La partie avant de la distribution des pressions sur l'hémisphère du tube de Pitot est évidemment proche de celle sur la sphère isolée. Cependant, contrairement au cas de la sphère, l'écoulement n'est pas accéléré par l'anticipation d'un rétreint (comme celui que constitue l'hémisphère arrière de la sphère) : la dépression maximale est donc moins marquée.

Les mesures de Rouse et McNown n'ont pas été plus loin en aval que 0,8 diamètres. On peut cependant être sûr que plus en aval la courbe des Cp continue à s'approcher asymptotiquement de l'axe des Cp nuls...

La courbe bleue est tirée du texte de Rouse et McNown titré :"Cavitation and pressure distribution, Head forms at zero angle of yaw" [1] copie d'archive sur Wayback Machine.

Les distributions des pressions mesurées en tunnel hydraulique sur divers corps (dont ce corps hémisphéro-cylindrique) par Rouse et McNown en 1948 font toujours autorité de nos jours. L'intégration de cette distribution des pressions sur le corps hémisphéro-cylindrique a permis à S. F. Hoerner de lui calculer un très faible Cx de pression : 0,01. Cependant Koenig et Roshko écrivent dans "An experimental study of geometrical effects on the drag and flow field of two bluff bodies separated by a gap" [2] copie d'archive sur Wayback Machine : "Le Cx de pression [du corps hémisphéro-cylindrique] est cependant certainement plus faible que 0,01 et peut-être aussi bas que 0,004."

Pour la définition du ${\displaystyle C_{p}}$, voir Coefficient de pression.

La courbe bleue clair est tirée du texte de Rouse et McNown titré :"Cavitation and pressure distribution, Head forms at zero angle of yaw" [3] copie d'archive sur Wayback Machine.

Les distributions des pressions mesurées en tunnel hydraulique sur divers corps (dont ce corps hémisphéro-cylindrique) par Rouse et McNown en 1948 font toujours autorité de nos jours. L'intégration de cette distribution des pressions sur le corps hémisphéro-cylindrique a permis à S. F. Hoerner de lui calculer un très faible Cx de pression : 0,01. Cependant Koenig et Roshko écrivent dans "An experimental study of geometrical effects on the drag and flow field of two bluff bodies separated by a gap" [4] copie d'archive sur Wayback Machine : "Le Cx de pression [du corps hémisphéro-cylindrique] est cependant certainement plus faible que 0,01 et peut-être aussi bas que 0,004."

La partie avant de la distribution des pressions sur l'hémisphère du tube de Pitot est évidemment proche de celle sur la sphère isolée. Cependant, contrairement au cas de la sphère, l'écoulement n'est pas accéléré par l'anticipation d'un rétreint (comme celui que constitue l'hémisphère arrière de la sphère) : la dépression maximale est donc moins marquée.

Pour la définition du ${\displaystyle C_{p}}$, voir Coefficient de pression.

La courbe bleu dense (la plus près de l'axe des ${\displaystyle C_{p}}$ nuls) est due à Ower et Johansen ("The design of Pitot-Static Tubes", ARC R and M 981, 1925) ; elle concerne également un tube de Pitot hémisphéro-cylindrique mais se place un peu plus près de l'axe que les relevés de Rouse et McNown. On trouve cette courbe dans "Review of the Pitot tube" de R. G. Folsom, Universtité du Michigan, [5] mais elle est citée également dans le rapport AGARD-AR-245 de 1990.

Ces pourcentages indiquent l'erreur d'une mesure de la pression statique sur le cylindre à l'abscisse considérée. On remarque qu'à 3D de distance du point d'arrêt, l'erreur cette mesure est réduite à 1%. Prandtl lui-même recommandait de placer les prises de pression statique à 3D du point d'arrêt (il est vrai sur la foi de la distribution des pressions sur le demi-corps 3D de Rankine).