Fonction thêta

Fonction theta de Jacobi ${\theta }_1$ avec $u=\mathrm{i}\pi z$ et $q={\mathrm{e}}^{\mathrm{i}\pi \tau }=0,1{\mathrm{e}}^{0,1\mathrm{i}\pi }.$ Par convention (mathematica) :${\theta }_1(u;q)=2q^{1/4}\sum _{n=0}^{\mathrm{\infty }}(-1{)}^n{q}^{n(n+1)}\sin (2n+1)u$ soit encore: ${\theta }_1(u;q)=\sum _{n=-\mathrm{\infty }}^{n=\mathrm{\infty }}(-1{)}^n{q}^{(n+1/2{)}^2}{\mathrm{e}}^{(2n+1)\mathrm{i}u}$ par changement de variable.

En mathématiques, on appelle fonctions thêta certaines fonctions spéciales d'une ou de plusieurs variables complexes. Elles apparaissent dans plusieurs domaines, comme l'étude des variétés abéliennes, des espaces de modules, et les formes quadratiques. Elles ont aussi des applications à la théorie des solitons. Leurs généralisations en algèbre extérieure apparaissent dans la théorie quantique des champs, plus précisément dans la théorie des cordes et des D-branes.

Les fonctions thêta les plus courantes sont celles qui apparaissent en théorie des fonctions elliptiques. Elles vérifient par rapport à l'une de leurs variables (traditionnellement Modèle:Mvar) certaines relations fonctionnelles qui traduisent les formules d'addition des périodes des fonctions elliptiques associées (quelquefois appelée quasi-périodicité, à ne pas confondre avec la notion homonyme en dynamique).

Fonction thêta de Jacobi

La fonction thêta de Jacobi est une fonction de deux variables complexes. C'est la somme totale de la série

$\vartheta (z;\tau )=\sum _{n=-\mathrm{\infty }}^{\mathrm{\infty }}\exp (\pi \mathrm{i}{n}^2\tau +2\pi \mathrm{i}nz),$

qui n'est définie que lorsque Modèle:Mvar décrit le plan complexe et Modèle:Mvar le demi-plan de Poincaré des complexes de partie imaginaire strictement positive.

Cette fonction est périodique en la variable Modèle:Mvar, de période 1. Autrement dit elle satisfait l'équation fonctionnelle suivante :

$\vartheta (z+1;\tau )=\vartheta (z;\tau ).$

Cela se vérifie directement, car à Modèle:Mvar fixé, la série définissant la fonction thêta a la forme d'une série de Fourier.

La fonction se comporte aussi très régulièrement en respectant l'addition par Modèle:Mvar et satisfait l'équation fonctionnelle

$\vartheta (z+a+b\tau ;\tau )=\exp (-\pi \mathrm{i}{b}^2\tau -2\pi \mathrm{i}bz)\vartheta (z;\tau )$

où Modèle:Mvar et Modèle:Mvar sont des entiers.

Fonction Theta Modèle:Math pour différentes valeurs de Modèle:Math. Le point noir à droite représente les différentes valeurs prises par Modèle:Mvar.

Fonctions auxiliaires

Il est pratique de définir trois fonctions thêta auxiliaires, que nous pouvons écrire

${\vartheta }_{01}(z;\tau )=\vartheta (z+1/2;\tau ),$

${\vartheta }_{10}(z;\tau )=\exp (\pi \mathrm{i}\tau /4+\pi \mathrm{i}z)\vartheta (z+\tau /2;\tau ),$

${\vartheta }_{11}(z;\tau )=\exp (\pi \mathrm{i}\tau /4+\pi \mathrm{i}(z+1/2))\vartheta (z+(\tau +1)/2;\tau ).$

Cette notation suit celle de Riemann et de Mumford ; la formulation originelle de Jacobi était en termes du nome Modèle:Math plutôt que Modèle:Mvar, et thêta appelé Modèle:Math, Modèle:Math nommé Modèle:Math, Modèle:Math nommé Modèle:Math et Modèle:Math appelé Modèle:Math.

Si nous fixons Modèle:Math dans les fonctions thêta précédentes, nous obtenons quatre fonctions de Modèle:Mvar seulement, définies sur le demi-plan de Poincaré (quelquefois appelées constantes thêta). Celles-ci peuvent être utilisées pour définir différentes formes modulaires, et pour paramétrer certaines courbes.

Identités de Jacobi

Les identités de Jacobi décrivent comment les fonctions thêta transforment sous le groupe modulaire. Soit

$\alpha =(-\mathrm{i}\tau {)}^{1/2}\exp \left(\mathrm{i}\pi \tau z^2\right)$

Alors

${\vartheta }_1(z;-1/\tau )=-\mathrm{i}\alpha {\vartheta }_1(\tau z;\tau )$

${\vartheta }_2(z;-1/\tau )=\alpha {\vartheta }_4(\tau z;\tau )$

${\vartheta }_3(z;-1/\tau )=\alpha {\vartheta }_3(\tau z;\tau )$

${\vartheta }_4(z;-1/\tau )=\alpha {\vartheta }_2(\tau z;\tau )$

En particulier l'identité de Jacobi est définie par la formule suivante :

$\vartheta (0;\tau {)}^4={\vartheta }_{01}(0;\tau {)}^4+{\vartheta }_{10}(0;\tau {)}^4$

${\vartheta }_{00}(q{)}^4={\vartheta }_{01}(q{)}^4+{\vartheta }_{10}(q{)}^4$

Cette formule donne un paramétrage de la courbe de Fermat de degré quatre.

Sous Theta fonctions, les puissances quatrièmes des fonctions secondaires totalisent la quatrième puissance de la fonction principale. L’identité de Jacobi apparaît également comme une combinaison de trois relations quadratiques :

$2{\vartheta }_{00}(q^2{)}^2={\vartheta }_{00}(q{)}^2+{\vartheta }_{01}(q{)}^2$

$2{\vartheta }_{10}(q^2{)}^2={\vartheta }_{00}(q{)}^2-{\vartheta }_{01}(q{)}^2$

${\vartheta }_{10}(q{)}^2=2{\vartheta }_{10}(q^2){\vartheta }_{00}(q^2)$

La combinaison de ces trois formules donne la formule suivante :

${\vartheta }_{10}(q{)}^4={\vartheta }_{00}(q{)}^4-{\vartheta }_{01}(q{)}^4$

Représentations de produits

La fonction thêta de Jacobi peut être exprimée comme un produit, à travers le théorème du triple produit de Jacobi :

$\vartheta (z;\tau )=\prod _{m=1}^{\mathrm{\infty }}(1-\exp 2\mathrm{i}\pi \tau m)(1+\exp \mathrm{i}\pi [(2m-1)\tau +2z])(1+\exp \mathrm{i}\pi [(2m-1)\tau -2z])$

Les fonctions auxiliaires ont les expressions, avec Modèle:Math :

${\vartheta }_1(z;\tau )=2q^{1/4}\sin (\pi z)\prod _{n=1}^{\mathrm{\infty }}(1-q^{2n})(1-2q^{2n}\cos (2\pi z)+q^{4n})$

${\vartheta }_2(z;\tau )=2q^{1/4}\cos (\pi z)\prod _{n=1}^{\mathrm{\infty }}(1-q^{2n})(1+2q^{2n}\cos (2\pi z)+q^{4n})$

${\vartheta }_3(z;\tau )=\prod _{n=1}^{\mathrm{\infty }}(1-q^{2n})(1+2q^{2n-1}\cos (2\pi z)+q^{4n-2})$

${\vartheta }_4(z;\tau )=\prod _{n=1}^{\mathrm{\infty }}(1-q^{2n})(1-2q^{2n-1}\cos (2\pi z)+q^{4n-2})$

Représentations intégrales

Les fonctions thêta de Jacobi ont les représentations intégrales suivantes :

${\vartheta }_1(z;\tau )=-{\mathrm{e}}^{\mathrm{i}z+\mathrm{i}\pi \tau /4}\underset{\mathrm{i}-\mathrm{\infty }}{\overset{\mathrm{i}+\mathrm{\infty }}{\int }}\frac{{\mathrm{e}}^{\mathrm{i}\pi \tau u^2}\cos (2uz+\pi \tau u)}{\sin (\pi u)}\mathrm{d}u$

${\vartheta }_2(z;\tau )=-\mathrm{i}{\mathrm{e}}^{\mathrm{i}z+\mathrm{i}\pi \tau /4}\underset{\mathrm{i}-\mathrm{\infty }}{\overset{\mathrm{i}+\mathrm{\infty }}{\int }}\frac{{\mathrm{e}}^{\mathrm{i}\pi \tau u^2}\cos (2uz+\pi u+\pi \tau u)}{\sin (\pi u)}\mathrm{d}u$

${\vartheta }_3(z;\tau )=-\mathrm{i}\underset{\mathrm{i}-\mathrm{\infty }}{\overset{\mathrm{i}+\mathrm{\infty }}{\int }}\frac{{\mathrm{e}}^{\mathrm{i}\pi \tau u^2}\cos (2uz+\pi u)}{\sin (\pi u)}\mathrm{d}u$

${\vartheta }_4(z;\tau )=-\mathrm{i}\underset{\mathrm{i}-\mathrm{\infty }}{\overset{\mathrm{i}+\mathrm{\infty }}{\int }}\frac{{\mathrm{e}}^{\mathrm{i}\pi \tau u^2}\cos (2uz)}{\sin (\pi u)}\mathrm{d}u.$

Identité de base

Les fonctions dites "Theta-Nullwert" ont la représentation somme suivante et la représentation produit suivante :

${\vartheta }_{00}(x)=\sum _{k=-\mathrm{\infty }}^{\mathrm{\infty }}{x}^{k^2}=\prod _{n=1}^{\mathrm{\infty }}(1-x^{2n})(1+x^{2n-1}{)}^2$

${\vartheta }_{01}(x)=\sum _{k=-\mathrm{\infty }}^{\mathrm{\infty }}(-1{)}^k{x}^{k^2}=\prod _{n=1}^{\mathrm{\infty }}(1-x^{2n})(1-x^{2n-1}{)}^2$

${\vartheta }_{10}(x)=x^{1/4}\sum _{k=-\mathrm{\infty }}^{\mathrm{\infty }}{x}^{k(k+1)}=2x^{1/4}\prod _{n=1}^{\mathrm{\infty }}(1-x^{2n})(1+x^{2n}{)}^2$

La fonction thêta satisfait la relation de base suivante avec le Fonction q, qui est exactement appelée dans le monde de langue anglaise comme Elliptique Nome q:

${\vartheta }_{00}[q(k)]=\sqrt{2{\pi }^{-1}K(k)}$

${\vartheta }_{01}[q(k)]=\sqrt[4]{1-k^2}\sqrt{2{\pi }^{-1}K(k)}$

${\vartheta }_{10}[q(k)]=\sqrt{|k|}\sqrt{2{\pi }^{-1}K(k)}$

$q(k)=\exp [-\pi K(\sqrt{1-k^2})/K(k)]$

Les deux formules suivantes définissent l'intégrale elliptique complète du premier type et s'accordent l'une avec l'autre.

$K(\epsilon )=\underset{0}{\overset{1}{\int }}\frac{1}{\sqrt{(1-x^2)(1-{\epsilon }^2{x}^2)}}\mathrm{d}x$

$K(\epsilon )=\underset{0}{\overset{\pi /2}{\int }}\frac{1}{\sqrt{1-{\epsilon }^2\sin (\phi {)}^2}}\mathrm{d}\phi$

Relation avec la fonction zêta de Riemann

Notons qu'en utilisant la formule sommatoire de Poisson et que Modèle:Math est sa propre transformée de Fourier on obtient

$\vartheta (0;-1/\tau )=(-\mathrm{i}\tau {)}^{1/2}\vartheta (0;\tau ).$

Cette relation fut utilisée par Riemann pour démontrer l'équation fonctionnelle de la fonction zêta de Riemann, signifiant l'intégrale

$\mathrm{\Gamma }\left(\frac{s}{2}\right){\pi }^{-s/2}\zeta (s)=\frac{1}{2}\underset{0}{\overset{\mathrm{\infty }}{\int }}[\vartheta (0;\mathrm{i}t)-1]t^{s/2}\frac{\mathrm{d}t}{t}$

dont on peut montrer qu'elle est invariante par substitution de s par 1 – s. L'intégrale correspondante pour z différent de zéro est donnée dans l'article sur la fonction zêta de Hurwitz.

Relation avec la fonction elliptique de Weierstrass

La fonction thêta fut utilisée par Jacobi pour construire (dans une forme adaptée pour un calcul facile) ses fonctions elliptiques comme des quotients des quatre fonctions thêta précédentes, et il aurait pu l'utiliser pour construire aussi les fonctions elliptiques de Weierstrass, puisque

$\mathrm{\wp }(z;\tau )=-\frac{{\partial }^2(\log {\vartheta }_{11}(z;\tau ))}{\partial z^2}+c$

où la constante c est définie comme le développement de Laurent de $\mathrm{\wp }(z)$ à Modèle:Math ne possédant aucun terme constant.

Certaines relations avec les formes modulaires

Avec Modèle:Mvar la fonction êta de Dedekind, on a l'égalité

$\vartheta (0;\tau )=\frac{{\eta }^2\left(\frac{\tau +1}{2}\right)}{\eta (\tau +1)}$.

Comme solution de l'équation de la chaleur

La fonction thêta de Jacobi est l'unique solution de l'équation de la chaleur à une dimension avec des conditions aux limites périodiques au temps zéro. Ceci est plus facile à voir en prenant Modèle:Math réel, et en prenant Modèle:Math avec Modèle:Mvar réel et positif. Alors, nous pouvons écrire

$\vartheta (x,\mathrm{i}t)=1+2\sum _{n=1}^{\mathrm{\infty }}\exp (-\pi n^{2}t)\cos (2\pi nx)$

qui résout l'équation de la chaleur

$\frac{\partial }{\partial t}\vartheta (x,\mathrm{i}t)=\frac{1}{4\pi }\frac{{\partial }^2}{\partial x^2}\vartheta (x,\mathrm{i}t).$

Le fait que cette solution soit unique peut être vu en notant qu'à Modèle:Math, la fonction thêta devient le peigne de Dirac :

$\underset{t\to 0}{\lim }\vartheta (x,\mathrm{i}t)=\sum _{n=-\mathrm{\infty }}^{\mathrm{\infty }}\delta (x-n)$

où Modèle:Mvar est la fonction δ de Dirac. Ainsi, la solution générale peut être précisée en juxtaposant la condition aux limites (périodique) à Modèle:Math avec la fonction thêta.

Relation avec le groupe de Heisenberg

La fonction thêta de Jacobi peut être pensée comme le prolongement d'une représentation du groupe de Heisenberg en mécanique quantique, quelquefois appelée la Modèle:Lien. Ceci peut être vu en construisant le groupe explicitement. Soit Modèle:Math une fonction holomorphe, soit Modèle:Mvar et Modèle:Mvar des nombres réels, et fixons une valeur de Modèle:Mvar. Alors, définissons les opérateurs Modèle:Mvar et Modèle:Mvar tels que

$(S_{a}f)(z)=f(z+a)$

et

$(T_{b}f)(z)=\exp (\mathrm{i}\pi b^2\tau +2\pi \mathrm{i}bz)f(z+b\tau )$

Notons que

$S_{a_1}(S_{a_2}f)=(S_{a_1}\circ S_{a_2})f=S_{a_1+a_2}f$

et

$T_{b_1}(T_{b_2}f)=(T_{b_1}\circ T_{b_2})f=T_{b_1+b_2}f,$

mais S et T ne commutent pas :

$S_a\circ T_b=\exp (2\pi \mathrm{i}ab)T_b\circ S_a.$

Ainsi, nous voyons que S et T ensemble avec une phase unitaire forme un groupe de Lie nilpotent, le groupe de Heisenberg (réel continu), paramétrable par $H=U(1)\times ℝ\times ℝ$ où Modèle:Math est le groupe unitaire. Un élément de groupe général Modèle:Math alors agit sur une fonction holomorphe Modèle:Math comme

$U(\lambda ,a,b)f(z)=\lambda (S_a\circ T_{b}f)(z)=\lambda \exp (\mathrm{i}\pi b^2\tau +2\pi \mathrm{i}bz)f(z+a+b\tau )$

où Modèle:Math. Notons que Modèle:Math est à la fois le centre de H et le groupe dérivé [H, H].

Définissons le sous-groupe Modèle:Math comme

$\mathrm{\Gamma }=\{U(1,a,b)\in H:a,b\in \mathbb{Z}\}.$

Alors, nous voyons que la fonction thêta de Jacobi est une fonction entière de z qui est invariante sous Modèle:Math, et l'on peut montrer que la fonction thêta de Jacobi est une telle fonction unique.

La représentation thêta ci-dessus du groupe d'Heisenberg peut être reliée à la représentation canonique de Weyl du groupe d'Heisenberg comme suit. Fixons une valeur pour Modèle:Mvar et définissons une norme sur les fonctions entières du plan complexe comme

$\Vert f{\Vert }^2=\underset{ℂ}{\int }\exp \left(\frac{-2\pi y^2}{\mathrm{\Im }\tau }\right)|f(x+iy){|}^2\mathrm{d}x\mathrm{d}y$

Soit $𝒥$ l'ensemble des fonctions entières f de norme finie. Notons que $𝒥$ est un espace hilbertien, que $U(\lambda ,a,b)$ est unitaire sur $𝒥$, et que $𝒥$ est irréductible sous cette action. Alors $𝒥$ et L²(R) sont isomorphes comme Modèle:Lien, où H agit sur $L^2(ℝ)$ comme

$U(\lambda ,a,b)\psi (x)=\lambda \exp (2\pi \mathrm{i}bx)\psi (x+a)$

pour $x\in ℝ$ et $\psi \in L^2(ℝ)$.

Voir aussi le Modèle:Lien pour plus de développements sur ces idées.

Généralisations

Si F est une forme quadratique de n variables, alors la fonction thêta associée avec F est

${\theta }_F(z)=\sum _{m\in Z^n}\exp (2\pi \mathrm{i}zF(m))$

avec la somme s'étendant sur le réseau des entiers ℤModèle:Exp. Cette fonction thêta est une forme modulaire de poids n/2 (sur un sous-groupe défini de manière approprié) du groupe modulaire. Dans le développement de Fourier,

${\theta }_F(z)=\sum _{k=0}^{\mathrm{\infty }}{R}_F(k)\exp (2\pi \mathrm{i}kz),$

les nombres Modèle:Math sont appelés les nombres de représentation de la forme.

Fonction thêta de Riemann

Soit

${ℍ}_n=\{F\in M(n,ℂ)|F=F^T\text{et}\mathrm{\Im }F>0\}$

l'ensemble des matrices carrées symétriques dont la partie imaginaire est définie positive ; ${ℍ}_n$, appelé le Modèle:Lien, est l'analogue multi-dimensionnel du demi-plan de Poincaré. L'analogue n-dimensionnel du groupe modulaire est le groupe symplectique Sp(2n, Z) ; pour n = 1, Sp(2, Z) = SL(2, Z). L'analogue (n – 1)-dimensionnel des Modèle:Lien est $\ker \{\mathrm{S}\mathrm{p}(2n,\mathbb{Z})\to \mathrm{S}\mathrm{p}(2n,\mathbb{Z}/k\mathbb{Z})\}$.

Alors, étant donné $F\in {ℍ}_n$, la fonction thêta de Riemann est définie par

$\theta (F,z)=\sum _{m\in {\mathbb{Z}}^n}\exp \left(2\pi \mathrm{i}(\frac{1}{2}{m}^{T}Fm+m^{T}z)\right).$

Ici, $z\in {ℂ}^n$ est un vecteur complexe n-dimensionnel, et l'exposant T désigne la transposition. La fonction thêta de Jacobi est alors un cas particulier, avec n = 1 et $F=\tau \in ℍ$ où $ℍ$ est le demi-plan de Poincaré.

Valeurs de fonction

Valeurs lemnismatiques

Le tableau suivant donne les valeurs lemnistiques des fonctions Modèle:Math et Modèle:Math :

x	Modèle:Math	Modèle:Math
${\text{e}}^{-\pi }$	$\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{2}^{-1/4}=\sqrt{G}$	$\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}=2^{1/4}\sqrt{G}$
${\text{e}}^{-2\pi }$	$\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{2}^{-3/4}\sqrt{\sqrt{2}-1}$	$\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{2}^{-3/4}\sqrt{\sqrt{2}+1}$
${\text{e}}^{-3\pi }$	$\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{2}^{-3/2}{3}^{-3/8}\sqrt{\sqrt{3}-1}(\sqrt{3}+1-\sqrt[4]{12})$	$\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{2}^{-1/4}{3}^{-3/8}\sqrt{\sqrt{3}+1}$
${\text{e}}^{-4\pi }$	$\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{2}^{-5/4}(\sqrt[4]{2}-1)$	$\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{2}^{-5/4}(\sqrt[4]{2}+1)$
${\text{e}}^{-5\pi }$	$\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{2}^{-5/4}{5}^{-1/2}(\sqrt[4]{5}-1{)}^2{\mathrm{\Phi }}^{-1/2}$	$\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{5}^{-1/2}{\mathrm{\Phi }}^{3/2}$

Valeurs supplémentaires pour Modèle:Math :

${\vartheta }_{00}({\text{e}}^{-6\pi })=\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{2}^{-2}{3}^{-3/8}\sqrt{\cot (\frac{1}{24}\pi )}(\sqrt[4]{3}+1)(\sqrt{3}+1-\sqrt[4]{12})$

${\vartheta }_{00}({\text{e}}^{-7\pi })=\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{2}^{-5/8}{7}^{-7/16}\sqrt[4]{3+\sqrt{7}}\sqrt{5-\sqrt{7}+\sqrt[4]{28}}$

${\vartheta }_{00}({\text{e}}^{-8\pi })=\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{2}^{-2}(\sqrt{2+\sqrt{2}}+2^{7/8})$

${\vartheta }_{00}({\text{e}}^{-9\pi })=\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{3}^{-1}(\sqrt[3]{2\sqrt{3}+2}+1)$

${\vartheta }_{00}({\text{e}}^{-10\pi })=\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{5}^{-1/2}{\mathrm{\Phi }}^{3/2}\cos [\frac{1}{4}\arcsin ({\mathrm{\Phi }}^{-12}\left)\right]$

${\vartheta }_{00}({\text{e}}^{-11\pi })=\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{2}^{-5/4}11^{-5/8}\sqrt{\sqrt{11}+3}\{4+\sqrt{11}-3\sqrt{3}\tanh [\frac{1}{4}\mathrm{arcosh}(\frac{7}{4})+\frac{1}{2}\mathrm{artanh}(\frac{4}{9}\sqrt{3})-\frac{1}{6}\mathrm{artanh}(\frac{1}{27}\sqrt{3})\left]\right\}$

${\vartheta }_{00}({\text{e}}^{-12\pi })=\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{2}^{-2}{3}^{-3/8}\sqrt{\cot (\frac{1}{24}\pi )}(\sqrt[4]{3}+1)(\sqrt{3}+1-\sqrt[4]{12})\cos \{\frac{1}{2}\arcsin [\frac{1}{2}(2+\sqrt{3})(\sqrt{3}-\sqrt{2}{)}^2(\sqrt{2}-1{)}^2(\sqrt[4]{3}-1{)}^4]\}$

${\vartheta }_{00}({\text{e}}^{-13\pi })=\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}13^{-1/2}\sqrt{5\sqrt{13}+18}\{\frac{1}{6}(5\sqrt{39}-17\sqrt{3})\coth [\frac{1}{3}\mathrm{artanh}(\frac{6}{11}\sqrt{3})-\frac{1}{2}\mathrm{arcosh}\left(\frac{4}{13}\sqrt{13}\right)]-\frac{1}{2}(\sqrt{13}-3)\}$

${\vartheta }_{00}({\text{e}}^{-14\pi })=\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{2}^{-5/8}{7}^{-7/16}\sqrt[4]{3+\sqrt{7}}\sqrt{5-\sqrt{7}+\sqrt[4]{28}}\cos \{\frac{1}{4}\arcsin [(\frac{1}{4}\sqrt{14}+\frac{1}{4}\sqrt{2}-\frac{1}{2}\sqrt[4]{7}{)}^{12}]\}$

${\vartheta }_{00}({\text{e}}^{-15\pi })=\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{3}^{-1/2}{5}^{-1/2}{\mathrm{\Phi }}^{3/2}(\sqrt{2\sqrt{1+{\mathrm{\Phi }}^{-8}+{\mathrm{\Phi }}^{-16}}+2+{\mathrm{\Phi }}^{-8}}+\sqrt{1-{\mathrm{\Phi }}^{-8}}{)}^{1/2}$

${\vartheta }_{00}({\text{e}}^{-16\pi })=\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}[2^{-9/4}(\sqrt[4]{2}+1)+2^{-23/16}\sqrt[4]{\sqrt{2}+1}]$

${\vartheta }_{00}({\text{e}}^{-17\pi })=\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{2}^{-3/2}17^{-1/2}[(\sqrt[4]{17}+1)\sqrt{\sqrt{17}-1}+\sqrt[8]{272}\sqrt{\sqrt{17}+3}]$

${\vartheta }_{00}({\text{e}}^{-18\pi })=\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{3}^{-1}(\sqrt[3]{2\sqrt{3}+2}+1)\cos ⟨\frac{1}{4}\arcsin \left\{\right[2\sqrt{3}-3-\sqrt{6}(2-\sqrt{3}{)}^{5/6}+\sqrt{2}(2-\sqrt{3}{)}^{7/6}{]}^4\}⟩$

Et avec la lettre grecque $\mathrm{\Phi }=(\sqrt{5}+1)/2$ le nombre d'or est affiché. L'abréviation Modèle:Mvar représente la constante de Gauss, qui est le quotient de la constante de lemniscate divisé par le nombre de cercle Modèle:MathPi. Les valeurs qui viennent d'être présentées ont été étudiées par le mathématicien sud-coréen Jinhee Yi de l'Université nationale de Pusan (부산 대학교). Leurs résultats ont ensuite été publiés dans le Journal of Mathematical Analysis and Applications.

De plus, les valeurs suivantes s'appliquent :

${\vartheta }_{00}[\exp (-\frac{1}{2}\pi )]=\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{2}^{-1/4}\sqrt{\sqrt{2}+1}$

${\vartheta }_{00}[\exp (-\frac{1}{3}\pi )]=\sqrt[4]{\pi }{\mathrm{\Gamma }\left(\frac{3}{4}\right)}^{-1}{2}^{-1/4}{3}^{1/8}\sqrt{\sqrt{3}+1}$

Ces deux valeurs peuvent être déterminées directement à l'aide de la Formule sommatoire de Poisson :

${\vartheta }_{00}[\exp (-\pi /y)]=\sqrt{y}{\vartheta }_{00}[\exp (-\pi y)]$

Valeurs équianharmoniques

La fonction Modèle:Math a ces valeurs de fonction équianharmonique :

${\vartheta }_{00}[\exp (-\sqrt{3}\pi )]={\pi }^{-1/2}{2}^{-1/6}{3}^{-1/8}\beta (\frac{1}{3}{)}^{1/2}$

${\vartheta }_{00}[\exp (-2\sqrt{3}\pi )]={\pi }^{-1/2}{2}^{-1/6}{3}^{-1/8}\beta (\frac{1}{3}{)}^{1/2}\cos (\frac{1}{24}\pi )$

${\vartheta }_{00}[\exp (-3\sqrt{3}\pi )]={\pi }^{-1/2}{2}^{-1/6}{3}^{-7/8}\beta (\frac{1}{3}{)}^{1/2}(\sqrt[3]{2}+1)$

${\vartheta }_{00}[\exp (-4\sqrt{3}\pi )]={\pi }^{-1/2}{2}^{-7/6}{3}^{-1/8}\beta (\frac{1}{3}{)}^{1/2}[1+\sqrt{\cos (\frac{1}{12}\pi )}]$

${\vartheta }_{00}[\exp (-5\sqrt{3}\pi )]={\pi }^{-1/2}{2}^{-1/6}{3}^{-9/8}\beta (\frac{1}{3}{)}^{1/2}\sin (\frac{1}{5}\pi )(\frac{2}{5}\sqrt[3]{100}+\frac{2}{5}\sqrt[3]{10}+\frac{3}{5}\sqrt{5}+1)$

Certaines valeurs équianharmoniques de la fonction thêta ont été étudiées notamment par les mathématiciens Bruce Carl Berndt et Örs Rebák.

Valeurs thêta sur les factorielles des huitièmes

Valeurs de fonction de la forme Modèle:Math :

${\vartheta }_{01}[\exp (-\sqrt{2}\pi )]=2^{-1/4}{\pi }^{-1/2}\sqrt{\cos (\frac{1}{8}\pi )\beta (\frac{3}{8})}$

${\vartheta }_{01}[\exp (-3\sqrt{2}\pi )]=2^{-1/4}{3}^{-1/2}{\pi }^{-1/2}\sqrt{\cos (\frac{1}{8}\pi )\beta (\frac{3}{8})}\sqrt{\sqrt{3}+\sqrt{2}}$

${\vartheta }_{01}[\exp (-\frac{1}{3}\sqrt{2}\pi )]=2^{-1/4}{\pi }^{-1/2}\sqrt{\cos (\frac{1}{8}\pi )\beta (\frac{3}{8})}\sqrt{\sqrt{3}-\sqrt{2}}$

${\vartheta }_{01}[\exp (-5\sqrt{2}\pi )]=2^{-1/4}{5}^{-1/2}{\pi }^{-1/2}\sqrt{\cos (\frac{1}{8}\pi )\beta (\frac{3}{8})}\{\frac{4}{3}\sqrt{2}\cos (\frac{1}{10}\pi )\cosh [\frac{1}{3}\mathrm{artanh}(\frac{3}{8}\sqrt{6})]+\frac{1}{3}\tan (\frac{1}{5}\pi )\}$

${\vartheta }_{01}[\exp (-\frac{1}{5}\sqrt{2}\pi )]=2^{-1/4}{\pi }^{-1/2}\sqrt{\cos (\frac{1}{8}\pi )\beta (\frac{3}{8})}\{\frac{4}{3}\sqrt{2}\sin (\frac{1}{5}\pi )\cosh [\frac{1}{3}\mathrm{artanh}(\frac{3}{8}\sqrt{6})]-\frac{1}{3}\cot (\frac{1}{10}\pi )\}$

Équations quintiques

Solution de la forme Bring-Jerrard

Selon le Théorème d'Abel-Ruffini, l'équation quintique générale ne peut pas être résolue sous forme radicale élémentaire. Mais une solution générale est tout à fait possible à l'aide de fonctions elliptiques. Avec la fonction thêta, le cas général de l'équation quintique peut également être résolu en fonction du "Nomen q" elliptique à partir d'un module elliptique toujours "élémentaire" selon les coefficients. Pour l'équation quintique suivante sous forme de Bring-Jerrard, la solution générale peut être représentée sous forme simplifiée par la fonction thêta Modèle:Math :

$x^5+5x=4c$

Pour toutes les valeurs réelles $c$ a la somme indiquée de la cinquième fonction de puissance et de la fonction de mappage identique pour $x$ selon $c$ exactement une vraie solution. Et cette solution réelle $x$ peut pour toutes les valeurs réelles $c$ peut être explicitée exactement correctement avec l'algorithme suivant :

Métjode de résolution des équations quintiques par la fonction theta

Équation de Bring–Jerrard : $x^5+5x=4c$

Valeur de la fonction elliptique "Nomen q": $Q=q\left[\right(2c^2+2+2\sqrt{c^4+1}{)}^{-1/2}(\sqrt{\sqrt{c^4+1}+1}+c)]$

La vraie solution pour $x$: $x=\frac{[{\vartheta }_{00}(Q^{1/5}{)}^2-5{\vartheta }_{00}(Q^5{)}^2]\sqrt{{\vartheta }_{00}(Q^{1/5}{)}^2+5{\vartheta }_{00}(Q^5{)}^2-4{\vartheta }_{00}(Q{)}^2-2{\vartheta }_{00}(Q^{1/5}){\vartheta }_{00}(Q^5)}}{4{\vartheta }_{10}(Q){\vartheta }_{01}(Q){\vartheta }_{00}(Q)}$

Trois exemples de calcul

Dans ce qui suit, trois équations sont traitées comme des exemples, qui peuvent être résolues avec la fonction thêta de Jacobi, mais ne peuvent pas du tout être résolues avec des expressions de racine élémentaire :

$x^5+5x=\frac{1}{\sqrt{3}\sqrt[4]{7}},(c=\frac{1}{4\sqrt{3}\sqrt[4]{7}})$

$Q=q\left[{(2c^2+2+2\sqrt{c^4+1})}^{-1/2}(\sqrt{\sqrt{c^4+1}+1}+c)\right]=q\left(\frac{3}{4}\right)=\exp [-\pi K\left(\frac{\sqrt{7}}{4}\right)/K\left(\frac{3}{4}\right)]$

$Q\approx 0,0514850134086884874259334407034142264$

$x=\frac{\{{\vartheta }_{00}[Q^{1/5}{]}^2-5{\vartheta }_{00}[Q^5{]}^2\}\sqrt{{\vartheta }_{00}[Q^{1/5}{]}^2+5{\vartheta }_{00}[Q^5{]}^2-4{\vartheta }_{00}[Q{]}^2-2{\vartheta }_{00}[Q^{1/5}]{\vartheta }_{00}[Q^5]}}{4{\vartheta }_{10}[Q]{\vartheta }_{01}[Q]{\vartheta }_{00}[Q]}$

$x\approx 0,07098926054715586207235133755965679$

La même procédure est également réalisée dans l'équation suivante :

$x^5+5x=\frac{17}{2\sqrt{7}\sqrt[4]{15}},(c=\frac{17}{8\sqrt{7}\sqrt[4]{15}})$

$Q=q\left[{(2c^2+2+2\sqrt{c^4+1})}^{-1/2}(\sqrt{\sqrt{c^4+1}+1}+c)\right]=q\left(\frac{7}{8}\right)=\exp [-\pi K\left(\frac{\sqrt{15}}{8}\right)/K\left(\frac{7}{8}\right)]$

$Q\approx 0,0897074766759280367958684244396699245$

$x\approx 0,32576169530959133227592078784586937$

Voici un troisième exemple :

$x^5+5x=4,(c=1)$

$Q=q\left[{(2c^2+2+2\sqrt{c^4+1})}^{-1/2}(\sqrt{\sqrt{c^4+1}+1}+c)\right]=q[\frac{\sqrt[4]{2}}{2}+\sin \left(\frac{\pi }{8}\right)]$

$Q\approx 0,18520287008030014142515182307361246060360377625$

$x\approx 0,75192639869405948026865366345020738740978383913$

Voir aussi

Articles connexes

• Fausse fonction thêta
• Fonction thêta de Riemann–Siegel

Bibliographie

• Modèle:Ouvrage, section 16.27ff.
• Modèle:Ouvrage, traduit en anglais dans AMS Translations of Mathematical Monographs, vol. 79, 1990 Modèle:ISBN
• Modèle:Ouvrage
• Modèle:Ouvrage
• Modèle:Ouvrage

Lien externe

Modèle:En Product representations of Jacobi $\vartheta$ functions, Jacobi's identity for $\vartheta$ functions et Integral representations of Jacobi $\vartheta$ functions de PlanetMath