Masse fluide en rotation

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Modèle:À recycler Soit un fluide incompressible, autogravitant, en rotation, de masse M, de masse volumique ρ. Le problème est de trouver sa forme.

Pour une rotation faible, la solution de Maclaurin (1742) est la bonne : un ellipsoïde de révolution aplati.

Mais Jacobi découvre en 1834 une nouvelle famille de solutions : un ellipsoïde à trois axes différents.

Dès lors, le problème devient l'objet de recherches mathématiques intenses (Meyer, Riemann, Poincaré, Cartan,...) jusqu'à nos jours.

Historiquement, Darwin-fils avait pensé que lors de la formation de la Terre, la "goutte" en rotation rapide avait pu se séparer donnant naissance à la Lune. Ce scénario est écarté aujourd'hui.

La solution de Maclaurin

Soit un ellipsoïde de révolution aplati, d'aplatissement f = (a-b)/a, d'excentricité e.

La rotation est caractérisée par le paramètre m = ω2a/(GM/a2). Comme le volume est donné, V = 4πa2b3, m est proportionnel à ω2/πGρ

La solution donnée par Maclaurin est :

ω2/2πGρ=Arcsin(e)(1e2)1/2(32e2)e3+33/e2.

A dire vrai, il vaut mieux considérer que le moment cinétique L = 2/5.Ma2ω est donné. Alors L =f(e) est monotone.

La solution de Jacobi

Jacobi montrera que si L augmente, l'ellipsoïde de révolution est instable ; il faut lui substituer un ellipsoïde triaxial (a>b>c) , avec c/a = 0.58 , et b/a = 1 au point de bifurcation  : la symétrie de révolution est brisée.

La valeur de e = (a2c2)/a correspondante est : 0. 812 670 ...

Pour des valeurs plus importantes de L , b diminue , ainsi que c , pour atteindre les valeurs b/a = 0.43 et c/a = 0.34 .

Au-delà, la solution bifurque à nouveau : solutions "piriformes" de Poincaré , etc.

Voir aussi

Bibliographie

Articles connexes

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