Rugosité et adhésion

Ruban adhésif.

Le rapport entre rugosité et adhésion détermine le caractère collant d'une surface.

L'adhésion est l'ensemble des phénomènes physico-chimiques qui se produisent lorsque l’on met en contact intime deux matériaux, et qui ont pour effet de créer une résistance mécanique à la séparation.

Or, en général, les surfaces solides sont rugueuses ; le contact de deux surfaces est limité au voisinage du sommet des aspérités. Et avec un faible contact réel, l'adhésion est faible. C'est pourquoi la plupart des objets sont non collants. Par exemple, notre pouce et notre index ne collent pas ensemble par simple contact.

À l'inverse, les colles et les adhésifs ainsi que les lézards geckos, chacun à leur manière, sont suffisamment déformables pour réaliser un contact intime et permettre une bonne adhésion, malgré leur rugosité.

Matériaux rigides : une surface réelle de contact limitée

Historique

Les premières mesures de rugosité sur un métal ont été effectuées par Greenwood et Williamson en 1944 à l'aide d'un appareil appelé « profilomètre ». Ils ont constaté que la surface pouvait être décrite comme une collection d'aspérités arrondies, de même rayon de courbure Modèle:Mvar (typiquement Modèle:Nb pour un métal), mais de hauteur (et de largeur) variable. La hauteur typique $\mathrm{\Sigma }$ est de l'ordre de Modèle:Nb pour un métal, et la largeur Modèle:Mvar de l'aspérité est de l'ordre de Modèle:Nb.

Surface réelle d'interaction pour des matériaux rigides

Autour de chaque point de contact, seule une toute petite région de l'une des surfaces est très proche de l'autre surface. Pour que l'attraction de van der Waals fasse effet, il faut que la distance entre les deux surfaces reste de l'ordre d'une distance atomique (Å). Cela concerne une région minuscule autour de chaque contact (de rayon Modèle:Nb, voir plus bas). Au total, seule une infime fraction (0,01 %, voir plus bas) de la première surface est réellement en contact avec l'autre surface (ou à moins d'une distance atomique).

Estimation de la surface réelle d'interaction pour des matériaux rigides

Région d'interaction entre deux surfaces.

Plus précisément, l'énergie d'interaction de van der Waals par unité de surface varie comme l'inverse du carré de la distance entre les deux surfaces. Supposons qu'une aspérité de rayon Modèle:Mvar se situe à une distance $h_0$ d'une surface rigide (voir figure) et corresponde à une énergie d'interaction $A/h_0^2$, où Modèle:Mvar est la constante de Hamacker. Alors à proximité de l'aspérité, où la distance Modèle:Mvar entre les deux surfaces est légèrement supérieure, l'énergie d'interaction vaut $A/h^2$. L'énergie totale d'interaction entre l'aspérité et le plan s'obtient par intégration : $\underset{0}{\overset{\mathrm{\infty }}{\int }}\frac{A}{h^2(a)}2\pi a\mathrm{d}a$, où Modèle:Mvar est la distance au point où les surfaces sont au plus près (voir figure).

Or, la distance Modèle:Mvar entre les deux surfaces s'exprime comme $h\simeq h_0+a^2/(2R)$. Il s'ensuit que la majeure partie de l'intégrale correspond à une région où Modèle:Mvar est au maximum de l'ordre de $a_{\mathrm{r}\mathrm{i}\mathrm{g}\mathrm{i}\mathrm{d}\mathrm{e}}\simeq \sqrt{h_{0}R}$. Pour un contact à l'échelle atomique ($h_0\simeq$ Modèle:Nb) et pour les rayons de courbure typiques ($R\simeq$ Modèle:Nb), cela correspond à une région de rayon $a_{\mathrm{r}\mathrm{i}\mathrm{g}\mathrm{i}\mathrm{d}\mathrm{e}}\simeq$ Modèle:Nb.

Ainsi, l'essentiel de l'interaction de van der Waals est supportée par une surface de l'ordre de $h_{0}R$ pour chaque aspérité. En moyenne, puisque les aspérités sont distantes de Modèle:Mvar, la fraction utile de la surface est de l'ordre de :

$\varphi \simeq \frac{a_{\mathrm{r}\mathrm{i}\mathrm{g}\mathrm{i}\mathrm{d}\mathrm{e}}^2}{D^2}\simeq \frac{(10^{-7}{)}^2}{(10^{-5}{)}^2}\simeq$ 0,01 %.

Déformabilité et surface réelle de contact

Dans le cas où le solide rugueux est en contact avec un adhésif, ce dernier est constitué d'un matériau élastique. Sous l'effet des forces interfaciales, il se déforme localement et accroît la surface réelle de contact.

Histoire

En 1971, Johnson, Kendall et Roberts ont calculé le comportement d'adhésion directe entre une sphère et un plan élastiques. Or, les aspérités d'une surface rugueuse, même si elles ne constituent pas des sphères entières, peuvent être considérées comme des portions de sphère. C'est ce qui a suggéré à Fuller et Tabor, en 1975, de combiner le résultat de Greenwood et Williamson et celui de Johnson, Kendall et Roberts. Ils ont ainsi obtenu les conditions dans lesquelles le contact entre une surface rugueuse rigide et un plan déformable est intime.

Critère de qualité du contact

Le critère obtenu par Fuller et Tabor met en regard la rigidité du matériau, l'énergie gagnée lorsque les surfaces entrent en contact (énergie de Dupré) ainsi que les dimensions des aspérités. Il est résumé par un coefficient Modèle:Mvar de qualité du contact, calculé plus bas.

Ce coefficient est petit ($Q\ll 1$, faible qualité du contact) lorsque le matériau est rigide ou que l'énergie de Dupré est faible, ou encore lorsque les aspérités sont hautes ou peu étendues. Dans ce cas, la surface de contact est réduite à un disque de faible diamètre au sommet de chaque aspérité.

À l'inverse, lorsque ce coefficient est grand ($Q\gg 1$), le diamètre du contact de chaque aspérité, si on le calculait de la même manière, serait supérieur à la largeur Modèle:Mvar de l'aspérité. Ainsi, en réalité, chaque aspérité est en contact total avec le matériau en vis-à-vis. Pour certaines géométries de rugosité, il est même possible que le contact soit continu d'une aspérité à ses voisines et cela peut même donner lieu au piégeage d'un peu d'air dans les creux entre aspérités au moment de la mise en contact.

En fonction des paramètres (élasticité, énergie de Dupré, dimensions), on a un régime de faible contact dans lequel la surface de contact peut varier, et un régime de contact complet dans lequel la surface réelle de contact est comparable à la surface nominale de contact (celle que l'on constate à l'échelle macroscopique).

Taille du contact de chaque aspérité

Chaque aspérité en contact avec le matériau déformable est comme une portion de sphère. À la mise en contact, en l'absence de force, le résultat JKR indique que le contact s'étend spontanément à une région de rayon :

$a_{\mathrm{s}\mathrm{p}\mathrm{o}\mathrm{n}\mathrm{t}}\simeq {\left(\frac{R^{2}W}{E^{\star }}\right)}^{1/3}$,

où $E^{\star }=E/(1-{\nu }^2)$ est le module du matériau élastique (module de Young Modèle:Mvar, renormalisé par son coefficient de Poisson $\nu$), où Modèle:Mvar est l'énergie de Dupré, et où Modèle:Mvar est le rayon de courbure des aspérités. Cette dimension du contact peut s'exprimer en fonction de quantités plus directement accessibles par des mesures de profilométrie, à savoir la hauteur typique $\mathrm{\Sigma }$ et la largeur typique $D\simeq \sqrt{\mathrm{\Sigma }R}$ des aspérités :

$a_{\mathrm{s}\mathrm{p}\mathrm{o}\mathrm{n}\mathrm{t}}\simeq {\left(\frac{D^{4}W}{{\mathrm{\Sigma }}^2{E}^{\star }}\right)}^{1/3}$.

La fraction de la surface qui entre en contact spontanément dès la mise en contact s'écrit

$\varphi \simeq \frac{a_{\mathrm{s}\mathrm{p}\mathrm{o}\mathrm{n}\mathrm{t}}^2}{D^2}\simeq {\left(\frac{DW}{{\mathrm{\Sigma }}^2{E}^{\star }}\right)}^{2/3}$.

Pour une énergie de Dupré de Modèle:Nb, un module d'élasticité de Modèle:Nb et une amplitude $\mathrm{\Sigma }$ de rugosité de l'ordre de Modèle:Nb, le rayon de contact $a_{\mathrm{s}\mathrm{p}\mathrm{o}\mathrm{n}\mathrm{t}}$ est ainsi comparable à la largeur Modèle:Mvar des aspérités et la fraction de la surface réellement en contact est proche de 1.

Coefficient de qualité du contact

Une combinaison sans dimension de l'énergie de Dupré, du module d'élasticité et des paramètres géométriques des aspérités, par exemple

$Q=\frac{WD}{E^{\star }{\mathrm{\Sigma }}^2}$,

permet d'exprimer simplement le rayon spontané de chaque contact

$a_{\mathrm{s}\mathrm{p}\mathrm{o}\mathrm{n}\mathrm{t}}\simeq Q^{1/3}D$

ainsi que la fraction de la surface qui entre en contact spontanément dès la mise en contact :

$\varphi \simeq \frac{a_{\mathrm{s}\mathrm{p}\mathrm{o}\mathrm{n}\mathrm{t}}^2}{D^2}\simeq Q^{2/3}$.

Les expressions ci-dessus pour le rayon $a_{\mathrm{s}\mathrm{p}\mathrm{o}\mathrm{n}\mathrm{t}}$ de contact et pour la fraction de la surface en contact intime sont valables lorsque $Q\ll 1$, autrement dit lorsque la qualité du contact est mauvaise. À l'inverse, lorsque $Q\gg 1$, une fraction non négligeable de la surface est en contact intime :

$\varphi \simeq 1$

$a_{\mathrm{s}\mathrm{p}\mathrm{o}\mathrm{n}\mathrm{t}}\simeq D$.

La transition entre ces deux régimes ($Q\approx 1$) constitue une interprétation (Creton, Leibler, 1996) du critère de Dahlquist puisque pour des rugosités et une énergie de Dupré typiques (voir plus haut), elle correspond à un module d'élasticité de l'ordre de Modèle:Nb.

Influence de la surface réelle de contact sur l'adhésion

Pour un adhésif sensible à la pression (PSA), on peut imaginer, comme Zosel, que l'énergie d'adhésion est proportionnelle à l'aire réelle de contact. On obtient alors un régime où l'énergie d'adhésion dépend par exemple du module d'élasticité (avec une saturation lorsque le module est inférieur à une certaine valeur), ou de la pression exercée (avec une saturation lorsqu'elle est supérieure à une certaine valeur).

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