Quadrupôle électrostatique

Quadrupôle électrique.

En électrostatique, un quadrupôle est une distribution de charges telle que les barycentres des charges positives et des charges négatives soient confondus.

Analyse du quadrupôle

Soit une distribution $(𝒟)$ de charges $q_i$ aux points $P_i$. Cette distribution $(𝒟)$ à support compact crée à une grande distance des charges (pour $r\gg a$, avec $a$ longueur caractéristique de la distribution) un potentiel $V_1(r)$.

On définit :

• $\overrightarrow{r_i}=\overrightarrow{O{P}_i}$
• $q=\sum _i{q}_i$ la somme des charges
• $\overrightarrow{p}(O)=\sum _i{q}_i\overrightarrow{r_i}$, indépendant de $O$ si $q=0$, nul si $O$ est choisi barycentre des charges
• $J_O=\sum _i{q}_i{r}_i^2$, le moment d'inertie par rapport à $O$
• $\hat{J}(\overrightarrow{X})=\sum _i{q}_i\overrightarrow{r_i}\wedge (\overrightarrow{X}\wedge \overrightarrow{r_i})$, l'opérateur linéaire d'inertie par rapport à $O$
• $\hat{Q}=2J_{o}X-3\hat{J}X$, l'opérateur linéaire quadrupolaire en $O$

On peut vérifier que $\hat{Q}$ est de trace nulle : $\text{Tr}\hat{Q}=0$.

Dans le cas d'une distribution continue de charge, l'expression de la composante $Q_{ij}$ du tenseur quadrupolaire est

$Q_{ij}=\int \rho (3r_i{r}_j-\Vert r{\Vert }^2{\delta }_{ij}){\text{d}}^3\overrightarrow{r}$, où ${\delta }_{ij}$ est le symbole de Kronecker.

Développement quadrupolaire

Théorème :

$V_1(\overrightarrow{r})=\frac{1}{4\pi {ϵ}_0}(\frac{q}{r}+\frac{\overrightarrow{p}\cdot \overrightarrow{u}}{r^2}+\frac{\overrightarrow{u}\cdot \left(\hat{Q}\overrightarrow{u}\right)}{2r^3})+o\left(\frac{1}{r^3}\right)$, avec $\overrightarrow{u}=\frac{\overrightarrow{r}}{r}$

En gravimétrie, ce théorème s'appelle formule de MacCullagh.

Cas particulier : axe de symétrie

Lorsque $(𝒟)$ possède une symétrie de révolution, les expressions du moment quadrupolaire se simplifient et $\hat{Q}$ est diagonale.

Si on suppose la symétrie autour de l'axe $(Oz)$, alors la matrice des moments est $Q_{x,x}=Q_{y,y}=-Q_o/2$ et $Q_{z,z}=Q_o$.

Si $q$ n'est pas nul, on choisit $O$ en $G$, et alors :

$V_1(\overrightarrow{r})=\frac{1}{4\pi {ϵ}_0}(\frac{q}{r}+\frac{Q_o}{2r^3}\cdot P_2(\cos \theta ))+o\left(\frac{1}{r^3}\right)$, avec $P_2(x)=\frac{3x^2-1}{2}$ (Modèle:3e polynôme de Legendre).

Ce théorème vaut en gravimétrie pour la Terre supposée de révolution. Dans ce cas, $Q_o=2(A-C)<0$ ; l'usage est de poser $J_2=\frac{C-A}{M{a}^2}=1,08263\times 10^{-3}$.

Le potentiel terrestre est ainsi $V(M)=-\frac{GM}{r}+\frac{GMa{J}_2{P}_2(\cos \theta )}{r^3}$.

Ce développement peut être poussé plus loin (développement en harmoniques sphériques; termes en $J_4$ (octupolaire), $J_6$, etc.).

Articles connexes

• Électrostatique
• Dipôle électrostatique
• Gravimétrie
• Quadrupôle magnétique