Coordonnées cylindriques

En coordonnées cylindriques, la position du point P est définie par les distances r et Z et par l'angle θ.

UnModèle:Note système de Modèle:Terme défini est un système de coordonnées curvilignes orthogonalesModèle:Sfn qui généralise à l'espace celui des coordonnées polaires du planModèle:Sfn $(r,\theta )$ en y ajoutant une troisième coordonnée, généralement notée Modèle:Mvar, qui mesure la hauteur d'un point par rapport au plan repéré par les coordonnées polaires (de la même manière que l'on étend le système de coordonnées cartésiennes de deux à trois dimensions).

Les coordonnées cylindriques servent à indiquer la position d'un point dans l'espace. Les coordonnées cylindriques ne servent pas pour les vecteurs. Lorsqu'on utilise les coordonnées cylindriques pour repérer les points, les vecteurs, eux, sont généralement repérés dans un repère vectoriel propre au point où ils s'appliquent : $({\overrightarrow{u}}_r,{\overrightarrow{u}}_{\theta },{\overrightarrow{u}}_z)$.

Conversion entre système cartésien et cylindrique

À partir des coordonnées cartésiennes $(x,y,z)$, on peut obtenir les coordonnées cylindriques $(r,\theta ,z)$ (généralement dénommées respectivement rayon ou module, azimut et cote) grâce aux formules suivantes :

$r=\sqrt{x^2+y^2}$

$\theta =\{\begin{array}{cc}\arctan (\frac{y}{x})& \text{si }x\ne 0,\\ \frac{\pi }{2}& \text{si }x=0\text{ et }y>0,\\ -\frac{\pi }{2}& \text{si }x=0\text{ et }y<0,\end{array}$

$z=z$

Les formules ci-dessus conviennent mais l'angle θ n'est pas défini de manière unique. En particulier tous les angles égaux modulo 2π sont équivalents. De plus, lorsque x=y=0, n'importe quel angle convient.

On peut également convertir les coordonnées cylindriques $(r,\theta ,z)$ en coordonnées cartésiennes $(x,y,z)$ grâce aux formules suivantes :

$\{\begin{array}{cc}x& =r\cos \theta \\ y& =r\sin \theta \\ z& =z\end{array}$

Propriétés différentielles

Différentielle

Différentielle de r (vecteur infinitésimal) :$$\mathrm{d}\overrightarrow{r}=\sum _{i=1}^n\mathrm{d}{u}_i\frac{\partial \overrightarrow{r}}{\partial u_i}=\mathrm{d}r\overrightarrow{u_r}+r\mathrm{d}\theta \overrightarrow{u_{\theta }}+\mathrm{d}z\overrightarrow{u_z}$$

Elément de volume

Le volume infinitésimal s'écrit :$${\text{d}}^{3}V=r\text{d}r\text{d}\theta \text{d}z$$

Élément de surface infinitésimal

Les éléments de surface infinitésimaux s'écrivent :$$\{\begin{array}{cc}& {\mathrm{d}}^2{S}_r=r\mathrm{d}\theta \mathrm{d}z\\ & {\mathrm{d}}^2{S}_{\theta }=\mathrm{d}r\mathrm{d}z\\ & {\mathrm{d}}^2{S}_z=r\mathrm{d}r\mathrm{d}\theta \\ \end{array}$$

Cinématique

Les coordonnées cylindriques sont notamment utilisées dans de nombreux problèmes de mécanique où l'on considère un objet dans un repère tournant. On peut alors avoir besoin des relations concernant la vitesse et l'accélération.

En un point $(r,\theta ,z)$ le vecteur unitaire radial et le vecteur unitaire orthoradial sont respectivement :

$\{\begin{array}{cc}\overrightarrow{u_r}& =\cos \theta \overrightarrow{u_x}+\sin \theta \overrightarrow{u_y}\\ \overrightarrow{u_{\theta }}& =-\sin \theta \overrightarrow{u_x}+\cos \theta \overrightarrow{u_y}\end{array}$

où $(\overrightarrow{u_x},\overrightarrow{u_y},\overrightarrow{u_z})$ est la base cartésienne (voir figure).

On notera $\dot{r}=\frac{\mathrm{d}r}{\mathrm{d}t}$, $\dot{\theta }=\frac{\mathrm{d}\theta }{\mathrm{d}t}$ et $\dot{z}=\frac{\mathrm{d}z}{\mathrm{d}t}$.

Alors :

$\{\begin{array}{cc}\frac{\mathrm{d}(\overrightarrow{u_r})}{\mathrm{d}t}& =\frac{\mathrm{d}(\overrightarrow{u_r})}{\mathrm{d}\theta }\frac{\mathrm{d}\theta }{\mathrm{d}t}=\dot{\theta }\overrightarrow{u_{\theta }}\\ \frac{\mathrm{d}(\overrightarrow{u_{\theta }})}{\mathrm{d}t}& =\frac{\mathrm{d}(\overrightarrow{u_{\theta }})}{\mathrm{d}\theta }\frac{\mathrm{d}\theta }{\mathrm{d}t}=-\dot{\theta }\overrightarrow{u_r}\\ \frac{\mathrm{d}(\overrightarrow{u_z})}{\mathrm{d}t}& =\overrightarrow{0}\end{array}$

On remarquera déjà que les quantités cinématiques, position, vitesse, accélération sont données par :

$\begin{array}{cc}\overrightarrow{OM}& =r\overrightarrow{u_r}+z\overrightarrow{u_z}\\ \dot{\overrightarrow{OM}}& =\overrightarrow{V_M}=\dot{r}\overrightarrow{u_r}+r\dot{\theta }\overrightarrow{u_{\theta }}+\dot{z}\overrightarrow{u_z}\\ \ddot{\overrightarrow{OM}}& =\overrightarrow{{\mathrm{\Gamma }}_M}=(\ddot{r}-r{\dot{\theta }}^2)\overrightarrow{u_r}+(r\ddot{\theta }+2\dot{r}\dot{\theta })\overrightarrow{u_{\theta }}+\ddot{z}\overrightarrow{u_z}=(\ddot{r}-r{\dot{\theta }}^2)\overrightarrow{u_r}+\frac{1}{r}\frac{d(r^2\dot{\theta })}{dt}\overrightarrow{u_{\theta }}+\ddot{z}\overrightarrow{u_z}\end{array}$

Il est à noter que l'on peut retrouver ces résultats de la manière suivante :

$\begin{array}{cc}\dot{\overrightarrow{OM}}& =\frac{d\overrightarrow{OM}}{dt}=\frac{d(r\overrightarrow{u_r}+z\overrightarrow{u_z})}{dt}=\frac{d(r\overrightarrow{u_r})}{dt}+\frac{d(z\overrightarrow{u_z})}{dt}\\ & =\frac{dr}{dt}\overrightarrow{u_r}+r\frac{d(\overrightarrow{u_r})}{dt}+\frac{dz}{dt}\overrightarrow{u_z}+z\frac{d(\overrightarrow{u_z})}{dt}\\ \\ \ddot{\overrightarrow{OM}}& =\frac{d(\dot{\overrightarrow{OM}})}{dt}=\frac{d^2(\overrightarrow{OM})}{d{t}^2}=\frac{d(\dot{r}\overrightarrow{u_r}+r\dot{\theta }\overrightarrow{u_{\theta }}+\dot{z}\overrightarrow{u_z})}{dt}=\frac{d(\dot{r}\overrightarrow{u_r})}{dt}+\frac{d(r\dot{\theta }\overrightarrow{u_{\theta }})}{dt}+\frac{d(\dot{z}\overrightarrow{u_z})}{dt}\\ & =\ddot{r}\overrightarrow{u_r}+\dot{r}\frac{d(\overrightarrow{u_r})}{dt}+\dot{r}\dot{\theta }\overrightarrow{u_{\theta }}+r\ddot{\theta }\overrightarrow{u_{\theta }}+r\dot{\theta }\frac{d(\overrightarrow{u_{\theta }})}{dt}+\ddot{z}\overrightarrow{u_z}+\dot{z}\frac{d(\overrightarrow{u_z})}{dt}\\ \\ \end{array}$

etc.

Voir aussi

Bibliographie

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Articles connexes

• Coordonnées sphériques

Liens externes

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