Fonction de partition de Kostant

En théorie des représentations, un domaine des mathématiques, la fonction de partition de Kostant, introduite par Bertram KostantModèle:SfnModèle:,Modèle:Sfn, d'un système de racines $\mathrm{\Delta }$, est le nombre de façons dont on peut représenter un vecteur (poids) comme combinaison linéaire à coefficients naturels des racines positives ${\mathrm{\Delta }}^{+}\subset \mathrm{\Delta }$. Kostant l'a utilisée pour réécrire la formule des caractères de Weyl comme une formule, appelée formule de multiplicité de Kostant, donnant la multiplicité d'un poids d'une représentation irréductible d'une algèbre de Lie semi-simple. On dispose d'une autre formule, plus efficace en termes de calcul dans certains cas, appelée formule de Freudenthal.

La fonction de partition de Kostant peut également être définie pour les algèbres de Kac-Moody et a des propriétés similaires.

Un exemple

La fonction de partition de Kostant pour le système racine A₂

Considérons le système de racines de type A₂, dont on note ${\alpha }_1$, ${\alpha }_2$ et ${\alpha }_3={\alpha }_1+{\alpha }_2$ les racines positives. Si un élément $\mu$ peut être exprimé comme une combinaison linéaire à coefficients entiers naturels de ${\alpha }_1$, ${\alpha }_2$, et ${\alpha }_3$, alors, vu que ${\alpha }_3={\alpha }_1+{\alpha }_2$, il peut également être exprimé comme une combinaison linéaire entière positive de ${\alpha }_1$ et ${\alpha }_2$ :

$\mu =n_1{\alpha }_1+n_2{\alpha }_2$

avec $n_1$ et $n_2$ étant des entiers naturels. Cette expression donne une façon d'écrire $\mu$ comme une combinaison entière à coefficients entiers naturels de racines positives ; d'autres expressions peuvent être obtenues en remplaçant ${\alpha }_1+{\alpha }_2$ par ${\alpha }_3$ un certain nombre de fois. On peut faire cette substitution $k$ fois, où $0\le k\le \mathrm{m}\mathrm{i}\mathrm{n}(n_1,n_2)$. Ainsi, en notant $p$ la fonction de partition de Kostant, on obtient la formule

$p(n_1{\alpha }_1+n_2{\alpha }_2)=1+\mathrm{m}\mathrm{i}\mathrm{n}(n_1,n_2)$ .

Ce résultat est représenté graphiquement sur l'image ci-contre. Bien sûr, si un élément $\mu$ n'est pas de la forme $\mu =n_1{\alpha }_1+n_2{\alpha }_2$, alors $p(\mu )=0$.

Lien avec la formule des caractères de Weyl

Inversion du dénominateur de Weyl

Pour chaque racine $\alpha$ et chaque $H\in 𝔥$, on peut appliquer formellement la formule de la somme d'une série géométrique pour obtenir

$\frac{1}{1-e^{-\alpha (H)}}=1+e^{-\alpha (H)}+e^{-2\alpha (H)}+\cdots$

où l'on ne se soucie pas de la convergence, c'est-à-dire que l'égalité est comprise au niveau des séries de puissances formelles. En utilisant la formule du dénominateur de Weyl

$\sum _{w\in W}(-1{)}^{\ell (w)}{e}^{w\cdot \rho (H)}=e^{\rho (H)}\prod _{\alpha >0}(1-e^{-\alpha (H)}),$

on obtient une expression formelle de l'inverse du dénominateur de WeylModèle:Sfn :

$\begin{array}{cc}\frac{1}{\sum _{w\in W}(-1{)}^{\ell (w)}{e}^{w\cdot \rho (H)}}& =e^{-\rho (H)}\prod _{\alpha >0}(1+e^{-\alpha (H)}+e^{-2\alpha (H)}+e^{-3\alpha (H)}+\cdots )\\ & =e^{-\rho (H)}\sum _{\mu }p(\mu )e^{-\mu (H)}.\end{array}$

Ici, la première égalité consiste à prendre le produit sur toutes les racines positives de la formule de la série géométrique et la seconde égalité consiste à compter toutes les façons dont une exponentielle donnée $e^{\mu (H)}$ peut apparaître dans le produit.

Réécriture de la formule des caractères

Cet argument montre que l'on peut réécrire la formule des caractères de Weyl pour la représentation irréductible de plus haut poids $\lambda$

$\mathrm{ch}(V)=\frac{\sum _{w\in W}(-1{)}^{\ell (w)}{e}^{w\cdot (\lambda +\rho )(H)}}{\sum _{w\in W}(-1{)}^{\ell (w)}{e}^{w\cdot \rho (H)}}$

et la transformer de quotient en produit :

$\mathrm{ch}(V)=(\sum _{w\in W}(-1{)}^{\ell (w)}{e}^{w\cdot (\lambda +\rho )(H)})(e^{-\rho (H)}\sum _{\mu }p(\mu )e^{-\mu (H)}).$

La formule de multiplicité

En utilisant la réécriture précédente de la formule des caractères, il est relativement facile d'écrire le caractère comme une somme d'exponentielles. Les coefficients de ces exponentielles sont les multiplicités des poids correspondants. On obtient ainsi une formule pour la multiplicité d'un poids donné $\mu$ dans la représentation irréductible de plus haut poids $\lambda$Modèle:Sfn :

$\mathrm{m}\mathrm{u}\mathrm{l}\mathrm{t}(\mu )=\sum _{w\in W}(-1{)}^{\ell (w)}p(w\cdot (\lambda +\rho )-(\mu +\rho ))$.

Ce résultat est la formule de multiplicité de Kostant.

Le terme dominant dans cette formule est le terme correspondant à $w=1$ ; la contribution de ce terme est $p(\lambda -\mu )$, qui est juste la multiplicité de $\mu$ dans le module de Verma de plus haut poids $\lambda$ . Si $\lambda$ est suffisamment loin des murs à l'intérieur de la chambre fondamentale de Weyl et si $\mu$ est suffisamment proche de $\lambda$, il peut arriver que tous les autres termes de la formule soient nuls. Plus précisément, à moins que $w\cdot (\lambda +\rho )$ ne soit plus grand que $\mu +\rho$, la valeur de la fonction de partition de Kostant en $w\cdot (\lambda +\rho )-(\mu +\rho )$ est nulle. Ainsi, bien que la somme porte initialement sur tout le groupe de Weyl, dans la plupart des cas, le nombre de termes non nuls est inférieur à l'ordre du groupe de Weyl.

Notes et références

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