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[[Fichier:Thermolumine.png|vignette|redresse=1.7|Thermoluminescence de fluorite]]

La '''thermoluminescence''' est un phénomène physique lié à la capacité de certains [[cristal|cristaux]] d'accumuler au niveau atomique l'énergie cédée par les [[rayonnement ionisant|radiations ionisantes]] (issues de la [[radioactivité]] naturelle du sol et du [[rayonnement cosmique]]) et de restituer cette énergie sous forme de [[lumière]] lorsqu'ils sont chauffés (phénomène de [[luminescence]] stimulée thermiquement).

Il s’agit aussi d’une technique expérimentale utilisée dans plusieurs domaines scientifiques comme l’archéologie, la géologie, la médecine, la physique des corps solides, la biologie, la chimie organique{{etc}}<ref name=":0">{{Ouvrage|langue=en|auteur1=McKeever, S.W.S.|titre=Thermoluminescence of Solids|éditeur=[[Cambridge University Press]]|année=1985|isbn=|lire en ligne=https://books.google.fr/books?id=6pNoV48kNSsC&pg=PR13&dq=Wiedemann+et+Schmidt}}</ref>.

== Historique ==
Il est classique d’attribuer à l'alchimiste bolonais {{Lien|langue=it|trad=Vincenzo Casciarolo|fr=Vincenzo Casciarolo}} (en 1603) la découverte accidentelle de la thermoluminescence à la suite de l’observation de l’émission de lumière par des nodules de [[barite]] qu’il avait fait chauffer. Ces nodules provenant de la région de [[Bologne]] avaient alors pris le nom de « pierre de Bologne » ou « pierre magique »<ref>Marvin C. Goldberg, 1989, « Luminescence applications in biological, chemical, environmental, and hydrological sciences », ''American Chemical Society''.</ref>.

En 1663, le physicien et chimiste irlandais [[Robert Boyle|Sir Robert Boyle]] observe également le phénomène de thermoluminescence en chauffant du diamant.

Le phénomène était bien décrit au {{s-|XVIII|e}} à partir d’échantillons de [[fluorine|fluorite]] (variété [[chlorophane]])<ref>De Grotthaus ''in'' Delamétherie (1794), ''Journal Phys.'', 45 : {{p.|398}}.</ref>. Le terme « thermoluminescence » n’est formellement utilisé qu’en 1895 par [[Eilhard Wiedemann]] et [[Friedrich Schmidt]]<ref name=":0" />. Comparativement à leurs prédécesseurs, les deux chercheurs induisent eux-mêmes la thermoluminescence en irradiant un échantillon avec un faisceau d’électrons. Ils sont alors les premiers à obtenir la thermoluminescence en laboratoire<ref name=":0" />. L’étude du phénomène de la thermoluminescence est approfondie par Marie Curie en 1904 alors qu’elle écrit dans sa thèse doctorale : « Certains corps, comme la fluorite, sont devenus lumineux lors du chauffage ; ils sont thermoluminescents. Leur luminosité disparaît après un certain temps, mais leur capacité d’émettre de la lumière en étant chauffés est restaurée par l’action d’une étincelle ou par l’action de radiations<ref name=":0" />. » La première analyse approfondie d’un spectre de thermoluminescence en menées par Morse dans les années 1900 alors qu’il étudiait lui aussi la fluorite<ref name=":0" />.

Dans les [[années 1950]], ce phénomène a trouvé une application différente de la [[minéralogie]] comme méthode de [[datation]], principalement des céramiques.

== Principe ==
Alors que la [[résonance paramagnétique électronique]] s'applique aux cristaux de [[Quartz (minéral)|quartz]], [[calcite]], [[apatite]] (os et dents), [[sulfate]]s et [[phosphate]]s, la thermoluminescence s'applique uniquement aux cristaux de quartz, de [[feldspath]] et de [[zircon]] qui ont subi des bombardements radioactifs naturels venant des sols (sédiments et roches ambiants), endommageant les [[Maille (cristallographie)|mailles cristallines]] de minéraux en déplaçant des électrons qui sont ensuite piégés dans d'autres défauts de la maille. Ces cristaux, chauffés (par action naturelle ou humaine) à une forte [[température]] (250 à {{unité|500|°C}}) ont leurs pièges vidés, ce qui remet l'horloge à zéro, les cristaux restituant l'énergie accumulée sous forme de lumière ([[photon]]s). La datation consiste à mesurer l'accumulation, qui est fonction du temps, des électrons à nouveau piégés<ref>{{Ouvrage|auteur1=[[Pierre-Roland Giot]], [[Jean L'Helgouach]], Jean Laurent Monnier|titre=Préhistoire de la Bretagne|éditeur=Éd. Ouest-France|année=1998|passage=26|isbn=|lire en ligne=https://gallica.bnf.fr/ark:/12148/bpt6k3323203q/f1.image.r=%22%C3%8Ele-de-Br%C3%A9hat%20%20C%C3%B4tes-d'Armor%22&rk=64378;0}}.</ref>.

Dans un solide, les niveaux d’énergie peuvent être représenté par un empilement de larges bandes<ref name=":3">{{Ouvrage|langue=en|auteur1=C.M. Suntra|titre=Unraveling Thermoluminescence|lieu=India|éditeur=Springer|année=2014|passage=Chapitre 3|isbn=}}</ref>. La bande supérieure contient des électrons qui, lorsqu’ils voyagent entre les différents ions, n’ont aucune variation de leurs états d’énergie totale<ref name=":3" />. On nomme cette bande la [[Théorie des bandes|bande de valence]]. Toutefois, il existe une autre couche, généralement vide et plus énergétique, dont l’énergie correspond à celle d’un électron libre : c’est la [[Théorie des bandes|bande de conduction]] (C)<ref name=":3" />.

La thermoluminescence utilise un processus de stimulation thermique afin de permettre la création de pics de lumière (''glow peaks'')<ref name=":3" />. Pour ce faire, des pièges à électrons sont utilisées<ref name=":3" />. La profondeur du piège varie selon sa structure et correspond à l’énergie de liaison entre l’électron et le réseau cristallin<ref name=":3" />. Lorsque la bonne température est atteinte, le piège se vide, il y a émission de lumière formant un pic<ref name=":3" />.

Un électron peut toutefois se défaire d’un piège selon le processus suivant : son énergie doit d’abord être élevée d’une énergie au moins plus haute que la profondeur (E) du piège par rapport à son énergie initiale<ref name=":3" />. Toutefois, les électrons ainsi dégagés ne sont pas totalement libres et peuvent à tout moment aller dans la bande de conduction ou revenir dans le piège<ref name=":3" />.

Dans le modèle d’énergie de type « un piège, une recombinaison » (''one type of traps and one type of recombination centers'', soit OTOR), les centres de recombinaisons (CR) sont considérés comme étant des trous (''hole type'') remplis par les porteurs de charge<ref name=":3" />. Lors d’une irradiation, les pièges et les CR peuvent se remplir par les porteurs de charges<ref name=":3" />. Ensuite, lors du chauffage, les électrons seront éjectés des pièges<ref name=":3" />. Ils seront alors libres de se mouvoir dans la bande de conduction<ref name=":3" />. S’ils peuvent bouger aléatoirement, il se peut qu’ils entrent en collision avec un CR de charge opposé. La recombinaison qui en suit permet l’émission de luminescence<ref name=":3" />.

Une autre possibilité est que l’électron retrouve le piège à électron vide<ref name=":3" />. Dans ce cas, on assiste au phénomène de « retrappage » (''retrapping'')<ref name=":3" />. Dans le modèle OTOR, deux phénomènes peuvent survenir : l’excitation, puis la relaxation par le retrappage ou la recombinaison<ref name=":3" />. 

Ces deux situations sont représentées dans le diagramme d’énergie suivant :

[[Fichier:Diagramme d’énergie représentant l’excitation et la relaxation d'un électron par la recapture ou la recombinaison.png|centré|501x501px|Diagramme d'énergie représentant l'excitation et la relaxation d'un électron par la recapture ou la recombinaison<ref name=":3" />|vignette]]

Il est possible de calculer le taux de ces différentes manifestations par les équations suivantes :

<math display="block">R_{ex}=ns\exp\left ( -\frac{E}{kT} \right )</math>

<math display="block">R_{ret}=n_cA_n(N-n)</math>

<math display="block">R_{rec}=n_cA_nh</math>

Dans ces équations, R<sub>ex</sub> est l’excitation, R<sub>ret</sub> le taux de retrappage, R<sub>rec</sub> le taux de recombinaison, N et n correspondent à la concentration totale et remplies des pièges activés thermiquement, n<sub>c</sub> est la concentration dans l’état libre des porteurs de charge, T correspond à la température, k est la [[constante de Boltzmann]], h est la concentration en CR libre, A<sub>n</sub> est le coefficient de retrappage et A<sub>h</sub> est le coefficient de recombinaison et E est l’énergie d’activation<ref name=":3" />. Cette dernière correspond aussi à la profondeur du piège<ref name=":3" />.

Dans le modèle OTOR, la concentration de CR libre (h) et la concentration en pièges remplies (n) sont égales, permettant ainsi au système d’être neutre<ref name=":3" />. Ainsi, il n’y aura pas de quantité significative d’électrons excité libres dans la bande de conduction, puisqu’ils se sont tous relaxés dans les CR ou les pièges vides<ref name=":3" />. Le système est alors en condition de quasi-équilibre et la fraction des électrons s’étant relaxé en retrappage ou en recombinaison se calcule selon l’équation suivante :

<math display="block">F=\frac{R_{rec}}{(R_{rec}-R_{ret})}</math>

Un des modèles de courbe de luminescence pouvant être appliquer est le modèle de Randall et Wilkins (RW)<ref name=":3" />. Dans ce modèle, le taux de retrappage des électrons est négligeable<ref name=":3" />. La fraction des électrons excités pouvant produire de la luminescence (F) est alors de 1 indiquant que l’intensité thermoluminescente est proportionnelle au R<sub>ex.</sub><ref name=":3" />. Dans le modèle RW l’expression d’une courbe de luminescence est décrite comme suit<ref name=":3" /> :

<math display="block">I(T)=n_0s\exp[-\int\limits_{T_0}^{T} \left ( \frac{s}{\beta} \right )\exp\left ( -\frac{E}{kT} \right )dT']</math>

Où I(T) est l’intensité des pics en fonction de la température T et n<sub>0</sub> le nombre de charges piégées au départ.

Celle-ci montre bien que l’intensité de la courbe de luminescence est une fonction de température<ref name=":3" />. Le changement en n dans la première partie de l’équation est négligeable et l’équation est exponentielle et la probabilité d’une excitation thermique augmente de façon exponentielle<ref name=":3" />. 

On obtient alors pour une analyse de thermoluminescence sous ce modèle les courbes de luminescence dont l’ascensions est beaucoup plus lente que leurs descentes<ref name=":3" />. Aussi, ceci implique que plus la profondeur du piège augmente, plus le pic sera déplacé vers des températures hautes puisque la charge piégée sera plus liée nécessitant plus d’énergie (température) pour briser le lien<ref name=":3" />. On obtient également une proportionnalité quasi linéaire entre la température au maximum de l’intensité (T<sub>m</sub>) et l’énergie E<ref name=":3" />. Dans ce genre de courbe, plus s augmente pour des valeurs de E et β constantes, plus les pics se déplace vers les températures basses étant donné que s et E auront des effets contraires sur la température à l’intensité maximale. Lorsque E et S sont constants, β diminue et T<sub>m</sub> augmente<ref name=":3" />.

Dans le modèle Garlick et Gibson (GG), une fois l’électron dans la bande de conduction, deux possibilités peuvent survenir, à l’opposé du modèle RW. Il peut : produire de la luminescence en se recombinant avec un CR ou être recapté par un piège vacant<ref name=":3" />. Cette dernière partie est ce qui le différencie du RW. On peut calculer la probabilité d’un électron excité de faire ces deux processus en définissant la probabilité de recombinaison par A<sub>h</sub>n et la probabilité de retrappage par A<sub>n</sub>(N-n)<ref name=":3" />. Dans ce cas, N correspond au nombre total de piège et n au nombre de CR vacant et on trouve alors que la fraction de recombinaison devient<ref name=":3" /> :

<math display="block">F=\frac{A_hn}{A_hn+A_n(N-n)}</math>

Il est important de mentionné que A<sub>h</sub> = A<sub>n</sub> puisque ce modèle ne préfère pas la recombinaison au retrappage<ref name=":3" />. On a alors que :

<math display="block">F=\frac{n}{N}</math>

Cette modification par rapport au modèle de RW implique alors que l’équation de l’intensité thermoluminescente devient<ref name=":3" /> :

<math display="block">I(T)=\frac{n^2}{N}s\exp\biggl(-\frac{E}{kT}\biggr)</math>

En intégrant cette équation et en sachant que dt=dT/β, il est possible d’obtenir la valeur de n pour chaque température, permettant alors de trouver, en multipliant n par la probabilité on obtient l’équation décrivant la courbe de thermoluminescence<ref name=":3" /> :

<math display="block">I(T)=n_0^2\frac{s}{N}\exp\Biggl(1+\left ( \frac{sn_0}{\beta N} \right )\int\limits_{T_0}^{T} \exp\biggl(-\frac{E}{kT}\biggr)dT'\Biggr)^{-2}</math>

Dans cette équation n doit être significativement plus petit que N. Au contraire du modèle RW, les pics en GG augmente rapidement et descendent lentement<ref name=":3" />. Aussi, lorsque le ratio de n<sub>0</sub> et N diminue, les pics de luminescence du modèle GG se déplace vers de plus grandes températures<ref name=":3" />.

== Matériel et montage ==
[[Fichier:Schéma d’un appareil capable de mesurer la thermoluminescence.png|centré|vignette|642x642px|'''Figure 2.''' Schéma d'un appareil capable de mesurer la thermoluminescence<ref name=":5" />.]]

En fonction des besoins expérimentaux, différents appareils peuvent être utilisés pour établir une courbe de thermoluminescence. Ils sont constitués des mêmes éléments principaux. Un appareil capable de mesurer la thermoluminescence est généralement composé d’une chambre à échantillon, d’un four thermostaté, d’un régulateur de température, d’un photomultiplicateur et d’un système de traitement des données (voir fig. 2)<ref name=":1">Ramachandran, V.S., Beaudoin, J.J. (2001). Handbook of Analytical Techniques in Concrete Science and Technology. New York : William Andrew Publishing. pages:1003</ref>.

La lumière émise par l’échantillon lorsqu’il est chauffé est mesurée et détectée par un photomultiplicateur et sa température est mesurée à l’aide d’un [[thermocouple]]. Ces deux variables sont enregistrées simultanément en fonction du temps, ce qui permet d’obtenir une courbe de thermoluminescence<ref name=":1" />. Pour un tel appareil, la plage de température s’étend de la température ambiante à {{tmp|500|°C}}<ref name=":1" />. Une dizaine de milligrammes d’échantillon est suffisante pour être en mesure de procéder aux tests<ref name=":1" />.

Le système de chauffage joue un rôle essentiel dans l’obtention de courbes de thermoluminescence comme il contrôle le taux de chauffage de l’échantillon. Ce dernier doit être linéaire pour être en mesure d’obtenir des résultats cohérents et reproductibles<ref name=":2">Brovko, L. Yu., Chandra, B.P., Lawrence A. Crum. et coll. (1998) Luminescence of solids. New York : D.R. Vij.</ref>. Les systèmes de chauffage principaux sont le chauffage par résistance électrique, le chauffage à l’aide d’un gaz et le chauffage optique<ref name=":2" />. Le chauffage par résistance électrique est une méthode simple et largement utilisée. Selon cette méthode, une plaquette de métal peut être chauffée indirectement par un régulateur de température ou par le passage d’un courant de haute tension au travers d’un fil de platine, de nichrome ou de graphite<ref name=":2" />. Le chauffage au gaz peut s’accomplir soit indirectement avec de l’[[azote]] gazeux chauffé, soit directement en injectant de l’air chaud ou de l’azote gazeux dans un embout pulvérisateur<ref name=":2" />. Il s’agit d’une méthode de chauffage efficace et rapide (jusqu’à {{tmp|350|°C}} en 4-8 s) qui permet de chauffer un échantillon sans que ce dernier soit en contact avec la source de chaleur<ref name=":2" />. Cela permet d’ailleurs d’augmenter le rapport  du signal sur bruit (S/N). Le chauffage optique est aussi une méthode de chauffage qui a l’avantage d’éviter le contact direct entre un échantillon et la source de chaleur<ref name=":2" />. Les rayons infrarouges, les micro-ondes et les lasers peuvent être utilisés à cet effet<ref name=":2" />.

Les photomultiplicateurs sont fréquemment utilisés pour détecter la thermoluminescence<ref name=":2" />. Certains de leurs paramètres comme leur réponse spectrale, leur sensibilité et leur domaine de linéarité doivent être optimisés pour obtenir une réponse linéaire. Il est aussi possible d’améliorer le rapport du signal sur bruit (S/N) et de diminuer le courant d’obscurité à la sortir du détecteur en le refroidissant<ref name=":2" />.

== Utilisation pratique : la datation par thermoluminescence ==

=== Principe ===
Lorsqu’il est question de datation d’un matériel archéologique, on s’intéresse à l'accumulation d'énergie dans les différents matériaux composant l'objet étudié depuis son existence. Cette énergie provient de la radioactivité de l'environnement ambiant. Un cristal comme le quartz, qui est présent dans plusieurs minéraux, est capable d'accumuler cette énergie avec ses failles cristallines<ref name=":4">Ritcher, D. (2006). Geoarcheology : An International Journal vol. 22 (6). p.672</ref>. Cette énergie consiste en l’accumulation d’électrons qui se retrouvent dans un état excité. Lorsque ces électrons demeurent assez longtemps dans cet état, ils deviennent métastables. Une émission d'une raie lumineuse peut alors être possible en provoquant une relaxation des électrons à un état fondamental<ref name=":4" />. Pour ce faire, l’échantillon est chauffé ou illuminé, puis en retournant à l’état fondamental, l’électron peut émettre un photon à une certaine [[longueur d'onde]] qui peut être caractéristique de l'âge du minéral. Lorsque la température de chauffage est assez élevée et est adéquate pour l’échantillon analysé, les électrons sont relaxés pour la période de luminescence<ref name=":4" />. L’âge géologique de plusieurs échantillons peut alors être estimé avec la thermoluminescence et une formule qui relie l'accumulation et la remise a zéro de l'énergie d'un minéral. Cette méthode a démontré une grande précision en archéologie, puisque maintenant l’âge peut être estimé jusqu’à des centaines de milliers d’années<ref name=":1" />. La formule utilisée pour approximer l’âge est la suivante<ref name=":4" /> : 

<math display="block">\hat{a}ge={pal\acute{e}odose \over dosage}={P_{(Gy)} \over \dot{D}_{(Gy\cdot\alpha^{-1})}}</math>

''P<sub>(Gy)</sub>'' représente la dose cumulative d'énergie en (gray) qui a été absorbée des rayons radioactifs naturels d’un minéral jusqu’à maintenant d'un kilogramme de masse depuis sa dernière cuisson<ref name=":1" />.

''D<sub>(Gy.a</sub><sup>-1</sup><sub>)</sub>'' correspond à une dose d'énergie venant de la radioactivité par {{unité|1|kilogramme}} de poids en (gray) d'échantillon absorbée par unité de temps<ref name=":1" />. 

Cette technique est aussi applicable à des terres de foyer, des fours, des laves, et en général à tout milieu contenant les cristaux sensibles et ayant été soumis à des températures importantes dans le passé.

==== Calcul de la paléodose ====
[[Fichier:Graphique représentant la courbe additive de thermoluminescence ainsi que la valeur de la paléodose pour le quartz.png|centré|vignette|542x542px|'''Figure 3.''' Graphique représentant la courbe additive de thermoluminescence ainsi que la valeur de la paléodose pour le quartz<ref name=":5">Ramachandran, V.S., Beaudoin, J.J. (2001). Handbook of Analytical Techniques in Concrete Science and Technology. New York : William Andrew Publishing.</ref>.]]

Le numérateur, soit la paléodose, se trouve à partir de la mesure du signal de la thermoluminescence qui est décrit plus haut. La méthode des ajouts dosés est utilisée comme méthode d'étalonnage. En premier lieu, l'échantillon est chauffé et le signal de luminescence est mesuré. Ensuite, la luminescence est mesurée pour l'échantillon avec différents ajouts connus de doses de radiation en (Gy)<ref name=":4" />. Un graphique peut alors être tracé avec le signal de thermoluminescence en fonction des différentes doses de rayonnement ajoutées (Figure 3). La figure 3 représente un exemple de datation d'un échantillon de quartz<ref name=":5" />. Celui-ci détient d'ailleurs un signal de thermoluminescence rouge<ref name=":1" />.

À partir de ce graphique, la méthode consiste à extrapoler la droite de croissance du signal de luminescence en fonction des rayonnements ajoutés artificiellement jusqu’à l’axe des x et la valeur correspondante en y est la dose de rayonnement qui correspond à la paléodose<ref name=":1" />

==== Calcul du dosage de l'énergie de radiation accumulée en 1 an ====
Le dénominateur dépend de deux variables : la dose interne et la dose externe de radiation.

Une dose interne de radioactivité repose sur le principe que toutes les roches contiennent des éléments qui sont radioactifs<ref name=":4" />. Les plus importants sont U, Th et K<ref name=":1" />. Il peut y avoir d’autres éléments, mais ceux-ci ne sont pas significatifs dans la détermination de la dose totale interne absorbée par le minéral annuellement. De plus, cette dose peut être considérée constante pour toutes les années de vie de l'objet puisque le matériel analysé est stable géologiquement<ref name=":4" /> . Le dénominateur peut alors être écrit selon les trois doses de radiations les plus probables venant des éléments plus haut qui font varier la dose interne de radiation soit (''D<sub>α</sub>'' , ''D<sub>β</sub>''  et ''D<sub>γ</sub>'' )<ref name=":4" /> :

<math display="block">\hat{a}ge={P_{(Gy)} \over \dot{D}_{(Gy\cdot\alpha^{-1})}}={P \over (\dot{D}_\alpha+\dot{D}_\beta+\dot{D}_\gamma)
+\dot{D}_{externe}}
</math>

La deuxième variable est la dose de radiation externe. Elle peut être expliquée par l’exemple de la datation du silex<ref name=":4" />.

De façon générale, les [[formation géologique|formations]] [[sédiment]]aires contiennent souvent des nucléides radioactifs. Ceux-ci donnent lieu à un débit de dose de radiation externe dans le matériau en plus des rayons cosmiques secondaires. Le rayonnement ionisant des nucléides est très faible comparé aux rayons cosmiques secondaires qui sont capables de pénétrer des roches et des sédiments jusqu’à plusieurs mètres<ref name=":4" />.

Les rayons alpha pénètrent les objets seulement de quelques micromètres et la gamme de rayonnements des rayons bêta est de {{unité|2|mm}}<ref name=":4" />. Pour les rayons gamma, la gamme de rayonnements de radiation est de {{unité|30|cm}}, donc l'équivalent d'une sphère de {{unité|60|cm}} de diamètre<ref name=":4" />. Pour cette raison, seuls les rayons gamma sont considérés parmi les radiations provenant des [[roche sédimentaire|roches sédimentaires]] environnantes<ref name=":4" />. Une modélisation peut alors être nécessaire, puisque souvent les échantillons sont extraits de leur milieu naturel. La mesure de leur dose externe ne peut pas être réalisée à l'emplacement exact d'extraction. Par contre, cette modélisation peut être sujette à l’erreur et peut engendrer des incertitudes non négligeables<ref name=":4" />.

Pour ce qui est des rayons cosmiques secondaires, ils dépendent de la profondeur d'enfouissement<ref name=":4" />.

Avec ces deux paramètres supplémentaires, l’équation pour la datation peut être réécrite de la façon suivante<ref name=":4" /> : 

<math display="block">\hat{a}ge={P_{(Gy)} \over \dot{D}_{(Gy\cdot\alpha^{-1})}}={P \over \dot{D}_{interne}+(\dot{D}_{cosmique}+\dot{D}_{\gamma-externe})
}
</math>

=== Limites de cette méthode ===
La mesure peut être faussée par tout événement inconnu qui aurait chauffé fortement l'échantillon, comme un incendie. Pour les fours de potier, on n'obtiendra que la datation de la dernière utilisation. D'autre part, l'exposition accidentelle de l'échantillon à une source radioactive artificielle brouille définitivement les calculs.

Les cristaux ont une limite naturelle de stockage de la radioactivité naturelle. Au-delà d'un certain seuil, ils ne réagissent plus. On estime à {{unité|700000|ans}} l'ancienneté maximale mesurable avec la méthode de la thermoluminescence. Cette limite est plus basse dans les régions où la radioactivité naturelle est importante.

=== Domaine d'utilisation et précision ===
La datation par thermoluminescence est principalement utilisée dans trois disciplines :
* l'[[archéologie]] : datation de poteries, d'éléments architecturaux en terre cuite, de sculptures en terre cuite, de fours, de bronze (noyau), de pierres brûlées des foyers, d'outils et d'éclats de [[silex]] chauffés intentionnellement ou accidentellement ;
* la [[paléoanthropologie]] : datation de silex ou de quartz chauffés ;
* la [[géologie]] : roches ignées ([[Roche volcanique|volcanites]]), [[calcite]] ([[stalagmite]]s), [[lœss]], [[dune]]s, cratères de [[météorite]].

Le champ d'application de la méthode est d'environ 100 ans à {{nb|800000 ans}}. Son imprécision est de l'ordre de 5 à 15 % compte tenu de la dose externe mesurée sur site ; elle peut aller jusqu'à 20 % sur les objets trouvés hors de leur contexte archéologique.

== Minéraux pouvant présenter une thermoluminescence ==
* [[Barytine|Barite]], [[calcite]], [[célestine]], [[cryolite]], [[danburite]], [[fluorite]], [[sphalérite]].

== Références ==
{{Références}}

== Bibliographie ==
* {{Ouvrage|langue=en|prénom1=M. J.|nom1=Aitken|titre=Thermoluminescence dating|lieu=London Orlando|éditeur=[[Academic Press]]|collection=Studies in archaeological science|année=1985|pages totales=359|isbn=978-0-12-046380-0|isbn2=978-0-120-46381-7|oclc=11399269}}
* Guibert P. et Roque C. (2000), « La datation par thermoluminescence », in ''Archéométrie - les sciences appliquées à l'archéologie'', Dossiers de l'Archéologie, {{numéro|253}}, {{p.|16-23}}

== Articles connexes ==
* [[Datation par luminescence stimulée optiquement]]

{{Palette|Datation radiométrique|Luminescence}}

{{Portail|Physique|Minéraux et roches|Préhistoire|Archéologie}}

[[Catégorie:Minéralogie]]
[[Catégorie:Luminescence]]
[[Catégorie:Datation]]