Voir la source de Température de Curie

{| class="wikitable sortable" style="float:right;margin:0 0 1em 1em;"
|+ Température de Curie de quelques matériaux ferro- ou ferrimagnétiques<ref>{{harvsp|Buschow|2001|loc=p5021, table 1}}.</ref>{{,}}<ref name="table 3.1">{{harvsp|Jullien|Guinier|1989|p=155}}.</ref>{{,}}<ref name=Kitteltable>{{harvsp|Kittel|1986|pp=}}.</ref>.
! Matériau
! <math>T_\text{C}</math> ([[Kelvin|K]])
|-
| [[Cobalt|Co]]
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|-
| [[Fer|Fe]]
| align="right" | {{formatnum:1043}}
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| {{fchim|[[Fer|Fe]]|2|[[Bore|B]]}}<ref>{{lien web |langue=en |auteur institutionnel=HyperPhysics, [[université d'État de Géorgie]] |url=http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/Tables/Curie.html |titre=Ferromagnetic Curie Temperatures |consulté le=10 janvier 2024}}.</ref>
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| [[Aimant samarium-cobalt|SmCo{{ind|5}}]]<ref name="ReferenceA">''Matériaux magnétiques en génie électrique'' - Hermes Sciences - 2006.</ref>
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|-
| [[Magnétite|{{fchim|Fe|3|O|4}}]]
| align="right" | 858
|-
| {{fchim|[[Nickel|Ni]][[Fer|Fe]]|2|O|4}}
| align="right" | 858
|-
| {{fchim|[[Cuivre|Cu]][[Fer|Fe]]|2|O|4}}
| align="right" | 728
|-
| {{fchim|[[Magnésium|Mg]][[Fer|Fe]]|2|O|4}}
| align="right" | 713
|-
| [[Bismuthure de manganèse|MnBi]]
| align="right" | 630
|-
| [[Cuivre|Cu]]{{ind|2}}[[Manganèse|Mn]][[Aluminium|Al]]
| align="right" | 630
|-
| [[Nickel|Ni]]
| align="right" | 627
|-
| [[Antimoniure de manganèse|MnSb]]
| align="right" | 587
|-
| [[Aimant au néodyme|{{fchim|Nd|2|Fe|14|B}}]]<ref name="ReferenceA" />
| align="right" | 585
|-
| [[Manganèse|Mn]][[Bore|B]]
| align="right" | 578
|-
| {{fchim|[[Manganèse|Mn]][[Fer|Fe]]|2|O|4}}
| align="right" | 573
|-
| [[Grenat de fer et d'yttrium|{{fchim|Y|3|Fe|5|O|12}}]]
| align="right" | 560
|-
| {{fchim|[[Cuivre|Cu]]|2|[[Manganèse|Mn]][[Indium|In]]}}
| align="right" | 500
|-
| [[Dioxyde de chrome|CrO{{ind|2}}]]
| align="right" | 386
|-
| [[Arséniure de manganèse|MnAs]]
| align="right" | 318
|-
| [[Gadolinium|Gd]]
| align="right" | 292
|-
| [[Or|Au]]{{ind|2}}[[Manganèse|Mn]][[Aluminium|Al]]
| align="right" | 200
|-
| [[Dysprosium|Dy]]
| align="right" | 88
|-
| [[Oxyde d'europium(II)|EuO]]
| align="right" | 69
|-
| [[Iodure de chrome(III)|CrI{{ind|3}}]] monocouche<ref>{{Article |auteur1=Bevin Huang |auteur2=Genevieve Clark |auteur3=Efrén Navarro-Moratalla |auteur4=Dahlia R. Klein |auteur5=Ran Cheng |auteur6=Kyle L. Seyler |auteur7=Ding Zhong |auteur8=Emma Schmidgall |auteur9=Michael A. McGuire |auteur10=David H. Cobden |auteur11=Wang Yao |auteur12=Di Xiao |auteur13=Pablo Jarillo-Herrero |auteur14=Xiaodong Xu |titre=Layer-dependent ferromagnetism in a van der Waals crystal down to the monolayer limit |périodique=Nature |volume=546 |numéro=7657 |doi=10.1038/nature22391 |lire en ligne=http://www.nature.com/doifinder/10.1038/nature22391 |pages=270–273 |date=8 juin 2017 |langue=en}}.</ref>
| align="right" | 45
|-
| [[Bromure de chrome(III)|CrBr{{ind|3}}]]
| align="right" | 37
|-
| [[Sulfure d'europium(II)|EuS]]
| align="right" | {{formatnum:16.5}}
|-
| [[Chlorure de gadolinium(III)|GdCl{{ind|3}}]]
| align="right" | {{formatnum:2.2}}
|}

La '''température de Curie''' (ou '''point de Curie''') d'un matériau [[Ferromagnétisme|ferromagnétique]] ou [[Ferrimagnétisme|ferrimagnétique]]  est la [[température]] <math>T_\text{C}</math> à laquelle le matériau perd son [[aimantation]] permanente. Le matériau devient alors [[paramagnétisme|paramagnétique]]<ref name="lar">{{Larousse |mot=Point de Curie |numéro=186058 |encyclopédie=divers |consulté le=10 janvier 2024}}.</ref>. Ce phénomène a été découvert par le [[physicien]] [[France|français]] [[Pierre Curie]] en 1895<ref name="lar" />.

L’[[aimantation]] permanente est causée par l’alignement des [[moment magnétique|moments magnétiques]]. La [[susceptibilité magnétique]] au-dessus de la température de Curie peut alors être calculée à partir de la [[loi de Curie-Weiss]], qui dérive de la [[loi de Curie]].

Par analogie, on parle également de température de Curie pour un matériau [[Ferroélectricité|ferroélectrique]]. Elle désigne alors la température à laquelle le matériau perd sa [[Polarisation (diélectrique)|polarisation]] permanente. Cette température est habituellement marquée par un maximum de la [[Permittivité|constante diélectrique]].

== Transitions de phases ==

De par leurs propres [[moment magnétique|moments magnétiques]] orbital et de spin, les électrons, tout comme le noyau de l’atome, contribuent au moment magnétique total d'un atome. Le moment magnétique <math>\mu_n</math> du noyau est toutefois négligeable par rapport à la contribution électronique, avec <math>\mu_n \ll \mu_r</math> (avec {{nobr|<math>\mu_n</math> ~ {{unité|5 e-27 A m2}}}} et <math>\mu_r</math> de l'ordre de grandeur du [[magnéton de Bohr]], soit {{nbr|~ {{unité|e-23 A m2}}}})<ref name=Jullien136>{{harvsp|Jullien|Guinier|1989|pp=136–38}}.</ref>. Dans les matériaux [[ferromagnétisme|ferromagnétiques]], [[paramagnétisme|paramagnétiques]], [[ferrimagnétisme|ferrimagnétiques]] et [[antiferromagnétisme|antiferromagnétiques]], les moments magnétiques s'ordonnent, dû à la présence de l'interaction d'échange. L'agitation thermique entraine une hausse d’énergie pour les électrons, causant un désordre par [[mouvement brownien]] et la disparition de l'ordre magnétique.

Les matériaux [[ferromagnétisme|ferromagnétiques]], [[paramagnétisme|paramagnétiques]], [[ferrimagnétisme|ferrimagnétiques]] et [[antiferromagnétisme|antiferromagnétiques]] ont des moments magnétiques intrinsèques différents. C'est à une température de Curie spécifique qu’un matériau change de propriétés magnétiques. Par exemple, la transition de l’état antiferromagnétique à l’état paramagnétique (ou ''vice versa'') se produit à la [[température de Néel]] <math>T_\text{N}</math> qui est analogue à la température de Curie.

Liste des différentes transitions de phases possibles : 
{| class="centre" style="text-align:center; width:32%;"
|-
! En dessous de <math>T_\text{C}</math> !! {{clr}} !! Au-dessus de <math>T_\text{C}</math>
|-
| Ferromagnétique ||↔|| Paramagnétique
|-
| Ferrimagnétique ||↔|| Paramagnétique
|-
! En dessous de <math>T_\text{N}</math> !! {{clr}} !! Au-dessus de <math>T_\text{N}</math>
|-
| Antiferromagnétique ||↔|| Paramagnétique
|}

<gallery caption="Orientation des moments magnétiques dans les matériaux." heights="120" mode="packed">
File:Diagram of Ferromagnetic Magnetic Moments.png|'''[[Ferromagnétisme]]'''<br>Les moments magnétiques dans un matériau ferromagnétique sont ordonnés et de même ordre de grandeur en l’absence d’un champ magnétique extérieur.
File:Diagram of Paramagnetic Magnetic Moments.png|'''[[Paramagnétisme]]'''<br>Les moments magnétiques dans un matériau paramagnétique sont désordonnés en l’absence d’un champ magnétique externe, et ordonnés en présence d’un champ magnétique extérieur.
File:Diagram of Ferrimagnetic Magnetic Moments.png|'''[[Ferrimagnétisme]]'''<br>Les moments magnétiques dans un matériau ferrimagnétique sont alignés de manière opposée avec des ordres de grandeurs différents dus à leur constitution  en l’absence d’un champ magnétique extérieur.
File:Diagram of Antiferromagnetic Magnetic Moments.png|'''[[Antiferromagnétisme]]'''<br>En l’absence d’un champ magnétique extérieur, les moments magnétiques dans un matériau antiferromagnétique sont alignés et opposés avec les mêmes normes.
</gallery>

Le point de Curie caractérise donc la [[transition de phase]] entre deux états magnétiques :
* au-dessous de <math>T_\text{C}</math> le matériau peut donc posséder une aimantation permanente ; cet état se caractérise par une interaction des [[moment magnétique|moments magnétiques]] leur permettant de garder une même orientation à grande échelle ;
* au-dessus de <math>T_\text{C}</math> le matériau est paramagnétique et ne peut donc posséder qu'une aimantation temporaire, générée par un champ magnétique extérieur ; cet état se caractérise par un désordre d'orientation en l'absence de champ extérieur, dû à l'agitation thermique.

La transition entre les deux états est [[réversibilité thermodynamique|réversible]].

== Changer la température de Curie ==
=== Matériaux composites ===

Un [[matériau composite]] est composé de plusieurs matériaux avec différentes propriétés, ce qui peut changer la température de Curie. L’alignement des moments magnétiques dans un matériau composite affecte la température de Curie. Si ces moments sont parallèles entre eux, la température de Curie augmente. Au contraire s’ils sont perpendiculaires entre eux, elle diminue<ref name=Hwang>{{harvsp|Hwang {{et al.}}|id=Hwang|1998|pp=}}.</ref>, car la destruction de l’alignement demandera plus ou moins d’[[énergie thermique]]. La fabrication d’un matériau composite à travers différentes températures peut amener à différentes compositions qui ont des températures de Curie différentes<ref name=Paulsen>{{harvsp|Paulsen {{et al.}}|id=Paulsen|2003|pp=}}.</ref>. Le dopage peut également la modifier<ref name=Paulsen/>.

La densité d’un matériau [[nanocomposite]] change la température de Curie. Les nanocomposites sont des structures compactes à l’échelle nanométrique. Ces structures peuvent avoir des températures de Curie différentes, mais le matériau en lui-même n’en possède qu’une, intermédiaire à celle de toutes les structures présentes en son sein. Une plus grande densité de structures à température de Curie basse donne lieu à une température de Curie plus basse et inversement avec une plus grande densité de structures à température de Curie haute. Au-delà d’une dimension, la température de Curie augmente car les moments magnétiques ont besoin de plus d’énergie thermique pour compenser l'énergie de la structure ordonnée<ref name=Skomski>{{harvsp|Skomski|Sellmyer|2000|pp=}}.</ref>.

=== Taille des particules ===

La température de Curie change avec la taille des particules d’un matériau. En effet, la petite taille des nanoparticules rend plus importante la fluctuation des spins électroniques. La température de Curie chute donc brutalement quand la taille des particules diminue car la fluctuation cause du désordre au sein de la structure du matériau. La taille des particules affecte également l’[[anisotropie]] du matériau, ce qui affecte l'alignement des moments magnétiques de ce dernier<ref name=Bertoldi>{{harvsp|Bertoldi|Bringa|Miranda|2012}}.</ref>{{,}}<ref name=Lopez-Dominguez>{{harvsp|López Domínguez {{et al.}}|id=Domínguez|2013|pp=}}.</ref>.

La température de Curie des nanoparticules est aussi affectée par la structure du [[réseau cristallin]]. Par exemple, les réseaux [[cubique centré]] (CC), [[cubique à faces centrées]] (CFC) et [[Système cristallin hexagonal|hexagonal]] ont tous des températures de Curie différentes en raison des interactions différentes entre moments magnétiques voisins. Les réseaux CFC et hexagonal ont des structures plus compactes que le réseau CC et donc des températures de Curie plus importantes car l'effet d'interaction entre les moments magnétiques est plus important dans les structures plus compactes<ref name=Bertoldi/>. C’est ce qu’on appelle l’[[indice de coordination]], qui correspond au nombre d’atomes voisins les plus proches dans une structure cristalline. Dans les structures compactes, l’indice de coordination pour la surface est plus important, ce qui augmente l'interaction entre les moments magnétiques du matériau<ref name=Bertoldi/>. Même si les fluctuations des particules peuvent être extrêmement faibles, elles sont très dépendantes de la structure cristalline car elles réagissent avec les particules voisines les plus proches. Les fluctuations sont également affectées par les interactions d’échange<ref name=Lopez-Dominguez/>, les moments magnétiques parallèles étant favorisés et donc moins désordonnés. Une structure cristalline plus compacte induit donc une température de Curie plus importante.

=== Pression ===

La pression change la température de Curie d’un matériau. L’augmentation de la [[pression]] sur le [[Structure cristalline|réseau cristallin]] fait décroître le volume du système. La pression affecte directement l’[[énergie cinétique]] des [[électron]]s, car l’augmentation de leurs déplacements perturbe l’ordre des moments magnétiques<ref name=Bose>{{harvsp|Bose {{et al.}}|id=Bose|2011|pp=}}.</ref>.
 
La pression affecte la [[densité d’états électroniques]]<ref name=Bose/>. Une densité d’états qui baisse cause la chute du nombre d’électrons libres dans le système. Ceci conduit à la baisse du nombre de moments magnétiques, car ils dépendent des spins électroniques. On pourrait donc penser qu’à cause de cela la température de Curie baisse, mais elle augmente. Ceci est le résultat des [[interaction d'échange|interactions d’échange]], qui  favorisent l’alignement parallèle des moments magnétiques<ref name=Hall1>{{harvsp|Hall|Hook|1994|pp=220–21}}.</ref>. Ce phénomène est d’autant plus accentué que le volume du réseau cristallin décroît. Ceci montre que la température de Curie baisse avec l’augmentation de la pression<ref name=Bose/>.
 
On constate aussi que la concentration des particules affecte la température de Curie quand on applique une pression sur le matériau. Cela peut conduire à une baisse de la température de Curie quand la concentration est supérieure à un certain pourcentage<ref name=Bose/>.

=== Orbitales atomiques ===

La forme des [[orbitale atomique|orbitales atomiques]] change également la température de Curie d’un matériau. Elle peut être contrôlée par l’application d’une [[Déformation d'un matériau|déformation]]<ref name=Sadoc>{{harvsp|Sadoc {{et al.}}|id=Sadoc|2010|pp=}}.</ref>. Avoir le contrôle sur la probabilité de présence des électrons permet d’altérer la température de Curie. Par exemple, les électrons libres peuvent être déplacés dans le même plan cristallin par application d’une déformation sur le réseau<ref name=Sadoc/>.

On remarque alors que la température de Curie augmente de manière importante, les électrons étant compactés ensemble dans le même plan cristallin. Ils sont forcés de s’aligner à cause des [[interaction d'échange|interactions d’échange]] et la force des moments magnétiques augmente donc.

== Profondeur du point de Curie dans la Terre ==

La [[Terre]] est composée de matériaux dont certains ont des propriétés ferromagnétiques à sa surface. Il existe une profondeur à partir de laquelle ces matériaux perdent leur caractère ferromagnétique et deviennent paramagnétiques. Parmi les matériaux qui constituent la Terre, les matériaux potentiellement ferromagnétiques sont le fer-nickel du [[noyau terrestre|noyau]] et divers [[oxyde]]s des [[roche]]s de la [[croûte terrestre|croûte]] et du [[Manteau (géologie)|manteau]], dont le principal, quantitativement, est la [[magnétite]] {{fchim|Fe|3|O|4}}. La température moyenne du [[Structure interne de la Terre|noyau externe]] étant d'environ {{unité|4000 °C}}, le fer le composant à 85 % est dans une phase paramagnétique. Il en est de même pour le nickel qui compose 5 % du noyau terrestre. Le [[Structure interne de la Terre|noyau interne]] est à une température encore plus importante ({{Unité|6000 °C}}). Il reste la magnétite, présente dans le manteau, qui subit un changement de phase à une profondeur spécifique.

À l'[[Structure interne de la Terre|intérieur de la Terre]], le point de Curie est atteint à relativement faible profondeur, dans la croûte ou dans les zones les plus superficielles du [[manteau (géologie)|manteau supérieur]]. Dans la [[péninsule Ibérique]] et ses [[marge continentale|marges]], par exemple, la profondeur du point de Curie (CPD, pour ''{{langue|en|Curie-point depth}}'') varie entre {{unité|17|et=29|km}}<ref name=Andres2018>{{article |langue=en |titre=Curie Point Depth of the Iberian Peninsula and Surrounding Margins. A Thermal and Tectonic Perspective of its Evolution |auteur1=J. Andrés |auteur2=I. Marzán |auteur3=P. Ayarza |auteur4=D. Martí |auteur5=I. Palomeras |et al.=oui |date=mars 2018 |doi=10.1002/2017JB014994 |périodique=Journal of Geophysical Research: Solid Earth |volume=123 |numéro=3 |pages=2049-2068}}.</ref>. Cette profondeur, assimilable à l'[[isotherme (ligne)|isotherme]] {{tmp|580|°C}}{{note|groupe=alpha|Cette assimilation de la profondeur du point de Curie à celle de l'isotherme {{tmp|580|°C}} repose sur l'hypothèse que les roches du sous-sol ont pour principal minéral ferromagnétique la [[magnétite]]. Cette hypothèse peut être en défaut si les roches en question sont très riches en [[titane]] (qui a pour effet d'abaisser la température de Curie), ou si en dessous des sources des anomalies magnétiques se trouvent des roches entièrement dépourvues de minéraux ferromagnétiques. Mais ces cas particuliers sont très rares<ref name=Andres2018/>.}}, peut être calculée à partir de mesures [[champ magnétique terrestre|géomagnétiques]] (c'est le plancher des [[anomalie magnétique|anomalies magnétiques]], que l'on peut reconstituer en [[trois dimensions|3D]] à partir des mesures du [[champ magnétique terrestre|champ géomagnétique]]).

== Température de Curie dans les matériaux ferroélectriques ==

Par analogie avec les matériaux ferromagnétiques et paramagnétiques, le terme température de Curie est aussi utilisé pour désigner la température à laquelle un matériau [[ferroélectricité|ferroélectrique]] devient [[Ferroélectricité#Transitions de phases ferroélectriques|paraélectrique]].

<math>T_\text{C}</math> est la température à laquelle les matériaux ferroélectriques perdent leur [[polarisation (diélectrique)|polarisation]] spontanée en subissant un changement de phase de premier ou second ordre, c’est-à-dire que la structure interne ou la symétrie interne du matériau change<ref name=Myers404>{{harvsp|Myers|1997|pp=404–05}}.</ref>{{,}}<ref name=Webster>{{harvsp|Webster|1999|pp=}}.</ref>.

{{Image multiple
 |header = Polarisation <math>\mathsf P</math> en fonction du champ électrique <math>\mathsf E</math>.
 |direction=horizontal
 |width=200
 |image1 =Ferroelectric polarisation.svg
 |caption1='''Figure 1''' - En dessous de <math>T_\text{C}</math>.
 |image2 =Paraelectric polarisation.svg
 |caption2='''Figure 2''' - Au-dessus de <math>T_\text{C}</math>.
}}

{|class="centre" style="text-align:center; width=25%;"
|-
! En dessous de <math>T_\text{C}</math> !! {{clr}} !! Au-dessus de <math>T_\text{C}</math><ref name=Kovetz>{{harvsp|Kovetz|1990|p=116}}.</ref>
|-
| Ferroélectrique ||↔|| Diélectrique (paraélectrique)
|}

Les matériaux ferroélectriques sont tous [[pyroélectricité|pyroélectriques]] et possèdent donc une polarisation électrique spontanée du fait de leur structure cristalline.

La polarisation des matériaux ferroélectriques est sujette à un [[cycle d'hystérésis]] (Figure 1). Lorsqu’un un [[champ électrique]] est appliqué, la proportion de domaines ferroélectriques orientés dans le même sens que le champ extérieur grandit, entrainant l'augmentation de la polarisation. Lorsque le champ est retiré, la polarisation subsiste. Le cycle d’hystérésis dépend de la température : lorsque celle-ci atteint <math>T_\text{C}</math>, le cycle laisse place à une courbe représentant la polarisation diélectrique (Figure 2)<ref name=Pascoe1>{{harvsp|Pascoe|1973|pp=190–91}}.</ref>.

== Applications ==

La transition ferromagnétique-paramagnétique induite par la température est utilisée dans le domaine du stockage [[Disque magnéto-optique|magnéto-optique]], pour la suppression et l’écriture de données, par exemple dans le format [[MiniDisc]] de [[Sony]] ou le format [[CD-RW#CD-MO|CD-MO]]. D’autres utilisations incluent notamment le contrôle de température dans les [[fer à souder|fers à souder]]<ref>{{harvsp|TMT-9000S|id=TMT9000S}}.</ref>, les [[Cuiseur de riz|cuiseurs de riz]] et la stabilisation du champ magnétique des [[compte-tours]] face aux variations de température<ref>{{harvsp|Pallàs-Areny|Webster|2001|pp=262–63}}.</ref>.

== Notes et références ==
=== Notes ===
{{Références| groupe=alpha}}

=== Références ===
{{Traduction/Référence|en|Curie temperature}}
{{Références}}

=== Articles ===

* {{article |langue=en |nom1=Bertoldi |prénom1=Dalía S. |nom2=Bringa |prénom2=Eduardo M. |nom3=Miranda |prénom3=E. N. |titre=Analytical solution of the mean field Ising model for finite systems |périodique=Journal of Physics: Condensed Matter |date=May 2012 |volume=24 |numéro=22 |pages=226004 |doi=10.1088/0953-8984/24/22/226004 |pmid=22555147 |lire en ligne=http://iopscience.iop.org/0953-8984/24/22/226004 |consulté le=12 February 2013 |bibcode=2012JPCM...24v6004B |s2cid=34323416 |hdl=11336/16945 |accès hdl=libre}}.
* {{article |langue=en |nom1=Bose |prénom1=S. K. |nom2=Kudrnovský |prénom2=J. |nom3=Drchal |prénom3=V. |nom4=Turek |prénom4=I. |titre=Pressure dependence of Curie temperature and resistivity in complex Heusler alloys |périodique=Physical Review B |date=18 November 2011 |volume=84 |numéro=17 |pages=174422 |doi=10.1103/PhysRevB.84.174422 |arxiv=1010.3025 |bibcode=2011PhRvB..84q4422B |s2cid=118595011 |id=Bose}}.
* {{article |langue=en |nom1=Hwang |prénom1=Hae Jin |nom2=Nagai |prénom2=Toru |nom3=Ohji |prénom3=Tatsuki |nom4=Sando |prénom4=Mutsuo |nom5=Toriyama |prénom5=Motohiro |nom6=Niihara |prénom6=Koichi |titre=Curie temperature Anomaly in Lead Zirconate Titanate/Silver Composites |périodique=Journal of the American Ceramic Society |date=March 1998 |volume=81 |numéro=3 |pages=709–12 |doi=10.1111/j.1151-2916.1998.tb02394.x |id=Hwang}}.
* {{article |langue=en |prénom1=Martin |nom1=Kochmański |prénom2=Tadeusz |nom2=Paszkiewicz |prénom3=Sławomir |nom3=Wolski |titre=Curie–Weiss magnet: a simple model of phase transition |périodique=European Journal of Physics |volume=34 |numéro=6 |année=2013 |pages=1555–73 |doi=10.1088/0143-0807/34/6/1555 |arxiv=1301.2141 |bibcode=2013EJPh...34.1555K |s2cid=118331770}}.
* {{article |langue=en |nom1=López Domínguez |prénom1=Victor |nom2=Hernàndez |prénom2=Joan Manel |nom3=Tejada |prénom3=Javier |nom4=Ziolo |prénom4=Ronald F. |titre=Colossal Reduction in Curie Temperature Due to Finite-Size Effects in {{chem |Co |Fe |2 |O |4}} Nanoparticles |périodique=Chemistry of Materials |date=14 November 2012 |volume=25 |numéro=1 |pages=6–11 |doi=10.1021/cm301927z |id=Domínguez}}.
* {{article |langue=en |nom1=Paulsen |prénom1=J. A. |nom2=Lo |prénom2=C. C. H. |nom3=Snyder |prénom3=J. E. |nom4=Ring |prénom4=A. P. |nom5=Jones |prénom5=L. L. |nom6=Jiles |prénom6=D. C. |date=23 September 2003 |titre=Study of the Curie temperature of cobalt ferrite based composites for stress sensor applications |périodique=IEEE Transactions on Magnetics |volume=39 |numéro=5 |pages=3316–18 |doi=10.1109/TMAG.2003.816761 |issn=0018-9464 |bibcode=2003ITM....39.3316P |s2cid=45734431 |id=Paulsen}}.
* {{article |langue=en |nom1=Rau |prénom1=C. |nom2=Jin |prénom2=C. |nom3=Robert |prénom3=M. |titre=Ferromagnetic order at Tb surfaces above the bulk Curie temperature |périodique=Journal of Applied Physics |date=1988 |volume=63 |numéro=8 |pages=3667 |doi=10.1063/1.340679 |bibcode=1988JAP....63.3667R}}.
* {{article |langue=en |nom1=Sadoc |prénom1=Aymeric |nom2=Mercey |prénom2=Bernard |nom3=Simon |prénom3=Charles |nom4=Grebille |prénom4=Dominique |nom5=Prellier |prénom5=Wilfrid |nom6=Lepetit |prénom6=Marie-Bernadette |titre=Large Increase of the Curie temperature by Orbital Ordering Control |périodique=Physical Review Letters |date=2010 |volume=104 |numéro=4 |doi=10.1103/PhysRevLett.104.046804 |arxiv=0910.3393 |bibcode=2010PhRvL.104d6804S |pmid=20366729 |page=046804 |s2cid=35041713 |id=Sadoc}}.
* {{article |langue=en |nom1=Skomski |prénom1=R. |nom2=Sellmyer |prénom2=D. J. |titre=Curie temperature of multiphase nanostructures |périodique=Journal of Applied Physics |date=2000 |volume=87 |numéro=9 |pages=4756 |doi=10.1063/1.373149 |bibcode=2000JAP....87.4756S |s2cid=288790 |lire en ligne=http://digitalcommons.unl.edu/cgi/viewcontent.cgi?article=1065&context=physicssellmyer}}.

=== Ouvrages ===

* {{ouvrage |langue=en |nom=Brout |prénom=Robert |titre=Phase Transitions |année=1965 |éditeur=W. A. Benjamin, Inc. |lieu=New York, Amsterdam}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom=Buschow |prénom=K. H. J. |titre=Encyclopedia of Materials: Science and Technology |éditeur=[[Elsevier]] |année=2001 |isbn=0-08-043152-6}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom=Cusack |prénom=N. |titre=The Electrical and Magnetic Properties of Solids |lire en ligne=https://archive.org/details/electricalmagnet0096cusa |accès url=inscription |éditeur=Longmans, Green |année=1958}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom=Dekker |prénom=Adrianus J. |titre=Solid State Physics |éditeur=Macmillan |année=1958 |isbn=9780333106235}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom=Fan |prénom=H. Y. |titre=Elements of Solid State Physics |année=1987 |éditeur=Wiley-Interscience |isbn=9780471859871}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom1=Hall |prénom1=J. R. |nom2=Hook |prénom2=H. E. |titre=Solid State Physics |année=1994 |éditeur=Wiley |lieu=Chichester |isbn=0471928054 |numéro d'édition=2 |accès url=inscription |lire en ligne=https://archive.org/details/candidevo00volt}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom=Hummel |prénom=Rolf E. |titre=Electronic Properties of Materials |année=2001 |éditeur=Springer |lieu=New York [u.a.] |isbn=0-387-95144-X |numéro d'édition=3}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom1=Ibach |prénom1=Harald |prénom2=Hans |nom2=Lüth |titre=Solid-State Physics: An Introduction to Principles of Materials Science |année=2009 |éditeur=Springer |lieu=Berlin |isbn=9783540938033 |numéro d'édition=4}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom1=Jullien |prénom1=André |nom2=Guinier |prénom2=Rémi |titre=The Solid State from Superconductors to Superalloys |année=1989 |éditeur=Oxford Univ. Press |lieu=Oxford |isbn=0198555547}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom=Kittel |prénom=Charles |lien auteur=Charles Kittel |titre=[[Introduction to Solid State Physics]] |numéro d'édition=6 |éditeur=[[John Wiley & Sons]] |année=1986 |isbn=0-471-87474-4}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom=Kittel |prénom=Charles |titre=Introduction to Solid State Physics |année=1996 |éditeur=Wiley |lieu=New York [u.a.] |isbn=0471111813 |numéro d'édition=7}}.
* {{Physique de l'état solide (Charles Kittel)}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom=Kovetz |prénom=Attay |titre=The Principles of Electromagnetic Theory |année=1990 |éditeur=Cambridge University Press |lieu=Cambridge, UK |isbn=0-521-39997-1 |numéro d'édition=1}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom=Levy |prénom=Robert A. |titre=Principles of Solid State Physics |lire en ligne=https://archive.org/details/principlesofsoli00levy |accès url=inscription |année=1968 |éditeur=Academic Press |isbn=978-0124457508}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom=Mendelssohn |prénom=K. |titre=The Quest for Absolute Zero: The Meaning of Low Temperature Physics |année=1977 |éditeur=Taylor and Francis |lieu=London |isbn=0850661196 |numéro d'édition=2 |others=with S.I. units.}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom=Myers |prénom=H. P. |titre=Introductory Solid State Physics |année=1997 |éditeur=Taylor & Francis |lieu=London |isbn=0748406603 |numéro d'édition=2}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom1=Pallàs-Areny |prénom1=Ramon |nom2=Webster |prénom2=John G. |titre=Sensors and Signal Conditioning |numéro d'édition=2 |année=2001 |éditeur=[[John Wiley & Sons]] |isbn=978-0-471-33232-9}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom=Palmer |prénom=John |titre=Planar Ising correlations |année=2007 |éditeur=Birkhäuser |lieu=Boston |isbn=9780817646202 |numéro d'édition=Online}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom=Pascoe |prénom=K. J. |titre=Properties of Materials for Electrical Engineers |année=1973 |éditeur=J. Wiley and Sons |lieu=New York, N.Y. |isbn=0471669113}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom=Spaldin |prénom=Nicola A. |lien auteur=Nicola Spaldin |titre=Magnetic Materials: Fundamentals and Applications |année=2010 |éditeur=Cambridge University Press |lieu=Cambridge |isbn=9780521886697 |numéro d'édition=2}}.
* {{Ouvrage |langue=fr |auteur1=Richard Taillet |auteur2=Loïc Villain |auteur3=Pascal Febvre |titre=Dictionnaire de physique |sous-titre=+ de 6500 termes, nombreuses références historiques, des milliers de références bibliographiques |lieu=Louvain-la-Neuve/impr. aux Pays-Bas |éditeur=De Boeck supérieur |année=2018 |passage=718 |pages totales=976 |isbn=978-2-8073-0744-5 |lire en ligne=https://books.google.fr/books?id=pjlFDwAAQBAJ&pg=pa718 |id=Taillet}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom=Webster |prénom=John G. |titre=The Measurement, Instrumentation, and Sensors Handbook |année=1999 |éditeur=CRC Press published in cooperation with IEEE Press |lieu=Boca Raton, FL |isbn=0849383471 |numéro d'édition=Online}}.
* {{ouvrage |langue=en |nom=Whatmore |prénom=R. W. |titre=Electronic Materials: From Silicon to Organics |année=1991 |éditeur=Springer |lieu=New York, NY |isbn=978-1-4613-6703-1 |numéro d'édition=2}}.

=== Liens externes ===

* {{lien web |langue=en |lire en ligne=https://www.nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1903/pierre-curie-bio.html |titre=Pierre Curie – Biography |site=nobelprize.org |éditeur=Nobel Media AB |date=2014 |consulté le=14 March 2013 |ref={{harvid |Pierre Curie – Biography}}}}.
* {{lien web |langue=en |lire en ligne=http://www.thermaltronics.com/tmt-9000s.php |titre=TMT-9000S Soldering and Rework Station |site=thermaltronics.com |consulté le=13 January 2016 |id=TMT9000S}}.

== Articles connexes ==

* [[Température de Néel]]
* [[Ferromagnétisme]]
* [[Paramagnétisme]]

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[[Catégorie:Température seuil|Curie]]
[[Catégorie:Physique de la matière condensée]]
[[Catégorie:Magnétisme]]
[[Catégorie:Pierre Curie]]