l'autre sens). Cela reproduira toutes les formules spécifiques données dans la liste ci-dessus, telles que les équations de Maxwell, ainsi que toute autre formule non répertoriée<ref>{{Ouvrage|nom1=Бредов М.М.|nom2=Румянцев В.В.|nom3=Топтыгин И.Н.|titre=Классическая электродинамика|éditeur=[[Nauka (éditeur)|Nauka]]|année=1985|isbn=|titre chapitre=Appendix 5: Units transform (p.385)}}</ref>. Pour des exemples d'utilisation de ce tableau, voir<ref>[http://www.qsl.net/g4cnn/units/units.htm Units in Electricity and Magnetism]. See the section "Conversion of Gaussian formulae into SI" and the subsequent text.</ref>.

{| class="wikitable"
|+ Tableau 2A : règles de remplacement pour la traduction des formules du gaussien en SI
! Nom
! Unités gaussiennes
! Unités SI
|-
| [[Champ électrique|champ]] [[Potentiel électrique|électrique, potentiel électrique]]
| <math> \left(\mathbf{E}^{\text{G}}, \varphi^{\text{G}}\right) </math>
| <math> \sqrt{4\pi\epsilon_0}\left(\mathbf{E}^{\text{SI}}, \varphi^{\text{SI}}\right) </math>
|-
| [[Induction électrique|champ de déplacement électrique]]
| <math> \mathbf{D}^{\text{G}} </math>
| <math> \sqrt{\frac{4\pi}{\epsilon_0}}\mathbf{D}^{\text{SI}} </math>
|-
| [[Charge (physique)|charge]], [[densité de charge]], [[Courant électrique|courant]], <br> [[Densité de courant|densité de courant, densité de]] [[Polarisation (diélectrique)|polarisation]], <br>[[Dipôle électrostatique|moment dipolaire électrique]]
| <math> \left(q^{\text{G}}, \rho^{\text{G}}, I^{\text{G}}, \mathbf{J}^{\text{G}},\mathbf{P}^{\text{G}}, \mathbf{p}^{\text{G}}\right) </math>
| <math> \frac{1}{\sqrt{4\pi\epsilon_0}}\left(q^{\text{SI}}, \rho^{\text{SI}}, I^{\text{SI}}, \mathbf{J}^{\text{SI}},\mathbf{P}^{\text{SI}},\mathbf{p}^{\text{SI}}\right) </math>
|-
| [[Champ magnétique|champ magnétique '''B''']], [[flux magnétique]], <br> [[Potentiel vecteur du champ magnétique|potentiel vecteur magnétique]]
| <math> \left(\mathbf{B}^{\text{G}}, \Phi_\text{m}^{\text{G}},\mathbf{A}^{\text{G}}\right) </math>
| <math> \sqrt{\frac{4\pi}{\mu_0}}\left(\mathbf{B}^{\text{SI}}, \Phi_\text{m}^{\text{SI}},\mathbf{A}^{\text{SI}}\right) </math>
|-
| [[Champ magnétique|champ magnétique '''H''']]
| <math> \mathbf{H}^{\text{G}} </math>
| <math> \sqrt{4\pi\mu_0}\;\mathbf{H}^{\text{SI}} </math>
|-
| [[moment magnétique]], [[aimantation]]
| <math> \left(\mathbf{m}^{\text{G}}, \mathbf{M}^{\text{G}}\right) </math>
| <math> \sqrt{\frac{\mu_0}{4\pi}}\left(\mathbf{m}^{\text{SI}}, \mathbf{M}^{\text{SI}}\right) </math>
|-
| [[permittivité]], <br> [[Perméabilité magnétique|perméabilité]]
| <math> \left(\epsilon^{\text{G}}, \mu^{\text{G}}\right) </math>
| <math> \left(\frac{\epsilon^{\text{SI}}}{\epsilon_0}, \frac{\mu^{\text{SI}}}{\mu_0}\right) </math>
|-
| [[susceptibilité électrique]], <br> [[susceptibilité magnétique]]
| <math> \left(\chi_\text{e}^{\text{G}}, \chi_\text{m}^{\text{G}}\right) </math>
| <math> \frac{1}{4\pi}\left(\chi_\text{e}^{\text{SI}}, \chi_\text{m}^{\text{SI}}\right) </math>
|-
| [[Conductivité électrique|conductivité]], [[Résistance (électricité)|conductance]], [[Capacité électrique|capacité]]
| <math> \left(\sigma^{\text{G}}, S^{\text{G}}, C^{\text{G}}\right) </math>
| <math> \frac{1}{4\pi\epsilon_0}\left(\sigma^{\text{SI}},S^{\text{SI}},C^{\text{SI}}\right) </math>
|-
| [[Conductivité électrique|résistivité]], [[Résistance (électricité)|résistance]], [[inductance]]
| <math> \left(\rho^{\text{G}},R^{\text{G}},L^{\text{G}}\right) </math>
| <math> 4\pi\epsilon_0\left(\rho^{\text{SI}},R^{\text{SI}},L^{\text{SI}}\right) </math>
|}
{| class="wikitable"
|+ Tableau 2B : règles de remplacement pour la traduction des formules de SI en gaussien
! Nom
! Unités SI
! Unités gaussiennes
|-
| [[Champ électrique|champ]] [[Potentiel électrique|électrique, potentiel électrique]]
| <math> \left(\mathbf{E}^{\text{SI}}, \varphi^{\text{SI}}\right) </math>
| <math> \frac{1}{\sqrt{4\pi\epsilon_0}}\left(\mathbf{E}^{\text{G}}, \varphi^{\text{G}}\right) </math>
|-
| [[Induction électrique|champ de déplacement électrique]]
| <math> \mathbf{D}^{\text{SI}} </math>
| <math> \sqrt{\frac{\epsilon_0}{4\pi}}\mathbf{D}^{\text{G}} </math>
|-
| [[Charge (physique)|charge]], [[densité de charge]], [[Courant électrique|courant]], <br>[[Densité de courant|densité de courant, densité de]] [[Polarisation (diélectrique)|polarisation]], <br>[[Dipôle électrostatique|moment dipolaire électrique]]
| <math> \left(q^{\text{SI}}, \rho^{\text{SI}}, I^{\text{SI}}, \mathbf{J}^{\text{SI}},\mathbf{P}^{\text{SI}}, \mathbf{p}^{\text{SI}}\right) </math>
| <math> \sqrt{4\pi\epsilon_0}\left(q^{\text{G}}, \rho^{\text{G}}, I^{\text{G}}, \mathbf{J}^{\text{G}},\mathbf{P}^{\text{G}},\mathbf{p}^{\text{G}}\right) </math>
|-
| [[Champ magnétique|champ magnétique '''B''']], [[flux magnétique]], <br> [[Potentiel vecteur du champ magnétique|potentiel vecteur magnétique]]
| <math> \left(\mathbf{B}^{\text{SI}}, \Phi_\text{m}^{\text{SI}},\mathbf{A}^{\text{SI}}\right) </math>
| <math> \sqrt{\frac{\mu_0}{4\pi}}\left(\mathbf{B}^{\text{G}}, \Phi_\text{m}^{\text{G}},\mathbf{A}^{\text{G}}\right) </math>
|-
| [[Champ magnétique|champ magnétique '''H''']]
| <math> \mathbf{H}^{\text{SI}} </math>
| <math> \frac{1}{\sqrt{4\pi\mu_0}}\mathbf{H}^{\text{G}} </math>
|-
| [[moment magnétique]], [[aimantation]]
| <math> \left(\mathbf{m}^{\text{SI}}, \mathbf{M}^{\text{SI}}\right) </math>
| <math> \sqrt{\frac{4\pi}{\mu_0}}\left(\mathbf{m}^{\text{G}}, \mathbf{M}^{\text{G}}\right) </math>
|-
| [[permittivité]], <br>[[Perméabilité magnétique|perméabilité]]
| <math> \left(\epsilon^{\text{SI}}, \mu^{\text{SI}}\right) </math>
| <math> \left(\epsilon_0\epsilon^{\text{G}}, \mu_0\mu^{\text{G}}\right) </math>
|-
| [[susceptibilité électrique]], <br> [[susceptibilité magnétique]]
| <math> \left(\chi_\text{e}^{\text{SI}}, \chi_\text{m}^{\text{SI}}\right) </math>
| <math> 4\pi \left(\chi_\text{e}^{\text{G}}, \chi_\text{m}^{\text{G}}\right) </math>
|-
| [[Conductivité électrique|conductivité]], [[Résistance (électricité)|conductance]], [[Capacité électrique|capacité]]
| <math> \left(\sigma^{\text{SI}}, S^{\text{SI}}, C^{\text{SI}}\right) </math>
| <math> 4\pi\epsilon_0\left(\sigma^{\text{G}},S^{\text{G}},C^{\text{G}}\right) </math>
|-
| [[Conductivité électrique|résistivité]], [[Résistance (électricité)|résistance]], [[inductance]]
| <math> \left(\rho^{\text{SI}},R^{\text{SI}},L^{\text{SI}}\right) </math>
| <math> \frac{1}{4\pi\epsilon_0}\left(\rho^{\text{G}},R^{\text{G}},L^{\text{G}}\right) </math>
|}

Une fois toutes les occurrences du produit <math>\epsilon_0 \mu_0</math> remplacées par <math>1/c^2</math>, il ne devrait pas y avoir de quantités restant dans l'équation avec une dimension électromagnétique SI.

== Notes et références ==
{{Références}}

== Voir aussi ==
* [[Gauss (unité)]]

{{Palette|Systèmes d'unités|Gauss}}

{{portail|physique}}

[[Catégorie:Carl Friedrich Gauss]]
[[Catégorie:Système d'unités]]
[[Catégorie:Unité CGS]]